- •Резонатори нвч
- •1.3.9.1. Типи резонаторів і їх параметри
- •1.3.9.2. Власні та змушені коливання в резонаторах
- •1.3.9.3. Власні довжини хвиль і структури полів регулярних резонаторів
- •1.3.9.4. Емп у хвилевідних об'ємних резонаторах
- •1.3.9.5. Добротність об’ємних резонаторів (ор)
- •Підставивши (1.42) і (1.43) в qm отримаємо
- •1.3.9.6. Резонатори складної форми. Квазістаціонарні резонатори
- •1.3.9.7. Поняття о резонаторах щілина-отвір (рщо)
- •1.3.9.8. Коаксіальний резонатор із зазором
- •1.3.9.9. Коаксіальний розімкнений на кінці чвертьхвильовий резонатор
- •1.3.9.10. Прохідний резонатор
- •1.3.9.11. Перестроювання частоти резонаторів
- •1.3.9.12. Особливості смужкових і друкованих резонаторів
- •1.3.9.13. Діелектричні резонатори
- •1.3.9.14. Феритові резонатори
- •Запитання та завдання
- •1.3.10. Фільтри нвч
- •1.3.10.1. Призначення фільтрів нвч і класифікація
- •1.3.10.2. Смугові фільтри нвч
- •1.3.10.3. Смугово-затримні (режекторні) фільтри
- •1.3.10.4. Електричні характеристики фільтрів нвч
- •1.3.10.5. Фільтри на діелектричних резонаторах (фдр)
- •1.3.10.6. Фільтри на феритових резонаторах
- •1.3.10.7. Широкосмугове узгодження комплексних навантажень за допомогою
- •1.3.10.8 Фільтри оптичного діапазону на дифракційних решітках
- •1.3.10.9. Основи розрахунку фільтрів нвч
- •Запитання та завдання
1.3.9.9. Коаксіальний розімкнений на кінці чвертьхвильовий резонатор
Ч вертьхвильовий резонатор (рис. 1.61) являє собою замкнений на одному кінці й розімкнений на другому кінці відрізок коаксіальної лінії. Довжина його центрального провідника становить непарну кількість чвертей довжин хвиль.
В
Рис.1.61
На практиці застосовують резонатори довжиною l = 0/4, рідше l = 30/4. Розміри резонатора R1 і R2 вибирають з умов поширення в коаксіальній області тільки Т-поля з довжиною хвилі (R1 + R2) і того, що в круглому хвилеводі (у тій області, де немає центрального провідника), немає поля Н11: 3,41R2 (3,41 а)=
На рис. 1.61 показано також розподіл напруженості електричних і магнітних полів уздовж резонатора. Їхні максимальні значення зсунуті між собою в часі на Т/4, а вздовж резонатора на 0/4.
Важливою перевагою таких резонаторів є лінійність настроювання пряма пропорційність власної довжин хвиль резонатора його довжині. У разі однакових власних довжин хвиль габарити такого резонатора значно більші, ніж тороїдного й резонатора з ємнісним зазором.
1.3.9.10. Прохідний резонатор
Прохідні резонатори (рис. 1.48, 1.62) складаються з відрізка ЛП довжиною l, обмеженого з обох кінців нерезонансними неоднорідностями, наприклад, індуктивними штирями (рис.1.62.а), або індуктивними діафрагмами(рис.1.62.б), що мають реактивну провідність jb = jВ/Y0.
Т аким резонаторам властива невисока добротність. Їх використовують у техніці НВЧ, зокрема, як ланки смугових фільтрів
Рис.1.62
Одержимо вираз для функції робочого ослаблення L, пов’язаної з коефіцієнтом відбиття Г від входу 11 співвідношенням
Рис.1.63
Д ля цього виразимо коефіцієнт відбиття через вхідну провідність резонатора
(1.51)
д е
(1.52)
Тут y2 = jb + 1 відносна провідність навантаження в перерізі 2 2;
= 2l/ електрична довжина резонатора.
Підставивши праву частину виразу (1.52) в співвідношення (1.51), а (1.51) – у (1.50), після перетворень одержимо вираз
L = 1+ [bcos (1 0,5btg)]2. (1.50.а)
Ослаблення, внесене резонатором на частоті f = f0 (для 0), дорівнює нулю, тобто L = l, у таких випадках:
b = 0; неоднорідності немає, отже немає й резонатора;
cos(1 0,5btg) = 0.
З останньої рівності маємо:
Звідси випливає, що , де р= 0,1,2.
Остаточно для резонансної довжини резонатора l одержимо такий вираз:
(1.53)
причому для
Істотно, що, на відміну від хвилевідних резонаторів із суцільними торцевими стінками, прохідні резонатори мають довжину l, відмінну від 0,5p , через вплив реактивностей неоднорідностей.
За допомогою виразу (1.53) оцінимо, як на мінімальну довжину резонатора впливають реактивні провідності, що обмежують його.
1. Нехай b0 , що відповідає слабкому зв’язку резонатора із зовнішніми лініями. У цьому випадку 0, і довжина l 0,5р 0, що узгоджується з виразом (1.36).
2. Якщо резонатор обмежений індуктивними діафрагмами чи штирями (b0 < 0 та 0 <
0), то його довжина менша, ніж у попередньому випадку, тобто l < р 0/2, де р = 1, 2, 3, ... .
3. Якщо реактивні провідності мають ємнісний характер (b0 0), то l > р 0/2 для р = 1, 2, 3, ... . У цьому випадку для визначення довжини l можна брати й р = 0; тоді з виразу (1.53) одержимо l = 0,5 00. Однак ця довжина може виявитися занадто малою й непридатною для реалізації. Тому частіше вибирають р 1.
4. Якщо b0 = 0, що буває в разі використання резонансних діафрагм, то 0 = /2, і довжина резонатора дорівнює непарній кількості чвертей довжин хвиль у хвилеводі: l= (2р +1) /4, де p = 0, 1, 2, ... .
Зовнішню добротність прохідного резонатора для b>> 1 визначають за допомогою виразу
Звідси випливає, що добротність тим вища, чим більше півхвиль поля вміщується вздовж резонатора, бо при цьому в ньому збільшується запас електромагнітної енергії. Збільшення провідності b0 неднорідностей зумовлює зменшення зв’язку із зовнішніми колами, що також підвищує добротність.