Лекция-15
.pdfДж. Томсон в 1898 г. измерил заряд испускаемых под действием света |
||||||
частиц (по отклонению в электрическом и магнитном полях) и таким образом |
||||||
установил, что под действием света вырываются электроны. |
|
|||||
|
Первые систематизированные исследования фотоэффекта выполнены |
|||||
Александром Григорьевичем Столетовым. Схема установки Столетова при- |
||||||
ведена на рисунке. Два электрода (катод К из исследуемого металла и анод |
||||||
|
|
h |
|
А) в вакуумной трубке подключены к батарее |
||
|
|
|
так, что с помощью потенциометра R можно |
|||
|
|
Окно |
|
|||
|
|
|
изменять не только значение, но и знак пода- |
|||
|
|
|
|
|||
K |
Θ |
Θ |
A |
ваемого напряжения. Ток, возникающий при |
||
|
Θ E |
Θ |
|
освещении |
катода монохроматическим све- |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
mА |
том (через кварцевое окно), измеряют вклю- |
||
|
|
|
|
|||
|
V |
|
|
чённым в цепь миллиамперметром. Облучая |
||
|
|
R |
|
катод светом с различными длинами волн, |
||
|
|
|
Столетов установил следующие закономер- |
|||
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
ности: 1) наиболее эффективное действие |
||
|
|
|
|
оказывает |
ультрафиолетовое |
излучение; |
|
|
|
|
2) под действием света вещество теряет толь- |
||
ко отрицательные заряды; 3) сила тока, возникающего под действием света, |
||||||
прямо пропорциональна его интенсивности. |
|
|||||
На графике (след. стр.) приведены две вольт-амперные характеристики |
||||||
вакуумного фотоэлемента при различных освещённостях J катода (частота в |
||||||
обоих случаях одинакова). По мере увеличения U фототок постепенно воз- |
||||||
растает, т.е. всё большее число фотоэлектронов достигает анода. Пологий ха- |
||||||
рактер кривых объясняется тем, что электроны вылетают из катода с различ- |
||||||
ными скоростями и для их доставки на анод эл. полю приходится совершать |
||||||
разную работу А, пропорциональную величине U. Максимальное значение |
||||||
тока Iнас - фототок насыщения - определяется значением U, при котором все |
||||||
электроны, испущенные катодом, достигают анода. |
|
171
|
|
|
Из вольт-амперной характеристики |
|
I |
J1>J |
видно, что при U 0 фототок не исчезает. |
|
I1нас |
|
|
|
|
Следовательно, электроны, выбитые све- |
|
|
|
|
|
|
|
= const |
том из катода, обладают некоторой на- |
|
I2нас |
|
чальной скоростью , а значит и отличной |
|
|
J2 |
от нуля кинетической энергией, поэтому |
-Uo |
0 |
|
некоторые из них могут достигнуть анода |
|
U |
||
|
|
|
без помощи внешнего поля E . Для того |
чтобы фототок стал равным нулю, необходимо приложить задерживающее напряжение Uo . При U Uo ни один из электронов, даже обладающий при вылете из катода максимальной скоростью max , не может преодолеть за-
держивающего поля и достигнуть анода. Следовательно, |
m 2 |
|
e Uo (где |
||||||
e |
max |
2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
me и е - масса и заряд электрона) и, измерив задерживающее напряжение Uo , |
|||||||||
можно определить максимальное значение кинетической энергии и скорости |
|||||||||
фотоэлектронов: max |
2eUo . |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
me |
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
|
При освещении |
же |
катода лучами |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
света с различной длиной волны , но с |
||||
|
Iнас |
|
|
одинаковой интенсивностью J, А.Г. Сто- |
|||||
|
|
|
|
|
летов получил вольт-амперные характе- |
||||
|
1 |
< 2 < 3 |
J=const |
ристики, приведенные слева. Эти харак- |
|||||
|
теристики имели различные значения за- |
||||||||
|
|
|
|
|
|||||
-Uo1 |
-Uo3 |
0 |
|
U |
держивающего напряжения Uo , но оди- |
||||
|
наковый ток насыщения, достигаемый, |
||||||||
|
|
|
|
|
|||||
|
-Uo2 |
|
|
|
правда, при различных разностях потен- |
||||
|
|
|
|
|
|||||
циалов U между анодом и катодом. |
|
|
|
|
|||||
172 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Измеряя вольт-амперные характеристики для разнообразных материалов при различных частотах и световых потоках падающего на катод излучения, были установлены следующие три закона внешнего фотоэффекта:
1) закон Столетова: при фиксированной частоте падающего света число фотоэлектронов, вырываемых из катода в единицу времени, пропорционально интенсивности света;
2)максимальная начальная скорость фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего света, а определяется только его частотой ;
3)для данного вещества существует красная граница фотоэффекта, т.е. минимальная частота o света (зависящая от химической природы вещества
исостояния его поверхности), ниже которой фотоэффект невозможен.
