- •Ленинградский институт авиационного приборостроения
- •Отражение
- •Явление вторичного излучения радиоволн
- •Виды отражения
- •Зеркальное отражение
- •Диффузное отражение
- •2.2.1. Критерий зеркальности - диффузности
- •Резонансное отражение.
- •Диапазон волн, используемых в радиолокации
- •4. Металлический зеркальный шар как радиолокационная цель.Метод геометрической оптики
- •5. Уравнение дальности
- •6. Эффективная площадь рассеяния цели
- •7. Метод волновой оптики. Эпр шара при произвольном соотношении r и
- •8. Блестящая точка. Эпр тел двоякой кривизны
- •9. Плоский отражатель
- •10. Уголковый отражатель
- •11. Полуволновый вибратор и ответчик ван-атта
- •12. Эпр двух отражателей, находящихся
- •13. Фазовый фронт вторичной волны двух отражателей
- •14. Эпр множества отражателей, находящихся в пределах разрешаемого объёма
- •15. Эпр реальных целей
- •16. Характер флюктуаций амплитуды отражённых импульсов
- •17. Разрешаемый объём. Точечные цели. Пространственно- и объёмно-распределённые цели
- •18. Влияние на эпр поляризации излучаемыхи принимаемых радиоволн
- •19. Противорадиолокационные покрытия
- •20. Методы измерения эпр
- •Указатель литературы
- •Оглавление
12. Эпр двух отражателей, находящихся
В ПРЕДЕЛАХ РАЗРЕШАЕМОГО ОБЪЁМА
Рассмотрим случай, когда в пределах разрешаемого объёма имеются два отражателя (два шара разных диаметров, рис, 21).
На рис. 21 O1 и O2 — отражатели; ℓ — расстояние между отражателями; 1 и 2 — углы, определяющие положение отражателей по отношению к передатчику и приёмнику; R1 и R2 — расстояния от передатчика и приёмника до середины отрезка, соединяющего отражатели O1 и O2.
Напряжение отражённых сигналов на входе приёмника
uвх = Um1·cos( t - 1) + Um2·cos( t - 2) , (38)
где Um1, Um2 - амплитуды сигналов, отражённых O1 и O2, 1, 2 - фазы. Будем полагать, что расстояния R1 и R2 достаточно велики, чтобы считать параллельными лучи Л1П и Л2П, падающие на отражатели от передатчика, и лучи Л10 и Л20, отражённые в сторону приёмника (рис. 21). Тогда можно полагать O1O'1||O2O'2 и O1O''1||O2O''2, причём
(39)
Фазы отражённых сигналов
(40)
где 0 - набег фазы при отражении (считаем, что он одинаков для обоих отражателей). Обозначим
(41)
где - изменение фазы, обусловленное разностью хода лучей R1+ R2, тогда
2 + . (42)
С учётом соотношений (38) - (42) для напряжения входного сигнала получим
Произведём преобразования
Обозначим
(Um1 + Um2)·cos = Um·cos , (Um2 -Um1)·sin = Um· sin ,
Тогда получим
uвх(t) = Um · cos (t - - ) , (43)
где
(44)
(45)
Так как зависит от и 2, то и Um и являются функциями этих углов.
Итак, в точке приёма амплитуда и фаза результирующего сигнала зависят от ориентации отражателей O1 и O2 по отношению к передатчику и приёмнику, а также от соотношения интенсивностей вторичного излучения Um1 и Um2.
Рассмотрим вначале зависимость Um от и 2. Для простоты предположим, что диаметры отражающих шаров одинаковы и, следовательно, Um1 = Um2. Тогда из формул (41) и (44) получим
(46)
Соответственно мощность отражённого сигнала
(47)
Поскольку между мощностью входного сигнала и ЭПР по определению существует линейная зависимость, то
(48)
где SЭ1 - ЭПР одной цели.
Из соотношений (46) - (48) видно, что при изменении и 2 амплитуда сигнала на входе приёмника изменяется от 0 до 2Um1, а мощность - от 0 до 4P1. При этом ЭПР изменяется от 0 до 4 SЭ1.
Формула (47) определяет диаграмму вторичного излучения по мощности. Положив = 2, получим диаграмму обратного излучения. На рис. 22 представлены диаграммы вторичного и обратного излучения.
-
?
25. Как изменятся диаграммы на рис. 22, а и б, если взять волну вдвое короче?
26. Предположим, что взаимная ориентация РЛС и рассмотренной нами «двухточечной» цели неизменны. Какие меры необходимо принять на стороне РЛС, чтобы избежать возможной ситуации, при которой диаграмма направленности вторичного излучения постоянно имела бы «нуль» в направлении на приёмник?