книги из ГПНТБ / Борисенко А.И. Аэродинамика и теплопередача в электрических машинах
.pdfиых режимов течения среды без учета влияния началь ной крупномасштабной турбулентности, порождаемой центробежным вентилятором. Кроме того, обтекание труб происходит под некоторым углом атаки, который зависит как от крутки потока центробежньш вентилято ром, так и от геометрии пучка труб и, очевидно, изме няется по длине пучка. Неопределенными также явля ются скорости на отдельных участках пучка. Надежные данные может дать только эксперимент в условиях на турной машины.
Опытная зависимость для определения аг была по лучена при исследовании машин серии «Украина» (рис. 5-18) калориметрическим методом. В результате тщательного измерения греющих потерь, температуры и количества воздуха во внутреннем и наружном конту рах был определен баланс тепла, что позволило полу чить зависимость для расчета теплоотдачи в межтрубном пространстве распределенных теплообменников в виде
(5-130)
Эта зависимость справедлива как при шахматном, так и при коридорном расположении труб, но пригодна для расчета аг только при центробежных вентиляторах во внутреннем контуре.
Для оценки точности расчета аг по формуле (5-130) рассмотрим теплообменник электродвигателя «Украи на»-12-3/2, для которого расход и температуры воздуха известны. Из уравнений системы теплопередачи и тепло вого баланса на каждом из участков, в которые войдут четыре неизвестные величины: Т22і Т12, Т \2, аг, найдем то значение аг, при котором Т22, найденные по уравнению теплопередачи прямоточного и противоточного участков, совпадают. Решение проще искать, задаваясь рядом зна чений аг и определяя для каждого из них температуру охлаждающего воздуха на середине трубок (Т22) отдель но по уравнению теплопередачи для прямоточного и иротивоточного участков.
Для прямоточного участка
Р = Ш |
'О Х Л |
|
|
|
2 |
|
2 Г , , + Г , , ( | - - і ) - : Г , , ( | + і ) ] , |
2 0 0 |
|
I
сДедОватеЛьйб,
Г |
22 |
= — |
1 |
|
|
/О |
|
|
|
|
|
|
-'охя |
|
|||
|
|
|
|
|
|
+ 1 |
) |
0,48 |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
Qhcp + ДТ SoxnK ( |
|
|
|
|
||||||||||
X К ■0,48 |
[2Тп + Т „ ' |
|
|
|
|
+ |
QHcpr 2I\. |
(5-131) |
|||||||||
Для противоточного участка |
меем: |
|
|
|
|
|
|||||||||||
Р ’= |
Qacp ( Г 22- |
Т22) = QBcp ( Г и - |
|
T 'J; |
|
||||||||||||
Р' = К 'А Г ср |
= 0,98 |
|
К / |
7 V |
___ т у |
|
т |
7 V |
|
7 1 |
|||||||
|
|
Ц |
' |
22 |
~Т* •* |
12 |
' 22 |
||||||||||
— 0 AQK'Ш |
5i |
f |
[2Т'„ - |
Т'„ |
(1 + |
& ) + |
/ „ |
2( § - - ! ) ■ . |
|||||||||
Следовательно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
ЛТо п= |
__ |
|
|
|
|
|
|
|
____ |
|
/ ‘-’охл ч / |
|
||||
|
|
|
------- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\ |
2 |
А |
|
|
|
|
|
Q.Cp+ % |
* ' |
( & |
- |
|
0,49 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Q. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Х * '-0 ,4 9 |
\ Т ' п |
( & L |
+ |
l ) - 2 T |
' u + |
QaC p 7 \ 2 |
). |
(5-132) |
|||||||||
Теплообменник характеризуется следующими пара |
|||||||||||||||||
метрами: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
QH= 2,46 м3/сек-, |
5і = 27,8 м2; 52+ 5 р=48,6 м \ |
||||||||||||||||
аі = 76 втІ(м2-°С); аТ=80 |
вт/{м2-°С); |
|
Т2і=28°С; |
||||||||||||||
|
|
Г'а=42°С; |
Гц= 68 °С; |
Г и = 73°С; |
|
|
|||||||||||
|
|
Qh |
|
~ |
712 -|- r'l, — |
|
__9 Q9- |
|
|
||||||||
|
|
Q b |
|
2 |
(T 'S2- T |
2i) |
|
|
— |
|
|
|
|
|
|||
|
|
Cp = 1,2 |
к&ж/ (лг3 • °С); |
5ОХл= 30,5 ж2. |
|
|
|||||||||||
Полагая а2=80; 95 и 100 вт/(м2-°С) |
и производя вы |
||||||||||||||||
числения по |
формулам |
(5-128) — (5-132), получаем: |
|||||||||||||||
а*. вт/(м*>°С) |
|
|
|
Прямоток |
|
|
|
|
|
Противоток |
|
||||||
|
К, втЦм*-°С) |
|
Ги, "С |
|
|
К', вш/(м2-'С) |
|
Г'и, «с |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
80 |
|
|
|
48,7 |
|
|
34,5 |
|
|
|
47,2 |
|
|
|
36,2 |
||
95 |
|
|
|
50,1 |
|
|
36 |
|
|
|
|
49,6 |
|
|
|
36 |
|
100 |
|
|
|
52,7 |
|
|
36,3 |
|
|
|
51 |
|
|
|
|
35,8 |
201
Следовательно, при а = 95 вт/{м2-°С) для обоих уча стков получаем 722=36 °С, что и является решением рас сматриваемой системы уравнений. Расчет но формуле (5-130) дает «2 = 95,5 вт/(м2-°С), что совпадает с най денной выше величиной.
