- •Лекция 1
- •Основные законы динамики
- •Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
- •Две основные задачи динамики материальной точки
- •Проекции силы на оси
- •Лекция 2
- •Вторая задача динамики точки
- •Частные случаи прямолинейного движения материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Свободные колебания
- •Лекция 3
- •Затухающие колебания
- •Апериодическое движение
- •Вынужденные колебания без учета сопротивления
- •Явление резонанса
- •Лекция 4
- •Лекция 5
- •Количество движения материальной точки
- •Импульс силы
- •Теорема об изменении количества движения мт
- •Момент количества движения мт относительно центра и оси
- •Теорема об изменении момента количества движения мт
- •Движение мт под действием центральной силы
- •Лекция 6
- •Работа силы
- •Мощность
- •Частные случаи определения работы силы
- •Работа линейной силы упругости
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Лекция 7
- •Механическая система. Классификация сил
- •Центр масс механической системы
- •Моменты инерции
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •М оменты инерции однородных тел
- •Лекция 8
- •Работа внутренних сил
- •Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •Кинетическая энергия механической системы
- •Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Лекция 9
- •Количество движения системы
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Теорема о движении центра масс системы
- •Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Лекция 10
- •Поступательное движение
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение
- •Физический маятник
- •Лекция 11
- •Силы инерции. Принцип Даламбера для мт
- •Принцип Даламбера для механической системы
- •Главный вектор и главный момент сил инерции
- •Частные случаи
- •Лекция 12
- •Связи и их уравнения
- •Классификация связей
- •Возможное (виртуальное) перемещение
- •Идеальные связи
- •Принцип возможных (виртуальных) перемещений
- •Лекция 13
- •Условия равновесия в обобщенных координатах
- •Общее уравнение динамики
- •Лекция 14
- •Уравнение Лагранжа II-го рода
- •Лекция 15
- •Устойчивость равновесия и движения механической системы
- •Теорема Лагранжа-Дирихле
- •Малые колебания механической системы с одной степенью свободы
- •Лекция 16
- •Явление удара
- •Действие ударной силы на мт
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
- •Лекция 17
- •Прямой центральный удар двух тел
- •Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
- •Частные случаи прямого центрального удара двух тел
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
- •Заключение
Лекция 5
Количество движения материальной точки. Импульс силы и его проекции на оси. Теорема об изменении количества движения МТ.
Момент количества движения МТ относительно центра и оси. Теорема об изменении момента количества движения МТ. Сохранение момента количества движения МТ в случае центральной силы.
Понятие о секторной скорости. Закон площадей
Количество движения материальной точки
Количество движения МТ - вектор, равный произведению массы точки на ее скорость : . Так как масса положительная величина, то вектор имеет то же направление, что и вектор скорости .
Проекции вектора на координатные оси
, , .
Размерность количества движения [q] = [масса·скорость] = [сила·время].
В технической системе – [ ], в системе CИ – [ ]=[ ].
Импульс силы
1. Случай постоянной силы (рис. 5.1).
Импульс постоянной силы за некоторый промежуток времени есть вектор, равный произведению силы на данный промежуток времени t
. (5.1)
Т
2. Случай переменной силы (рис. 5.2).
Элементарным импульсом силы называется импульс за бесконечно малый промежуток времени ее действия
.
Импульс переменной силы за конечный промежуток времени равен векторному определенному интегралу от силы по времени t, вычисленному в соответствующих пределах.
. (5.2)
Импульс может быть вычислен через проекции. Следует иметь в виду, что проекция на какую-либо ось импульса силы, действующей на точку, за некоторый промежуток времени равна импульсу проекции силы на ту же ось за то же время
. (5.3)
Если сила постоянна, то
, , . (5.4)
Полный импульс по модулю
. (5.5)
Теорема об изменении количества движения мт
Напишем основное уравнение динамики МТ
, или . (5.6)
В левой части равенства содержится производная от количества движения по времени, а справа действующая сила или равнодействующая системы сил.
Теорема об изменении количества движения МТ в дифференциальной форме: производная по времени от количества движения МТ равна силе, действующей на МТ.
Разделив переменные и взяв определенный интеграл в соответствующих пределах, имеем
,
откуда вытекает теорема об изменении количества движения МТ в конечной форме
, (5.7)
то есть изменение количества движения МТ за некоторый промежуток времени равно импульсу силы, действующей на точку, за то же время.
На практике удобно применять теорему в проекциях
,
, (5.8)
,
то есть изменение проекции вектора количества движения МТ на какую-либо ось за некоторый промежуток времени равно проекции на ту же ось импульса действующей на МТ силы за то же время.