- •Вопрос № 1 Система отсчёта. Траектория, путь, перемещение. Средняя и мгновенная скорости. Вектор скорости, модуль вектора скорости. Вычисление пути.
- •Вопрос № 2 Ускорение. Нормальная и тангенциальная составляющие ускорения. Связь нормального ускорения с радиусом кривизны и скоростью.
- •Вопрос № 4 Инерциальные системы отсчёта. Первый закон Ньютона. Принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея.
- •Вопрос № 5 Масса и импульс. Второй и третий законы Ньютона.
- •Вопрос № 6 Гравитационное взаимодействие. Гравитационная и инертная масса. Напряжённость гравитационного поля.
- •Вопрос № 7 Движение относительно неинерциальных систем отсчёта, двигающихся поступательно. Силы инерции.
- •Вопрос № 8 Покоящееся тело во вращающейся системе отсчёта. Центробежная сила инерции. Ускорение свободного падения тела, наблюдаемое относительно Земли.
- •Вопрос № 9 Движение тела относительно вращающейся системы отсчёта. Кориолисова сила инерции.
- •Вопрос № 10 Кинетическая энергия и работа. Формы записи выражения для работы. Работа результирующих нескольких сил.
- •Вопрос № 11 Консервативные силы. Работа консервативных сил на примере силы тяжести. Работа центральных сил.
- •Вопрос № 12 Потенциальная энергия во внешнем поле сил. Связь потенциальной энергии и силы. Закон сохранения механической энергии для систем невзаимодействующих частиц. Диссипативные силы.
- •Вопрос № 14 Закон сохранения импульса. Упругое и неупругое соударение двух тел (без вывода). Частные случаи.
- •Вопрос № 16 Центр масс твёрдого тела. Теорема о движении центра масс твёрдого тела.
- •Вопрос № 18 Момент инерции: выражение через плотность, интеграл по объёму тела.
- •Вопрос № 19 Теорема Штейнера, доказательство (момент инерции относительно произвольной оси).
Вопрос № 16 Центр масс твёрдого тела. Теорема о движении центра масс твёрдого тела.
Абсолютно твердое тело – это тело, деформацией которого можно пренебречь.
Центром масс (или центром инерции) системы называется точка С, положение которой задается радиусом-вектором
Скорость центра масс:
Разбив тело на элементарные массы тi , можно представить его как систему материальных точек, взаимное расположение которых остается неизменным.
где – результирующая всех внутренних сил, a – результирующая всех внешних сил, приложенных к данной элементарной массе. Сложив это уравнение для всех элементарных масс, получим выражение
Продифференцируем соотношение дважды
Теорема о движении центра масс: Центр масс твердого тела движется так, как двигалась бы материальная точка с массой, равной массе тела, под действием всех приложенных к телу сил.
Вопрос № 17
Вращение абсолютно твёрдого тела вокруг неподвижной оси.
Момент инерции твёрдого тела. Уравнение движения
для проекции момента импульса.
Р ассмотрим абсолютно твердое тело, которое может вращаться вокруг неподвижной вертикальной оси. Абсолютно твердое тело можно рассматривать как систему частиц (материальных точек) с неизменными расстояниями между ними.
Возьмем на оси вращения точку О и будем характеризовать положение образующих тело частиц с помощью радиусов-векторов. Момент импульса i час-тицы относительно точки О равен где Ri — расстояние частицы от оси вращения. Модуль вектора пропорционален скорости вращения тела w; направление же вектора от w не зависит — этот вектор лежит в плоскости, проходящей через ось вращения и частицу тi, и перпендикулярен к .
Для всех образующих тело частиц угол между векторами и является острым. Поэтому проекции этих векторов на совпадающую с осью вращения ось z имеют одинаковые знаки.
Просуммировав этот выражение по всем частицам, получим момент импульса тела относительно оси z, совпадающей с осью вращения:
Величина I, равная сумме произведений элементарных масс на квадраты их расстояний от некоторой оси, называется моментом инерции тела относительно данной оси: Полученная формула аналогична формуле рz = muz. Роль массы играет момент инерции, роль линейной скорости — угловая скорость. Это уравнение аналогично уравнению maz = åFz. Роль массы играет момент инерции, роль линейного ускорения — угловое ускорение, роль результирующей силы — суммарный момент внешних сил.
Р ассмотрим вектор момента импульса тела относительно точки О
В общем случае вектор не совпадает по направлению с осью вращения тела z и поворачивается вместе с телом вокруг этой оси.
Из соображений симметрии ясно, что для однородного тела, симметричного относительно оси, момент импульса относительно точки О, лежащей на оси вращения, совпадает по направлению с вектором . В этом случае модуль момента импульса М равен |Mz| — модулю проекции на ось z.
Это соотношение имеет место лишь в случае тела, вращающегося вокруг оси симметрии.