- •1.Оптический сигнал и оптическая система
- •2.Интерференция в диффузном свете. Спекл-интерферометрия.
- •3.Оптика спеклов
- •1. Когерентные источники
- •2. Некогерентные источники
- •4.Нормально развитая спекл-картина, условия ее наблюдения, контраст спекл-картины, индивидуальный спекл
- •5.Общетеоретические положения
- •6.Значение теоремы и следствия из нее .
- •7.Тонкости в толковании термина "дифракция"
- •9.Многомодовый режим излучения лазера.
- •10.Дифракция частично когерентного излучения на отверстии
- •11. Примеры. Основные свойства преобразования Фурье
- •12.Дифракция и интерференция света. Определение
- •13.Дифракция и интерференция света
- •14.Трансляционная симметрия дифракционной картины
- •15.Свертка
- •16.Теорема Ван Циттерта-Цернике.
- •17.Обобщенные функции. Свертка. Функция корреляции.
- •18.Корреляция
- •19.Примеры практического применения
- •20. Радиус корреляции лазерного излучения
- •21.Распространение взаимной когерентности. Распространение световых волн, функция взаимной когерентности
- •22. Предельные формы взаимной когерентности.
- •23.Пример: Дифракция частично когерентного излучения на щели
- •24.Фурье-образы наиболее часто встречающихся в оптике двумерных сигналов и их свойства
- •25.Типы оптических систем
- •26.Единство и различие явлений дифракция и интерференция
- •27.Временная когерентность излучения лазера
- •28.Пространственная фильтрация
- •29. Оптический сигнал и его преобразование
- •30.Оптика винтовых полей или сингулярная оптика
- •31.Наиболее часто встречающиеся в оптике специальные функции в связи с применением теории систем и преобразований
- •32.Пространственная когерентность излучения.
- •33.Представление поля в дальней зоне через интеграл Фурье
- •34.Преобразование Фурье
- •35.Пространственная фильтрация
- •36 Когерентность лазерного излучения
- •37.Оптические системы, операторы, функционалы.
- •38.Основные свойства преобразования Фурье
- •39.Принцип неопределенности в теории оптического сигнала
- •40.Предельная пространственная когерентность излучения одномодового лазера
- •41.Ограничение разрешающей способности оптической системы и информационной емкости оптических сигналов
- •42.Когерентное поле, некогерентное поле
- •43.Квантовая природа электромагнитного излучения
- •44.Контраст дифракционной картины
- •45. Свойства симметрии дифракционной картины
- •46.Квантовая природа электромагнитного излучения.
- •47.Корреляционные функции и когерентность излучения
- •48.Разрешающая сила оптической системы в классическом рассмотрении
- •48.Разрешающая сила оптической системы в классическом рассмотрении
- •49.Квантовомеханическая модель дифракции монохроматического излучения на щели
- •50.Геометрическая теория дифракции
- •51.Принцип Бабине
- •52.Световое давление
- •53.Определение преобразования Фурье
- •55.Двумерные функции
- •56.Основные свойства спекл-картины, условия формирования
- •1. Размер спекла
- •57.Теория когерентных изображений
- •58.Способы устранения спекл-структуры
- •59.Понятие обобщенных функций. Свойства. Операции
- •60.Понятие спекл, объективной и субъективной спекл-картины.
- •61. Контраст изображения
31.Наиболее часто встречающиеся в оптике специальные функции в связи с применением теории систем и преобразований
Прямоугольная функция
sinc – функция или ядро Фурье
круговая функция
Фурье-образом rect(x) является sinc(хa), а Фурье-образом
где J1(x) – функция Бесселя первого рода первого порядка. Функция
широко используется в оптике в связи с дифракцией света на круглом отверстии. Она получила специальное название – сомбреро, что соответствует характерному виду описываемой ее в пространстве поверхности.
32.Пространственная когерентность излучения.
Поперечная структура реальных лазерных пучков имеет случайный характер, что обусловлено целым рядом естественных причин: спонтанные шумы, статистика многих поперечных мод.
Рис. 7.1. Причины случайного характера поперечной структуры реальных лазерных пучков
Чем же определяются характерные масштабы поперечных корреляций лазерного излучения? Предположим, что возбуждаемые в лазере моды с различными поперечными индексами m и n вырождены по частоте, тогда многомодовое излучение можно записать следующим образом
где Am,n и ϕm,n - не зависящие от времени комплексные амплитуды и фазы мод, z - координата вдоль направления распространения пучка, отсчитываемая от области перетяжки.
Распределение амплитуд Am,n зависит от типа оптического резонатора и формы зеркал.
Рис. 7.2. Возможные виды распределения интенсивности в поперечном сечении реального лазерного пучка.
Наиболее простой вид распределения амплитуды Am,n имеют для плоскопараллельного резонатора (случай прямоугольных зеркал)
где β, комплексный параметр, зависящий от базы резонатора и апертуры зеркал.
Аналогичный вид имеет функция fn(y).
Для пространственной поперечной корреляционной функции на выходе резонатора по определению имеем:
В случае статистически независимых фаз ϕm,n поперечных мод
Рассчитаем корреляционную функцию вблизи центра пучка (r = 0), смещение s зададим вдоль оси x и будем считать, что возбуждаются поперечные моды с индексами от m = 1 до m = N⊥.
Пусть N⊥нечетно и коэффициенты hm,n - одинаковы, тогда для пространственной поперечной корреляционной функции получим
При большом числе поперечных мод N >> 1, модуль степени пространственной когерентности равен
33.Представление поля в дальней зоне через интеграл Фурье
В когерентной оптике преобразование Фурье имеет реальную физическую интерпретацию. Оно описывает дифракцию Фраунгофера при прохождении когерентного пучка через оптическую систему с достаточно малой угловой апертурой. Действительно, любая дифракционная оптическая система с помощью когерентных волн кроме изображения объекта, определяемого законами геометрической оптики ставит ему в соответствие двумерный Фурье- образ на плоскости, определяемый законами дифракции.
Рис. 2.1. Условия наблюдения дифракции Фраунгофера: а. Дальняя зона b. Фокальная плоскость с. Сходящаяся волна
Дифракция Фраунгофера наблюдается, если выполняется условие дальней зоны: H>>D2/λ; в фокальной плоскости оптической системы; в плоскости схождения волны (рис. 2.1).Одно из основных преимуществ использования дифракции Фраунгофера - инвариантность к положению объекта дифракции относительно плоскости регистрации. В данном случае это означает, что независимо от положения объекта в пучке лазера вид дифракционного распределения интенсивности в плоскости регистрации не изменяется.