8. Блестящая точка. Эпр тел двоякой кривизны

Из рассмотренного ранее следует, что вторичное излучение шара в сторону наблюдателя при r >>  определяется лишь от­носительно малой областью, т. е. носит локальный характер (в соответствии с методом геометрической оптики этой обла­стью является малый элемент сферы вокруг нормали, проведён­ной от наблюдателя к поверхности шара; в соответствии с ме­тодом волновой оптики - часть первой зоны Френеля). Излу­чающий (светящийся) элемент поверхности шара принято называть блестящей точкой. Поскольку на данном направлении принимается сигнал только от данной блестящей точки, то для этого направления блестящая точка полностью замещает собой весь шар, и всю ЭПР шара S_Э = r² можно приписать этой бле­стящей точке.

Рассмотрим теперь выпуклую поверхность двоякой кри­визны, причём размеры тела, частью которого является данная поверхность, значительно превосходят первую зону Френеля.

В малой окрестности нормали рассматриваемая поверхность может быть аппроксимирована поверхностью эллипсоида. В этом случае первая зона Френеля вместо круговой оказывается эл­липтической, а ЭПР блестящей точки

S_Э =  r₁ r₂, (30)

где r₁ и r₂ — главные (наибольший и наименьший) радиусы кри­визны в блестящей точке. Разумеется, формула верна только для области, где r₁ >>, u r₂ >> .

Нетрудно видеть, что формула для ЭПР шара получается из формулы (30) как частный случай при r₁ = r₂ = r.

?	18. Тело, показанное на рис. 15, облучается слева. Сколько у него блестящих точек? При каком ракурсе этого тела SЭ= max? Нарисуйте качественно диаграмму обратного излучения, полагая, что ℓmax>>10.

9. Плоский отражатель

Если на плоскую металлическую пластину с размерами а >>, b >> и площадью S = ab падает плоская волна и угол падения равен нулю, то по всей поверхности пластины падаю­щей волной будут наведены токи одинаковой фазы и ампли­туды. Такая пластина будет эквивалентна синфазной антенне с равномерным распределением поля в раскрыве S и коэффициентом усиления в соответствии с формулой (8) при _S = 1 (рис. 16, а)

(31)

Поскольку мощность волны, отражённой от пластины

P_отр = P_пад = П₁· S ,

то плотность потока мощности отражённой волны в раскрыве антенны РЛС

С учётом (20) для ЭПР пластины получим

(32)

Обратите внимание, что S_Э пропорционально не площади S, а её квадрату. Это объясняется тем, что с ростом S растет не только Р_отр, но и G.

Формула (32) справедлива только в случае нормального па­дения волны на пластину. При наклонном падении волны пла­стина уже не является синфазной антенной. Основная энергия при этом отражается в направлении зеркального отражения, а в обратном направлении (на РЛС) отражается лишь малая часть энергии падающей волны (рис. 16, б). Диаграмма на­правленности вторичного излучения при наклонном падении волны расширяется, aS_Эуменьшается, так как при этом мень­шая часть площади пластины проектируется на направления падения и отражения радиоволн. Очевидно, в этом случае в формулы (31) и (32) вместоSнужно подставитьS·cos, тогда получим

(31')

(32')

?

19.Согласно формуле (30) плоская пластина конечных размеров должна иметь SЭ = , так как для неё в бле­стящей точке r1 = r2 = . Почему формула (32) даёт другой результат? 20. Бесконечная металлическая плоскость (а = b = ) при нормальном падении волны в соответствии с формулой (32) должна иметь SЭ = . Укажите при­чину, по которой этого не произойдет. Оцените предель­ные размеры пластины, при которых формулой (32) ещё можно пользоваться.