- •Ответы к экзаменационным билетам по физике (2 семестр)
- •2. Напряжённость и потенциал электростатического поля. Связь между напряженностью и потенциалом.
- •3.Электрическое поле диполя. Напряжённость и потенциал.
- •Потенциал
- •4.Диполь во внешнем электрическом поле(см 3 ответ).Энергия и вращающий момент.
- •5.Теорема Гаусса.
- •7.Проводники в электрическом поле. Условия равновесия зарядов на проводниках. Электростатическая защита.
- •10.Энергия электростатического поля; плотность энергии. Сила притяжения пластин плоского конденсатора.
- •11. Диэлектрики. Полярные и неполярные диэлектрики и их поведении во внешнем электрическом поле.
- •12. Поле внутри диэлектрика. Связанные и сторонние заряды.
- •13.Вектор электрического смещения (индукции). Связь векторов напряженности и смещения. Изображения полей с помощью этих векторов.
- •14.Специфические свойства твёрдых диэлектриков. Пьезоэлектрики, сегнетоэлектрики, электреты.
- •22.Магнитное поле проводника с током. Закон Био-Савара-Лапласа и его применение к расчёту индукции поля бесконечно длинного прямого проводника с током.
- •25. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных проводников с током.
- •26. Поведение контура с током в магнитном поле; вращающий момент и энергия.
- •27. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •28. Поток магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции в магнитном поле . Закон полного тока.
- •29. Расчёт магнитных полей бесконечно длинного соленоида и тороида.
- •30. Магнитное поле в веществе. Напряженность магнитного поля.
- •32. Природа ферромагнетиков и их свойства. Гистерезис.
- •33. Электромагнитная индукция. Правило Ленца. Эдс электромагнитной индукции.
- •34. Явление самоиндукции. Индуктивность. Расчёт индуктивности соленоида.
7.Проводники в электрическом поле. Условия равновесия зарядов на проводниках. Электростатическая защита.
Проводники во внешнем электрическом поле.
Если во внешнее поле внести незаряженный проводник, то начнётся перемещение свободных зарядов. На одном конце проводника скапливаются + на другом – заряды.
Эти заряды называются индуцированными.
Данный процесс будет проходить до тех пор, пока Е внутри поля станет равной 0, А линии Е вне проводника перпендикулярны его поверхности, т.о. нейтральный проводник внесённый в электростатическое поле разрывает часть линий Е. Они заканчиваются на – зарядах и начинаются на положительных зарядах.
Индуцированные заряды распределяются на внешней поверхности проводника.
Электростатическая индукция – явление перераспределения зарядов на проводнике во внешнем электростатическом поле. Индуцированные заряды появляются на проводнике вследствии смещения их, т.е. σ – является поверхностной плотностью смещенных зарядов.
Условия равновесия.
Т.к. в состоянии равновесия внутри проводника заряды отсутствуют, то создаваемая внутри него полость не повлияет на конфигурацию расположения зарядов, и тем самым на электростатическое поле.
Если теперь проводник заземлить, то φ во всей полости будет = 0 (полость полностью изолирована от внешних электростатических полей). На этом основана электростатическая защита, т.е. экранирование тел(измерительные приборы).
8.Электроёмкость. Общий подход к вычислению ёмкости. Ёмкость проводника, имеющего форму шара.
q=C*φ
Для зарядки проводника, мы должны совершить работу, по перемещению заряда из бесконечности на проводник. Такой характеристикой является φ
q=C*φ,
где С – коэффициент пропорциональности(электроёмкость проводника)
φ=[Кл/в],
С численно равна заряду, сообщение которого проводнику повышает q на единицу
С зависит от геометрических форм, размеров и среды, в которой находится проводник.
Ёмкость шара.
9.Конденсаторы. Ёмкость плоского, цилиндрического и сферического конденсаторов.
Устройство, состоящее из двух проводящих тел, помещённых в вакуум или диэлектрическую среду.
Конденсаторы длают в виде двух проводников, помещённых близко друг к другу. Образующие конденсатор проводники называют его обкладками. Чтобы внешние тела не оказывали влияния на ёмкость кондесатора, обкладкам придают такую форму и так располагают их относительно друга, чтобы пое, создаваемое накапливаемыми на них зарядами, было сосредоточено внутри конденсатора. Этому условию удовлетворяют две пластинки, расположенные близко друг к другу, два коаксиальных цилиндра и две концентрические сферы. Соответственно бывают плоские, цилиндрические и сферические конденсаторы. Поскольку поле заключено внутри конденсатора, линии электрического смещения начинаются на одной обкладке и заканчиваются на другой. Следовательно, сторонние заряды, возникающие на обкладках, имеют одинаковую величину и различны по знаку.
Основной характеристикой конденсатора является его ёмкость, под которой понимают величину, пропорциональную заряду q и обратно пропорциональную разности потенциалов между обкладками:
Здесь U напряжение между обкладками.
Величина ёмкости определяется геометрией конденсатора (формой и размерами обкладок и величиной зазора между ними), а также диэлектрическими свойствами среды, заполняющей пространство между обкладками. Найдём формулу для ёмкости плоского конденсатора. Если площадь обкладки S, а заряд на ней q, то напряженности поля между обклдками равна
, где ε – диэлектрическая проницаемость среды, заполняющей зазор между обкладками.
Отсюда для ёмкости плоского конденсатора получается формула
Если пренебречь рассеянием поля вблизи краев обкладок, нетруднро получить для ёмкости цилиндрического конденсатора формулу
, где l – длина конденсатора, R1 и R2 – радиусы внутренней и внешней обкладок.
Ёмкость сферического конденсатора равна
, где R1 и R2 – радиусы внутренней и внешней обкладок.
Помимо ёмкости каждый конденсатор характеризуется предельным напряжением Umax , которое можно прикладывать к обкладкам не опасаясь его пробоя. При превышении этого напряжении между обкладками проскакивает искра, в результате чего разрушается диэлектрик и конденсатор выходит из строя.