В рамках классической физики последние два закона фотоэффекта объяс-
нить невозможно. В 1905 г. А. Эйнштейн, основываясь на квантовой теории эл. мгн. поля Планка, разработал фотонную теорию фотоэффекта (см. лекцию №15). С её помощью можно объяснить не только первый, но и последние два закона фотоэффекта. Согласно этой теории, каждый фотон поглощается только одним электроном. Поэтому число вырванных фотоэлектронов должно быть пропорционально интенсивности света (1-й закон фотоэффекта). Энергия падающего фотона (Eф h ) расходуется на совершение электроном работы выхода А из металла и на сообщение вылетевшему фотоэлек-
трону кинетической энергии m 2 2. По закону сохранения энергии:
e
h A m 2 |
2 |
. |
( ) |
e |
|
|
|
Соотношение ( ) называют уравнением Эйнштейна для внешнего фото-
эффекта. Из ( ) следует, что при 0 o Ah . Откуда видно, что
красная граница фотоэффекта o зависит лишь от работы выхода А электрона, т.е. от химической природы материала образца и состояния его поверхности (её шероховатости, наличия на ней инородных внедрений и т.п.).
173
Какова же природа работы выхода фотоэлектронов? То есть, какая сила препятствует выходу свободных электронов из образца? Выделяют две при-
чины необходимости совершения фотоэлектроном работы выхода: 1) надо
Θ Θ |
Θ |
Θ |
Θ |
Θ Θ |
преодолеть силу кулоновского притя- |
|||
|
|
|
|
|
~1 нм |
|
|
|
|
|
|
|
жения со стороны ионов, находящихся |
||||
E |
|
|
|
|
||||
|
|
в "узлах" |
кристаллической решётки |
|||||
|
|
Θ |
|
|
||||
|
F 0 |
|
|
|
|
|||
|
|
е |
|
|
(внутри |
образца |
равнодействующая |
|
|
|
|
|
|
F 0, |
а |
над |
его поверхностью |
F 0 |
и направлена внутрь образца); 2) над металлом формируется вирту- |
|||||||
альный слой (толщиной |
~ 1нм) электронов, |
образуемый вылетающими и |
опять втягиваемыми внутрь образца свободными электронами металла. Ме-
жду этим слоем и ионами кристаллической решётки возникает эл. поле, так-
же препятствующее выходу свободных электронов из образца. Для металлов величина A ~ 1 3 эВ (для сравнения, энергия ионизации атома водорода со-
ставляет 13 эВ).
В заключение этой темы отметим, что явление фотоэффекта важно не своими техническими применениями (в кино, в вакуумных фотоэлементах и т.п.), а тем, что оно заставило физиков изменить свой взгляд на природу вещей, в частности – на природу света. Оказалось, что все микро объекты (в
том числе: свет и все микрочастицы - электроны, нейтроны, протоны и т.п.)
имеют двойственную (корпускулярно-волновую) природу, причём в одних обстоятельствах в большей степени проявляются волновые свойства объек-
тов, в других обстоятельствах – корпускулярные свойства.
174