23. Закон полного тока.

Циркуляция индукции магнитного поля по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной, магнитной проницаемости на алгебраическую сумму сил токов, охваты-ваемых этим контуром.

Силу тока можно найти, используя плотность тока j:

где S — площадь поперечного сечения проводника. Тогда закон полного тока записывается в виде:

24. Магнитный поток.

Магнитным потоком через некоторую поверхность называют число линий магнитной индукции, пронизывающих её.

Пусть в неоднородном магнитном поле находится поверхность площадью S. Для нахождения магнитного потока через неё мысленно разделим поверхность на элементарные участки площадью dS, которые можно считать плоскими, а поле в их пределах однородным. Тогда элементарный магнитный поток dФ_B через эту поверхность равен:

_{Магнитный поток через всю поверхность равен сумме этих потоков: , т.е.:}

. В системе единиц СИ магнитный поток измеряется в веберах (Вб).

25. Теорема Гаусса для магнитного поля.

В электродинамике доказывается следующая теорема: магнитный поток, пронизывающий произвольную замкнутую поверхность, равен нулю, т.е.

Это соотношение получило название теоремы Гаусса для магнитного поля. Эта теорема является следствием того, что в природе не существует "магнитных зарядов" (в отличие от электрических) и линии магнитной индукции всегда замкнуты (в отличие от линий напряжённости электростатического поля, которые начинаются и закан-чиваются на электрических зарядах).

26. Работа по перемещению проводника с током в магнит поле.

Пусть имеется однородное магнитное поле с индукцией B. На проводник с током в магн. поле будет действовать сила Ампера:

F = B⋅I⋅l⋅sinα.

(В данном случае α = 90° и sin α = 1), значит F = BIl.

Работа этой силы:

магнитный поток, пронизывающий площадь контура в начальном и конечном положении соответственно. Итак, т.е. работа по перемещению замкнутого контура с постоянным током в магнитном поле равна произведению силы тока на изменение магнитного потока через площадь этого контура.

27. Явление электомагнит. Индукции.

Явление электромагнитной индукции заключается в следующем: при всяком изменении магнитного потока, пронизывающего площадь, охватываемую проводящим контуром, в нём возникает электродвижущая сила. Её называют э.д.с. индукции. Если контур замкнут, то под действием э.д.с. появляется электрический ток, названный индукционным.

Направление индукционного тока определяется правилом Ленца: индукционный ток всегда имеет такое направ-ление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, которое вызвает этот ток.

Закон электромагнитной индукции, который формулируется: э.д.с. индукции в контуре равна скорости изменения магнитного потока, пронизывающего площадь, охватываемую этим контуром. Знак минус в формуле является математическим выражением правила Ленца.

28. Индуктивность.

Пусть по замкнутому контуру течёт постоянный ток силой I. Этот ток создаёт вокруг себя магнитное поле, которое пронизывает площадь, охватываемую проводником, создавая магнитный поток. Известно, что магнитный поток Ф_B пропорционален модулю индукции магнитного поля B, а модуль индукции магнитного поля, возникающего вокруг проводника с током, пропор-ционален силе тока I. Из этого следует Ф_B ~ B ~ I, т.е. Ф_B = LI.

Коэффициент пропорциональности L между силой тока и магнитным потоком, создаваемым этим током через площадь, ограниченную проводником, называют индуктивностью проводника.

В системе единиц СИ индуктивность измеряется в генри (Гн).