- •3. Закон кулона
- •4. Электрическое поле. Напряженность электрического поля
- •5. Напряжённость поля точечного заряда.
- •6. Суперпозиция полей
- •7. Линии напряженности
- •8. Поток-вектор напряженности электр. Поля.
- •9. Теорема Гаусса для электростатич. Поля.
- •10. Теорема гаусса
- •11. Циркуляция электр.Поля.
- •12. Потенциал. Разность потенциалов электростатич. Поля.
- •13. Связь между напряжением поля и потенциалом.
- •14. Конденсаторы
- •15. Энергия заряженного конденсатора
- •16. Энергия электр. Поля
- •17. Сопротивление проводника. Закон Ома для участка цепи.
- •18. Закон Ома для участка проводника.
- •19.Источники электр. Тока. Электродвижущая сила
- •20. Работа и мощность тока.
- •21. Закон Джоуля-Ленца.
- •22. Магнитное поле. Индукция магнитного поля.
- •23. Закон полного тока.
- •24. Магнитный поток.
- •25. Теорема Гаусса для магнитного поля.
- •26. Работа по перемещению проводника с током в магнит поле.
- •27. Явление электомагнит. Индукции.
- •28. Индуктивность.
- •29. Индуктивность соленоида.
- •30. Явление и закон самоиндукции.
- •31. Энергия магнитного поля.
- •32. Вихревое электр. Поле.
- •33. Ток смещения
- •34. Уравнение Максвелла.
- •35. Второе уравнение Максвелла.
- •36. Третье и четвертое уравнениеяМаксвелла.
- •37. Колебания.
- •38. Гармонические колебания.
- •39. Колебательный контур.
- •40. Затухающие колебания.
- •41. Вынужденные колебания. Явление резонанса.
- •42. Волны.
- •43. Уравнение плоской монохроматич. Волны.
- •44. Звуковые волны.
- •45. Волновые о корпускулярные свойства света.
- •46. Тепловое излучение и его характеристики.
- •47. Законы теплового излучения
- •48. Строение атома.
- •Закон кулона
12. Потенциал. Разность потенциалов электростатич. Поля.
Для характеристики электростатического поля вводят ещё одну физическую величину, называемую потенциалом, которая яв-ляется энергетической характеристикой этого поля.
потенциалом электростатического поля называется отношение потенциальной энергии, которой обладает заряд в некоторой точке поля, к величине этого заряда.
потенциал равен отношению работы, которую совершают силы электро-статического поля при перемещении пробного заряда из данной точки в беско-нечность, к величине этого заряда
.
потенциал электростатического поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов полей, создаваемых отдельны-ми зарядами системы.
Работа перемещения тела из одной точки потенциального поля в другую равна уменьшению его потенциальной энергии:
т.е. разностью потенциалов электростатического поля называется отноше-ние работы, совершаемой силами поля при перемещении заряда из одной точки поля в другую, к величине этого заряда.
В системе единиц СИ разность потенциалов измеряется в вольтах (B). 1 В = 1 Дж / 1 Кл, т.е. 1 В — разность потенциалов между двумя точками, при переносе между которыми заряда в 1 Кл совершается работа 1 Дж.
13. Связь между напряжением поля и потенциалом.
Электростатическое поле характеризуется двумя физическими величинами — напряжённостью и потенциалом. Эти величины связаны соотношением: . Знак минус указывает на то, что напряжённость в любой точке поля направлена в сторону убывания потенциала. Итак, проекция напряжённости на какое-либо направление в каждой точке поля равна производной потенциала по данному направлению. Напряжённость измеряется в В/м, а не только в Н/Кл.
14. Конденсаторы
Конденсаторы представ-ляют собой два проводника, очень близко расположенные друг к другу и разде-лённые слоем диэлектрика. Электроём-кость конденсатора – способность конденсатора накапливать на себе заряды. т.е. ёмкостью конденсатора называется физическая величина, равная отноше-нию заряда конденсатора к разности потенциалов между его обкладками. Ёмкость конденсатора, как и ёмкость проводника, измеряется в фарадах (Ф): 1 Ф — это ёмкость такого конденсатора, при сообщении которому заряда в 1 Кл, разность потенциалов между его обкладками изменяется на 1 В.
15. Энергия заряженного конденсатора
Процесс возникновения разноимённых зарядов на обкладках конденсатора можно представить так, что от одной обкладки отнимается некоторый заряд и передаётся другой. Пусть разность потенциалов между обкладками в какой-то момент времени равна ϕ1 − ϕ2. Тогда работа dA по переносу заряда, , равна dA = (ϕ1 − ϕ2)dq. Полная работа, необходимая для сообщения конденсатору заряда q, находится по формуле
ϕ1 − ϕ2 = q/C
Очевидно, что электрическая энергия WE заряженного конденсатора равна этой работе, т.е.
Учитывая, что q = (ϕ1 − ϕ2)C,
16. Энергия электр. Поля
Энергия заряженных проводников запасена в виде электрического поля. Поэтому целесообразно выразить её через напряжённость, характеризующую это поле. Это проще всего проделать для плоского конденсатора. В этом случае , где d — расстояние между обкладками, и . Здесь ε0 — электрическая постоянная, ε — диэлектрическая проницаемость диэлектрика, заполняющего конденсатор, S — площадь каждой обкладки. Подставляя эти выражения, получаем Здесь V = Sd — объём, занимаемый полем, равный объёму конденсатора.