- •Лекция 16/9 магнитное поле.
- •1. Вектор индукции магнитного поля
- •1) Вектором магнитной индукции .
- •Напряжённостью магнитного поля
- •2. Закон Био - Савара – Лапласа.
- •3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4. Магнитное поле кругового тока
- •5. Магнитное поле соленоида
- •6. Закон полного тока.
- •7. Сила Ампера.
- •8. Сила Лоренца
- •9. Работа при перемещении тока в магнитном поле.
- •10. Магнитный поток и дивергенция вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля.
- •11. Магнитное поле в веществе. Намагничение магнетика. Молекулярные токи.
- •12. Условия на границе раздела двух магнетиков.
- •13. Виды магнетиков.
- •14. Явление электромагнитной индукции. Эдс индукции
- •15. Самоиндукция.
- •16. Токи Фуко.
- •1 7. Ток при замыкании и размыкании цепи.
- •18. Взаимная индукция.
- •19. Энергия магнитного поля электрического тока.
- •4.7.Закон сохранения энергии в неферромагнитной среде
- •20. Закон сохранения энергии в неферромагнитной среде.
20. Закон сохранения энергии в неферромагнитной среде.
Энергия магнитного поля, создаваемого какой-либо системой тел (проводящих контуров с токами и среды) изменяется, если контуры с токами перемещаются, или, если изменяются токи в них.
При этом совершают работу внешние силы, приложенные к телам системы, источники электрической энергии, включенные в цепи токов.
Если температура системы постоянна, и плотность среды не меняется, то закон сохранения энергии можно записать в виде:
,
здесь - работа внешних сил в рассматриваемом процессе,
- работа источников электрической энергии,
- изменение энергии магнитного поля,
- изменение кинетической энергии тел системы,
- теплота Джоуля-Ленца.
Если тела системы перемещаются очень медленно (квазистатически), то можно пренебречь изменением кинетической энергии системы , и можно считать
где - работа сил, действующих на тела системы в магнитном поле.
Это пондемоторные силы.
Тогда закон сохранения энергии примет вид: .
Если система содержит n проходящих контуров с токами, работа источников электрической энергии за малый промежуток времени dt равна: ,
где – алгебраическая сумма ЭДС всех источников электрической энергии, включенных в к-тый контур,
– сила тока в этом контуре.
Рассмотрим некоторые примеры.
Неподвижный контур с током.
а) Если ток в контуре I=const, то энергия магнитного поля не изменяется, , а пондемоторные силы не совершают работы: , поэтому
- вся работа источника электрической энергии преобразуется в контуре в тепло Джоуля-Ленца.
б) Пусть ток в контуре растет от 0 до .
Работа пондемоторных сил равна нулю и работа источника электрической энергии в контуре расходуется на изменение знергии магнитного поля и на выделение тепла Джоуля-Ленца:
,
или
где - ЭДС источника, R - сопротивление, L – индуктивность контура, I -сила тока в нем.
Работа кондемоторных сил при очень медленной деформации контура с током.
Закон сохранения энергии имеет вид:
Сила тока I в контуре изменяется под влиянием ЭДС самоиндукции
где – ЭДС источника постоянного тока в контуре,
тогда
При очень медленной деформации контура ЭДС самоиндукции мала по сравнению с .
Поэтому , и
.
Таким образом, работа кондемоторных сил ,
где – изменение индуктивности контура при его деформации,
– постоянный ток в контуре до и после его деформации.