- •1.Введение. Предмет дисциплины, цель изучения, основные определения
- •2.Металлы и сплавы, общие сведения. Строение металлов.
- •3.Электрофизические характеристики металлов.
- •4.Проводимость жидкостей и электролитов. Жидкости.
- •5.Классификация материалов.
- •6.Виды химической связи.
- •7.Строение реальных металлов, диффузионные процессы в металле, кристаллизация металлов.
- •8.Конструкционные стали.
- •12.Испытания конструкционных металлов. Микроскопический анализ.
- •13.Механические свойства материалов и методы их определения.
- •14.Метод Бринелля.
- •15.Метод Роквелла.
- •16.Метод Виккерса.
- •18.Метод Шора.
- •19.Испытание на усталость.
- •20.Испытание на ползучесть.
- •21.Определение ударной вязкости.
- •22. Порог хладноломкости. Определение трещиностойкости.
- •23.Электротехнические материалы, классификация и область применения.
- •24.Особенности зонно-энергетической структуры металлов.
- •25.Физическая природа электропроводности металлов
- •26.Факторы, влияющие на удельное сопротивление металлов
- •27.Электрические свойства металлических сплавов
- •28.Сопротивление проводников на высоких частотах
- •29.Электрофизические свойства тонких металлических пленок
- •31.Классификация проводниковых материалов по функциональному значению.
- •32.Контактные материалы
- •37.Криопроводники.
- •39.Магнитные материалы. Общие сведения о магнетизме
- •40.Классификация веществ по магнитным свойствам
- •41.Техническая кривая намагничивания
- •42.Петля гистерезиса
- •43.Магнитная проницаемость
- •44. Магнитострикция.
- •45. Намагничивание переменным полем.
- •46. Классификация магнитных материалов.
- •48. Магнитомягкие материалы.
- •49. Магнитомягкие высокочастотные материалы
- •50. Магнитотвердые материалы
- •51. Магнитные материалы специального назначения. Ферриты и металлические сплавы с ппг.
- •52. Ферриты для устройств свч.
- •53. Цилиндрические магнитные домены
- •54. Диэлектрики. Поляризация диэлектриков
- •55. Электропроводность диэлектриков. Особенности электропроводности диэлектриков.
- •56. Электропроводность твердых диэлектриков
- •57. Поверхностная электропроводность твердых диэлектриков.
- •58. Электропроводность жидких диэлектриков
- •59. Электропроводность газов.
- •60. Диэлектрические потери.
- •61. Пробой диэлектриков. Основные понятия.
- •62. Пробой твердых диэлектриков
- •63. Электроизоляционные материалы. Высоко полимерные твердые материалы.
- •64. Синтетические лаки, эмали и компаунды.
- •65. Бумаги и картоны
- •66. Слоистые пластмассы – материалы для печатных плат.
- •67. Слюдяные материалы
- •68. Электроизоляционная керамика
- •69. Активные диэлектрики
- •70. Пьезоэлектрики
- •71. Пироэлектрики
- •72. Электреты
- •73. Материалы для твердотельных лазеров
- •74. Жидкие кристаллы
- •75. Полупроводниковые материалы.
- •76. Электропроводность полупроводников.
- •77. Собственные и примесные полупроводники. Основные и не основные носители заряда.
- •78. Основные характеристики и свойства полупроводниковых материалов.
- •79. Конецентрация носителей заряда.
- •80. Подвижность носителей тока.
- •81. Теплопроводность полупроводников.
- •82. Зависимость концентрации носителей заряда от температуры. Элементы статистики электронов.
- •83. Фотопроводимость.
42.Петля гистерезиса
Магнитным гистерезисом называется явление отставания изменений намагниченности или магнитной индукции от вызывающих эти изменения изменений напряженности магнитного поля. При циклическом перемагничивании кривая намагничивания образует гистерезисную петлю.Если намагничивание происходит так, как это показано стрелками на рис 4.6,а, то при однократном прохождении петли точки А и. А', соответствующие одному и тому же полю Н, не совпадают, что объясняется различной для этих точек магнитной историей. Для получения более определенной симметричной (установившейся) петли (рис. 18,б) при измерениях в цепях постоянного тока проводят гак называемую магнитную подготовку, которая состоит в многократном (5-10 раз) коммутировании тока в намагничивающей обмотке после установления его величины .Форма петли для данного материала зависит от значения поля НMAX. Для слабых полей она имеет вид эллипсов, с увеличением поля у нее начинают вытягиваться «носики», соответствующие точкам А1 иА2.Гистерезисную петлю, полученную при условии насыщения, называют предельной петлей, В справочниках обычно приводятся симметричные предельные гистерезисные петли. Основными характеристиками петли гистерезиса являются остаточная индукция Вr, коэрцитивная сила НC, площадь петли, характеризующая потери на гистерезис Рг за один цикл перемагничивания. Остаточной индукцией Вr называют индукцию, которая остается в предварительно намагниченном образце после снятия внешнего поля, Коэрцитивная сила НC – это размагничивающее поле, которое должно быть приложено к предварительно намагниченному образцу, для того, чтобы индукция в нем стала равной нулю. Потери на гистерезис, отнесенные к единице объема вещества (удельные потери), определяются по формуле:
[Дж/м3].При перемагничивании материала с частотой f (Гц) мощность потерь на гестерезис на еденицу массы подсчитывают как: [Вт/кг].
Большое значение для материалов, применяемых в постоянных магнитах, имеет размагничивающий участок петли гистерезиса – ее часть, расположенная во втором квадранте (между направлениями координатных осей +В и –Н).
43.Магнитная проницаемость
Различают магнитную проницаемость абсолютную = В/Н и относительную = В/(0Н) = /0. В дальнейшем слово «относительная» будем опускать. Подставлял в эти отношения конкретные значения В и Н, получают различные виды магнитной проницаемости, которые применяются в технике (свыше нескольких десятков). Наиболее часто используют понятия нормальной магнитной проницаемости (слово «нормальная» принято опускать), начальной НАЧ, максимальной МАХ, дифференциальной ДИФ, импульсной ИМП. Для точки А магнитная проницаемость определяется как тангенс угла наклона секущей ОА к оси абсцисс, т.е.
Начальная и максимальная проницаемости представляют собой частные случаи нормальной проницаемости т.е. наклон касательной на начальном участке кривой В=f(H) характеризует начальную проницаемость, а наклон касательной, проведенной из начала координат в точку верхнего перегиба кривой, соответствует максимальной проницаемости. Дифференциальную проницаемость ДИФ определяют как производную от магнитной индукции по напряженности магнитного поля для любой точки кривой намагничивания, т.е. она представляет собой тангенс угла между осью абсцисс и касательной к кривой намагничивания в этой точке:
Понятие ДИФ чаще всего используют при анализе вопросов, связанных с одновременным действием на магнитный материал постоянного Н0 и переменного Н~ магнитных полей и обычно при условии Н~ << Н0.Импульсная проницаемость