- •Лекция 1
- •Основные законы динамики
- •Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
- •Две основные задачи динамики материальной точки
- •Проекции силы на оси
- •Лекция 2
- •Вторая задача динамики точки
- •Частные случаи прямолинейного движения материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Свободные колебания
- •Лекция 3
- •Затухающие колебания
- •Апериодическое движение
- •Вынужденные колебания без учета сопротивления
- •Явление резонанса
- •Лекция 4
- •Лекция 5
- •Количество движения материальной точки
- •Импульс силы
- •Теорема об изменении количества движения мт
- •Момент количества движения мт относительно центра и оси
- •Теорема об изменении момента количества движения мт
- •Движение мт под действием центральной силы
- •Лекция 6
- •Работа силы
- •Мощность
- •Частные случаи определения работы силы
- •Работа линейной силы упругости
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Лекция 7
- •Механическая система. Классификация сил
- •Центр масс механической системы
- •Моменты инерции
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •М оменты инерции однородных тел
- •Лекция 8
- •Работа внутренних сил
- •Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •Кинетическая энергия механической системы
- •Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Лекция 9
- •Количество движения системы
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Теорема о движении центра масс системы
- •Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Лекция 10
- •Поступательное движение
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение
- •Физический маятник
- •Лекция 11
- •Силы инерции. Принцип Даламбера для мт
- •Принцип Даламбера для механической системы
- •Главный вектор и главный момент сил инерции
- •Частные случаи
- •Лекция 12
- •Связи и их уравнения
- •Классификация связей
- •Возможное (виртуальное) перемещение
- •Идеальные связи
- •Принцип возможных (виртуальных) перемещений
- •Лекция 13
- •Условия равновесия в обобщенных координатах
- •Общее уравнение динамики
- •Лекция 14
- •Уравнение Лагранжа II-го рода
- •Лекция 15
- •Устойчивость равновесия и движения механической системы
- •Теорема Лагранжа-Дирихле
- •Малые колебания механической системы с одной степенью свободы
- •Лекция 16
- •Явление удара
- •Действие ударной силы на мт
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
- •Лекция 17
- •Прямой центральный удар двух тел
- •Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
- •Частные случаи прямого центрального удара двух тел
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
- •Заключение
Лекция 17
Прямой центральный удар двух тел. Потеря кинетической энергии
(теорема Карно). Теорема об изменении кинетического момента.
Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
Прямой центральный удар двух тел
П усть происходит прямой центральный удар двух тел массой m1 и m2, коэффициент восстановления k известен (рис. 17.1). Скорости и направлены по линии удара. Определим и скорости тел после удара.
При отсутствии внешних ударных импульсов количество движения системы тел при ударе остаётся неизменным
.
Векторы скоростей и расположены на линии удара, так как на каждое тело действует ударный импульс, направленный по линии удара.
Поскольку векторы скоростей на ось проецируются в натуральную величину, то можно написать
. (17.1)
В уравнение (17.1) входят два неизвестных и . Чтобы их найти, напишем второе уравнение. При ударе о неподвижную поверхность коэффициент восстановления
,
где - скорость углубления тела в подвижное тело
,
- скорость, с которой тело отделяется от тела ,
.
Скорости и имеют разные знаки. Поэтому коэффициент восстановления
.
Напишем систему уравнений
(17.2)
откуда
,
. (17.3)
Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
Изменение кинетической энергии системы соударяющихся тел за время удара
(17.4)
Из (17.3) имеем
.
Тогда
.
Из (17.2) имеем
.
Следовательно,
Окончательно
. (17.5)
По этой формуле потеря кинетической энергии при
. (17.6)
Это соотношение выражает известную теорему Карно.
При абсолютно упругом ударе потери кинетической энергии не происходит, то есть .
Частные случаи прямого центрального удара двух тел
1. Случай абсолютно неупругого удара двух тел .
Общая скорость тел после удара на основании (17.3)
.
Потеря кинетической энергии по формуле (17.6)
На практике такой удар применяется для деформирования тел или для сообщения скорости.
Потерянная энергия затрачивается на деформацию, а оставшаяся на преодоление сопротивлений при последующем движении. В начале удара кинетическая энергия определяется кинетической энергией тела , а оставшаяся – энергией тела .
Если удар используется для деформаций, то должно выполняться условие >> . Например, масса наковальни при ковке должна быть значительно больше массы молота.
Если удар используется для сообщения скорости, тогда, наоборот, >> (молоток массой при забивании гвоздя массой ).
2. Случай абсолютно упругого удара ( ).
Для абсолютно упругого удара тел равных масс из (17.3) находим
, ,
то есть при абсолютно упругом ударе тела равных масс обмениваются скоростями. Потери кинетической энергии в этом случае не происходит.