Количество тепла, отводимое на прямоточном и про-
тивоточном участках, определяется выражениями |
|
|||
|
Л = ^% = -Д Г СРІ; |
= |
Д 7 Ѵ |
(5-133) |
Если |
принятое в начале расчета значение |
тепла |
||
в (5-123) |
0,92Ргр соответствует |
расчетному (Pi + Pz) по |
(5-133), то расчет можно считать законченным. Если не будет такого совпадения, то необходимо повторить рас чет с новым количеством труб.
Расчет тепла, отводимого корпусом снаружи при сво бодной конвекции с коэффициентом теплоотдачи ак= = 16ч-20 вт/(м2-°С), проводится по известной теплоот дающей поверхности корпуса SK= nDul и известному превышению температуры корпуса над окружающей тем пературой. Превышение температуры корпуса электро двигателей серии «Украина» находится в пределах А7к;«25-ь330С. Тепло, снимаемое с корпуса, равно Рк= = акД7Ѵ>к- К этому теплу необходимо добавить тепло, снимаемое со щитов электродвигателя, которые нахо дятся в различных условиях теплообмена: щит со сто
роны |
вала охлаждается |
при свободной конвекции со |
|
средним |
коэффициентом |
теплоотдачи ащ.н=16 втІ(м2Х |
|
Х°С), |
а |
щит со стороны |
наружного вентилятора — при |
вынужденной конвекции.
Без большой погрешности можно принять на обоих щитах одинаковые тепловые напоры АТ'Щ=АТЩ. Тогда тепло, отводимое щитами, определится по формулам:
Рщ—:«щ.нА7щ,ц5щ; Р щ =и щ.нДГ щ.н5 щ.
Таким образом, тепло, отводимое от корпуса, щитов и теплообменника, равно:
2 Ргр= Рі + Рг+ Рк+ Рщ+ РТц.
Удельные тепловые нагрузки в трубах теплообменни ка построенных двигателей, имеющих нормальный теп ловой режим (изоляция обмоток класса В), лежат в диа пазоне 1,05—1,16 квт/м2. Опыты показывают, что при
202
увеличении тепловой нагрузки и, следовательно, умень шении габаритов теплообменника резко возрастают вен тиляционные потери, уменьшается расход воздуха и как следствие увеличивается нагрев обмоток. Таким обра зом, расчет средней теплоотдающей поверхности S nxn, исходя из рекомендованной тепловой нагрузки, следует производить при (0,95—0,87) 2Ргр.
