- •Частина друга. Кінематика вступ до кінематики
- •Розділ 3. Кінематика матеріальної точки
- •3.1. Способи задання руху точки
- •3.2. Кінематичні характеристики руху точки
- •Матеріальної точки
- •3.3. Окремі випадки руху точки
- •3.4. Задачі до розділу 3
- •Розділ 4. Кінематика абсолютно твердого тіла
- •4.1. Найпростіші рухи твердого тіла
- •Тіла навколо нерухомої осі
- •Тіла навколо нерухомої осі
- •Тіла навколо нерухомої осі
- •Тіла навколо нерухомої осі
- •Тіла навколо нерухомої осі
- •Прискорення як векторні величини
- •4.2. Плоскопаралельний рух твердого тіла
- •4.3. Задачі до розділу 4
- •Розділ 5. Кінематика складного руху матеріальної точки і абсолютно твердого тіла
- •5.1. Складний рух матеріальної точки
- •При складному русі
- •5.2. Складний рух твердого тіла
- •Обертального та поступального рухів
- •5.3. Задачі до розділу 5
- •Розділ 6. Кінематика механізмів
- •6.1. Структурний аналіз механізмів та їх класифікація
- •6.2. Кінематичний аналіз плоских важільних механізмів другого порядку однократної рухомості з нижчими кінематичними парами
- •Ланок кривошипно-коромислового механізму
- •Кривошипно-повзункового механізму
- •Кривошипно-кулісного механізму
- •6.3. Кінематичний аналіз плоских механізмів методом графічного диференціювання (кінематичних діаграм).
- •6.3. Механізми для передачі обертального руху
- •6.5. Механізми для передачі обертального руху з гнучкими ланками
- •6.6. Плоскі кулачкові механізми
- •З коливним рухом штовхача
- •(Повернуто на 900 проти годинникової стрілки)
- •6.7. Кінематичний синтез кулачкових механізмів
- •Кулачкового механізму в двз
Д
Рис.
5.7. До додавання
Обертального та поступального рухів
.
Вектори при додаванні дають нульовий вектор і ми одержуємо, що рух тіла можна розглядати як миттєве обертання навколо осі з кутовою швидкістю .
2. Гвинтовий рух. Якщо складний рух тіла складається з обертального руху навколо нерухомої осі з кутовою швидкістю і поступального руху з швидкістю , яка напрямлена вздовж осі (), то такий рух тіла називається гвинтовим. Вісь називається віссю гвинта. Якщо , то гвинт називається правим, при – лівим. Кожна точка при гвинтовому русі описує гвинтову лінію. Швидкість довільної точки , яка розміщена на відстані від осі гвинта обчислюється за формулою
.
Напрямлена швидкість по дотичній до гвинтової лінії (рис. 5.8).
3. Швидкість поступального руху утворює довільний кут з віссю обертання (рис. 5.9 а). Розкладемо вектор на складові так, що , а . Замінивши швидкість парою кутових швидкостей та , одержимо після відкидання , що тіло здійснює обертальний рух навколо осі і поступальний рух з швидкістю , тобто гвинтовий рух навколо осі з кутовою швидкістю і поступальною швидкістю (рис. 5.9 б). Відстань при цьому визначається за формулою (5.9)
.
Рис. 5.9. До додавання обертального та поступального рухів
5.3. Задачі до розділу 5
Задача 5.1. Кривошип довжиною 0,25 м рівномірно обертається навколо точки з кутовою швидкістю с і приводить в рух кулісу . Визначити швидкість і прискорення точки , якщо м, м і в даний момент м (рис. 1).
Рис. 1. До розв’язку
задачі 5.1.
Розв’язання.
1. Визначення швидкостей. B заданому положенні механізму , так як
.
При цьому
м/с; ;
; .
Камінь куліси разом з точкою здійснює складний рух: відносний – поступальний з швидкістю вздовж напрямної і переносний – обертальний навколо точки разом з напрямною із швидкістю .
За теоремою про додавання швидкостей при складному русі, маємо
або
(1)
Із рис. 1 визначаємо
м/с.
