11)Поляризованность.

Поляризованностью диэлектрика назв. физ. вел.численно равную суммарному электрическому (дипольному) моменту молекул заключенных в единице объема.

1) Р=P_i/V

в числителе суммарный момент всего образца , V - объем всего образца.

В Си[Р]=Кл/м²

_ _

2)Р=χ₀Е изотропный диэлектрик

χ-диэлектрическая восприимчевость вещества.

Рассм. поляризацию однородного , изотропного диэлектрика (ж -const) внесенного во внеш. однородное поле поле Е0 образованное плоским конденс.

На образце появятся поверхностные связанные заряды.

+' , -'. _

Связ заряды созд. поле Е'

напр противополож. Е₀.

Е=Е₀+Е' Е= Е₀+Е'

Е=Е₀ - '/₀=E₀ - χ₀E/₀

E+χE=E₀

(1+χ)= E₀

1+χ= диэлек. прониц. в-ва

E=E₀/ - напряженность поля в диэлектрике внесенного во внеш. поле Е₀.

Напряженность поля в диэлектр. Уменьшется в  раз при условии что на обкладках конденс. остаются постоянными.

12) электрическое смещение: Вектор напряжённости переходя через границу диэлектриков, претерпевает скачкообразное изменение, поэтому поле характеризуют вектором электрического смещения D=₀E=₀E+P. Вектор D характеризует поле создаваемое свободными зарядами при таком их распределении в пространстве, какое имеется при наличии диэлектрика.

Теорема Гаусса для электрического поля в веществе: Поток вектора смещения эл.стат. поля в диэлектрике сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключённых внутри этой поверхности свободных эл. зарядов. Или: поток электрического смещения через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности сторонних зарядов.

13)Условия на границе раздела двух диэлектрических сред.

При переходе через границу раздела двух эл. сред тангенциальная составляющая вектора Е и нормальная составляющая вектора D изменяются непрерывно ( не претерпевают скачка ), а нормальная составляющая вектора Е и тангенциальная D претерпевают скачок.

14)Проводники в электрическом поле.

Н апряжённость поля во всех точках внутри проводника равна 0. Поверхность проводника в эл.стат. поле является эквипотенциальной. Напряжённость у поверхности проводника определяется поверхностной плотностью зарядов.

.

Если в эл.стат. поле внести нейтральный проводник свободные заряды будут перемещаться «+» по полю «-» против поля. На одном конце проводника будет скапливаться избыток «+» зарядов на другом «-» . Эти заряды называются индуцированными. Явление перераспределения зарядов называется эл.стат. индукцией.

15)Электроемкость проводника.

Единица электроемкости.

Уединенный проводник-

пров. в близи которого нет других проводников. При увеличении заряда потенциал прямо пропорционально зависет от Q. Связь между зарядом Q , потенциалом , и формой проводника дает электроемкость С=Q/ .

Емкостью уединенного проводника - назв. физ вел. числ.= величине зар. сообщаемого этому проводнику при увеличении потенциала на 1В. В Си 1Ф - фарад. 1Ф=1Кл/1В

Электроемкость зависет от размеров , формы и диэлектрической проницаемости среды.

С_шара=4₀R =(1/4₀)(Q/R)