Тепловое сопротивление изоляционного слоя. Опреде лив все величины, входящие в уравнение теплопередачи (5-127), можно оценить влияние изоляционного слоя, нанесенного на трубки. После нанесения изоляционного слоя греющие потери (тепло, переданное в теплообмен ник) практически не изменяются и можно записать:
К АТср+ К'АГ ер= /С„з АГИЗ + К'ш АГиз. (5-134)
В результате увеличения теплового сопротивления стенки за счет изоляционного слоя (при неизменном ко личестве выделенного и, следовательно, переданного воз духу тепла и неизменной температуре окружающего воз духа) повысится температура воздуха на всех участках во внутреннем контуре на величину 67VПринимая сред ние температурные напоры пропорциональными средне арифметическим температурным напорам, имеем:
К А Т + |
К 'А Т * = /<ГЙЗ {АТ + 0 ,9 6 5 7 V ) - f |
(5-135) |
||
+ |
К 'ю (AT' - f - 0 ,9 8 5 Г „ я ), |
|||
откуда |
|
|
|
|
*т _ |
Д Г ( Х - К и з І + ( КА Г' '- К ’иэ) |
(5-136) |
||
из |
|
0.96Л'ИЗ + |
0 ,9 8 Г ИЗ |
|
|
|
|||
Для рассмотренного выше режима электродвигателя |
||||
«Украина»-12-3/2 расчет дает: |
|
|
||
Д7Ѵ = 25,3°С; |
Д Гср=24,7°С ; |
К = 43,3 |
б/тг/(ж2-°С); |
|
К' = 42,2; |
/СЕ |
2,307- ІО-2 -f- RB3 |
|
|
|
|
|
||
|
|
1 |
|
(5-137) |
|
2,372- 10-г + |
# и |
||
|
|
Тепловое сопротивление изоляционного слоя Ra3 пред ставляет собой сумму тепловых сопротивлений собствен но пленки изоляционного материала толщиной бИз и кон тактного между пленкой и поверхностью трубы /V так
ЧТО
Rиз |
к- |
(5-138) |
803
"Снг |
|
|
|
Это сопротивление может |
||
—---г |
|
|
|
быть определено лишь опыт |
||
В т *обр■ІО3 |
|
|
|
|||
2 |
|
|
|
ным |
путем. |
Измерения |
|
|
|
|
[Л. |
308] теплового сопротив |
|
"о |
|
|
&U3 |
ления металлических пласти |
||
|
50 |
нок, |
на которые |
путем оку |
||
10 |
30 |
|
||||
м к м |
нания нанесен лаковый изо |
|||||
|
||||||
Рис. 5-20. Тепловое |
сопротив |
ляционный слой |
(состав ла |
|||
ление металлических |
пластин, |
ка в частях по |
массе: смо |
|||
покрытых с двух сторон эпо |
ла |
ЭД-5—100, |
метилгидро |
|||
ксидной |
смолой |
ЭД-5. |
|
тетрафталевый |
ангидрид— |
|
|
|
|
|
80, |
температура |
лакировки |
110—100°С), позволили определить зависимость &ійОт толщины покрытия. На рис. 5-20 приведены первичные экспериментальные данные: зависимость между тепло вым сопротивлением образца jR06p и толщиной пленки биз при толщине металлической пластинки h = 3 мм.
Измерения проводились при температурах образца 30—70°С, при этом влияние температуры на тепловое сопротивление практически не проявлялось. Вычитая из Яобр тепловое сопротивление самой металлической пла стины и предполагая одинаковым лаковое покрытие на обеих поверхностях образца, получаем:
|
Ко®— |
|
(5-139) |
D |
____ |
0 5 Р |
• |
А„з— 2 |
|
Величина Я0бр определена измерением для стальной пластины и равна 48,5 вт/(м-°С).
Если изменяется температура наружного воздуха Т22, то изменяются параметры воздуха Я, ѵ, ср, изменяются коэффициенты теплоотдачи сц и а 2, изменяется темпера тура воздуха во внутреннем контуре и для каждого слу чая будет свое значение 6ГИ3. В диапазоне изменения температур Т21 от —30 до + 4 0 °С коэффициенты тепло отдачи си = const • Я/ѵ0’8 уменьшаются на 8—9%, что при водит к увеличению на 6—7% температурных напоров
АТСр и АТ'Ср на обоих участках (при этом |
a2 = constX |
ХЯ/ѵ0'8 уменьшается всего лишь на 2—3%) |
и к такому |
же, как следует из формулы (5-136), увеличению бГиз. Применительно к машинам серии «Украина» были
проведены расчеты для оценки влияния покрытия наруж ной поверхности труб теплообменника изоляцией на теп ловое состояние машины. Определено, что при нанесе-
204
'иии изоляции па наружную поверхность труб толщиной 10—20 мкм температура воздуха во внутреннем контуре, а следовательно, и температура во всех тепловыделяю щих элементах повысится на 1—1,5 °С.
Г л а в а ш е с т а я
ВЕНТИЛЯЦИОННЫЙ И ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ РАСЧЕТ СИСТЕМ ОХЛАЖДЕНИЯ
6-1. Цель расчета
Системы охлаждения и вентиляции электрических машин состоят из охлаждающих трактов и теплообмен ников, по которым движется охладитель, и напорных элементов — роторных лопаток, вентиляторов, насосов, компрессоров и подобных им устройств, обеспечиваю щих движение охладителя. Охлаждающие тракты быва ют разомкнутые и замкнутые, разветвленные (сложные) и неразветвленные (простые).
Вентиляционный (гидравлический) расчет машины сводится к определению гидравлического сопротивления системы охлаждения г, потерь давления Ар по тракту от входа охладителя в машину при давлении рі до выхода из нее при давлении /?2 и скоростей охладителя в ка налах w. Заканчивается расчет выбором напорного эле мента, способного компенсировать потери в сети Ар и обеспечить необходимый расход охладителя Q, и расче том затрат мощности на вентиляцию.