З іншого боку
,
звідки
с-1.
Тоді
м/с.
2. Визначення прискорень. Для повзуна , який здійснює складний рух, запишемо теорему про додавання прискорень
(2)
де
м/с2; ;
(рух кривошипа рівномірний);
м/с2; ;
м/с2; ;
; ;
.
Напрямки прискорень зображено на рис. 1. Спроектуємо векторну рівність (2) на пряму і пряму, перпендикулярну до .
: ; : .
Підставляємо числові значення
м/с2; м/с2.
Тоді
с-2.
Визначимо складові прискорення точки
м/с2; м/с2.
Повне прискорення точки визначається за формулою
м/с2.
Задача 5.2. Кільцева трубка радіусом м рівномірно обертається навколо діаметра з кутовою швидкістю с-1. В середині трубки рухається рідина за законом (м). Визначити величину абсолютного прискорення частинки рідини в момент часу с (рис. 2).
Р
Рис.
2. До розв’язку задачі 5.2.
Запишемо кінематичні характеристики точки при її відносному і переносному рухах.
м/с; ; м/с2;
; ; ;
; ;
(обертальний рух рівномірний).
Прискорення Коріоліса визначаємо за формулою
,
де – кут між вектором і віссю .
Визначимо положення частинки в трубці при с
м.
Довжина трубки визначається із співвідношення
м.
Тоді
.
Це означає, що кут між векторами і дорівнює . Тоді
м.
Визначаємо числові значення швидкостей і прискорень точки в момент часу с
м/с; ; м/с2; м/с;
м/с2; ; м/с2.
Напрямки швидкостей і прискорень для точки зображено на рис. 2.
Абсолютні швидкість і прискорення точки визначаємо за теоремами про додавання швидкостей і прискорень при складному русі точки
(1)
(2)
Оскільки , то
м/с;
Спроектуємо рівняння (2) на осі системи координат, побудованої в точці
м/с2; м/с2; м/с2.
Тоді
м/с2.
Задача 5.3. Кривошип здійснює рівномірний обертальний рух навколо точки з частотою об/хв, а зубчасте колесо 1 обертається в протилежному напрямку з частотою об/хв. Визначити частоту обертання колеса 2, якщо , ( – число зубців коліс 1 та 2 відповідно) (рис. 3).
Розв’язання. Колеса 1 та 2 перебувають в зачепленні, тому швидкість спільної точки однакова для обох коліс.
Для колеса 1
; .
В
Рис.
3. До розв’язку задачі 5.3.
; .
Колесо 2 здійснює складний (плоскопаралельний рух), який можна розглядати як миттєвий обертальний рух навколо МЦШ (в даному випадку точка ).
Позначивши через кутову швидкість колеса 2, можна записати
;
З останніх рівностей визначаємо
(1)
Оскільки радіуси коліс пропорційні числам їх зубців, то
; .
З умови (1) знаходимо
.
Помноживши останню рівність на , одержимо
об/хв.
Задача 5.4. Зубчасте колесо 1 закріплено нерухомо. Кривошип , обертаючись навколо точки з частотою об/хв, приводить в рух зубчасті колеса 2 і 3 (рис. 4). Визначити кутові швидкості цих коліс, якщо м; м; м.
Р
Рис.
4. До розв’язку задачі 5.4.
с-1.
Швидкості точок кривошипа визначаємо за формулами
м/с, ;
м/с, .
Такі ж самі швидкості мають точки якщо вони належать відповідним колесам.
Колесо 1 нерухоме, тому . Точка співпадає з МЦШ для колеса 2, яке здійснює складний (плоскопаралельний) рух. Для точок цього колеса маємо
; .
Тоді
с-1; м/с.
Колесо 3 здійснює складний (плоскопаралельний) рух. Відомо швидкості двох його точок . Будуємо МЦШ для цього колеса (точка ).
Розглядаючи рух колеса 3 як миттєвий обертальний навколо точки з кутовою швидкістю , можна записати
;
або
.
Підставляємо числові значення
с-1.