- •Ленинградский институт авиационного приборостроения
- •Отражение
- •Явление вторичного излучения радиоволн
- •Виды отражения
- •Зеркальное отражение
- •Диффузное отражение
- •2.2.1. Критерий зеркальности - диффузности
- •Резонансное отражение.
- •Диапазон волн, используемых в радиолокации
- •4. Металлический зеркальный шар как радиолокационная цель.Метод геометрической оптики
- •5. Уравнение дальности
- •6. Эффективная площадь рассеяния цели
- •7. Метод волновой оптики. Эпр шара при произвольном соотношении r и
- •8. Блестящая точка. Эпр тел двоякой кривизны
- •9. Плоский отражатель
- •10. Уголковый отражатель
- •11. Полуволновый вибратор и ответчик ван-атта
- •12. Эпр двух отражателей, находящихся
- •13. Фазовый фронт вторичной волны двух отражателей
- •14. Эпр множества отражателей, находящихся в пределах разрешаемого объёма
- •15. Эпр реальных целей
- •16. Характер флюктуаций амплитуды отражённых импульсов
- •17. Разрешаемый объём. Точечные цели. Пространственно- и объёмно-распределённые цели
- •18. Влияние на эпр поляризации излучаемыхи принимаемых радиоволн
- •19. Противорадиолокационные покрытия
- •20. Методы измерения эпр
- •Указатель литературы
- •Оглавление
4. Металлический зеркальный шар как радиолокационная цель.Метод геометрической оптики
Металлический шар по проводимости настолько сильно отличается от окружающей среды (воздуха или вакуума), что отражает практически всю падающую на него энергию радиоволн. Коэффициент отражения с высокой точностью можно считать равным единице
Котр = 1 или Ротр = Рпад. (9)
Из условий зеркальности (1) r >> λ и h << λ (r - радиус шара) вытекает, что отражательные свойства шара в данном случае можно исследовать методами геометрической оптики, простыми и наглядными.
Докажем, что зеркальный шар отражает падающие на него лучи равномерно во всех направлениях. Пусть параллельный пучок лучей равномерной плотности падает на шар слева (рис. 10).
Из условий симметрии следует, что в верхнюю и нижнюю полусферы шар отражает одинаково. Менее очевидно, что шар отражает одинаково в левую и правую полусферы. Однако это легко доказывается. Разделим поверхность шара на области, отражающие влево и вправо. Для этого найдем на поверхности линию раздела, т. е. геометрическое место точек, от которых лучи отражаются в плоскости, перпендикулярной направлению падающих лучей (лучи АА и ВВ). Луч АА, идущий вверх, при отражении отклонился на угол = + = 90° ( - угол падения; - угол отражения, = ). Следовательно, точку D можно найти как точку пересечения поверхности шара и радиуса OD, идущего под углом 45° к направлению падающего пучка СО, а нормаль ED к поверхности шара - как продолжение радиуса OD. В силу симметрии аналогично отыскивается точка F, от которой луч отражается точно вниз. Плоскость, содержащая точки D и F и перпендикулярная падающему потоку, делит шар на две части, одна из которых (левая) отражает падающие лучи влево, а вторая — вправо.
Всего на шар падает лучей столько, сколько их проходит через круг площадью S0 = r2 (r - радиус шара). Разрежем этот круг на две части: малый круг S1=r12 с радиусом и кольцоS2 = S0 - S1. Влево отразятся лучи, прошедшие через круг S1, вправо - через кольцо S2. Если S1 = S2, то наше исходное утверждение будет доказано.
Из очевидных выкладок
S1 = r12 = r2 sin2 45° = r2 / 2 ; S2 = S0 - S1
следует, что S1 = S2.
Таким образом, на часть шара, отражающую влево, падает столько же энергии, сколько и на отражающую вправо. А поскольку коэффициент отражения равен единице [см. (9)], то шар в левую и правую полусферы отражает одинаково.
Докажем теперь, что и в пределах каждой полусферы энергия отражённой волны распределена равномерно по всем направлениям. Лучи, падающие на поверхность шара на расстоянии у от оси OO1 (рис. 11), совпадающей с направлением падения лучей, отразятся под углом к этой оси, причём = + = 2; лучи, падающие на расстоянии y + dy - под углом + d.
Поток мощности, падающий на шар в пределах кольца dS1 радиуса у и шириной dy, отражается в пределах телесного угла d, образованного двумя конусами с осью симметрии OO1 и углами при вершине и + d.
Площадь кольца dS1 = 2ydy.
Падающая в пределах dS1 мощность
dP1 = П1·2·ydy,
где П1 = const — плотность потока мощности падающей волны. Отражённая в пределах телесного угла d мощность
dP2 = dP1.
Найдём плотность потока мощности отражённой волны П2 и покажем, что она является постоянной в любых направлениях, т. е. не зависит от .
Обозначим R - радиус сферы, на поверхности которой мы будем исследовать П2. Будем полагать, что R >>r (R ). Это позволит пренебречь эффектом сферической аберрации и считать, что все отражённые лучи исходят из одной точки.
Обозначим dS2 — площадь кольца, вырезанного на поверхности сферы радиуса R конусами, образующими телесный угол d. Из рис. 11 найдём
dS2 = 2R·sinR d ;
Учтём, что y = r·sin (рис. 11); dy = r·cosd; = 2; sin = 2 sin·cos; d = 2d. Тогда получим
(10)
Из соотношения (10) видно, что П2 одинаково для всех (не зависит от ), следовательно, зеркально отражающий шар рассеивает отражённую энергию равномерно во всех направлениях.
-
?
14. Не противоречит ли изложенному наличие цилиндрической тени за шаром (см. например, лучи LL и ММ на рис. 10)? Чему равны угловые размеры проекции этой тени на сферу радиуса R при R ?