Расход охладителя определяется из предварительно го теплового расчета или ориентировочно по формуле
<Э= 2Ргр/срАТж, |
(6-1) |
|
где £ЯГр — греющие потери; |
ср — удельная |
объемная |
теплоемкость охладителя; |
ДГж = ГВых—Гвх — подогрев |
охладителя в машине; Твх и Твых — температуры охлади теля на входе и выходе.
При воздушном охлаждении ориентировочное значе ние подогрева для машин с изоляцией классов А, Е и В принимается 20 °С, а с Изоляцией классов F и Н -—до 25—30°С, т. е. ДГж составляет 7з—‘Д допустимого пре вышения температуры обмоток.
Найденное по (6-1) значение Q уточняется тепловым расчетом^
205
6-2. Определение характеристики сети
Характеристикой вентиляционной (гидравлической) сети называется связь между потерями давления в сети Лро (или потребным напором Н = А рс) и расходом охла дителя Qс в ней.
Потери давления в сети складываются из путевых и местных (см. гл. 3), которые согласно (3-1) и (3-2) опре деляются соответствующими коэффициентами гидравли
ческого сопротивления: |
|
|
|
|
Apa = X ~ p ~ |
= zaQs-, |
(6-2) |
||
Др«= |
Ср -f- = |
zMQ2. |
(6-3) |
|
Здесь |
|
|
|
|
- |
_ 3 ? L . |
(6-4) |
||
|
“ “ |
2S2rfr* |
|
|
|
|
____ |
|
(6-5) |
|
Zm |
' 2S2 |
|
|
|
|
|
—путевые и местные гидравлические сопротивления; I и dr — длина и гидравлический диаметр канала; S — пло щадь проходного сечения канала.
Обычно основную долю гидравлического сопротивле ния электрических машин составляют местные сопротив ления (вход и выход каналов, повороты, расширения и сужения потока, обтекание лобовых частей и др.). Толь ко в турбогенераторах и крупных машинах с внутрипроводниковым охлаждением существенную роль играют путевые сопротивления.
Расчет путевых и местных сопротивлений ведется по (6-2) и (6-5) с использованием опытных значений коэф фициентов i n t , сведенных в табл. П-10. Эти данные получены при продувках различных местных сопротив лений и специальных моделей отдельных деталей элек трических машин. При подсчете гидравлических сопро тивлений с использованием этих коэффициентов необхо димо обращать внимание на определение характерного сечения, для которого необходимо брать скорость и пло щадь в формулах (6-2) и (6-3). Обычно в качестве хаі рактерного принимают сечение с меньшей площадью.
При определении гидравлической характеристики си
стемы охлаждения последняя представляется в виде схе»
?0fi
Рис. G-l. Простой (неразветвленный) охлаждающий тракт с источ ником напора Н.
а — разомкнутый; б — замкнутый.
мы путей для прохода охладителя, содержащей сосредо точенные гидравлические сопротивления, заменяющие истинные путевые и местные сопротивления, которые в действительности распределены на некоторых участках тракта. Такие схемы принято называть схемами заме щения; в общем случае они состоят из простых и раз ветвленных охлаждающих трактов.
Простой охлаждающий тракт представляет собой по следовательное включение (рис. 6-1) ряда путевых и местных сопротивлений. Потери давления на всем трак те являются простой суммой потерь на отдельных со противлениях:
пт
Ар, = 2 |
zuiQ2.-f- 2 zMKQ®, |
(6-6) |
/=1 |
ft=i |
|
где n — число путевых сопротивлений; т — число |
мест |
ных сопротивлений. Так как при последовательном вклю
чении сопротивлений расход охладителя в них |
одина |
ков, то |
|
А |
(6-7) |
где
пт
ZS = E Zn f + E гмк |
(6-8) |
|
(=1 |
й=1 |
|
— суммарное гидравлическое сопротивление тракта, для
простого охлаждающего тракта |
равное сумме состав |
ляющих сопротивлений. |
(рис. 6-1,а) в zs вклю |
В случае разомкнутого тракта |
чаются сопротивление входа (обычно £вх~0,5) и сопро тивление выхода (£БЫХ—1) •
207
Рис. 6-2. Схемы замещения систем охлаждения.
а — простой неразветвленный тракт; б — разветвленный тракт с двумя парад* дельными путями; в — разветвленный параллельно-последовательный тракт; г —то же, но в эквивалентном изображении AP={z[+z2_ g+ z7)Q21; д — парал*
лельное соединение ветвей с раздающими и собирающими участками.
Разветвленный охлаждающий тракт. В электрических машинах средней и большой мощности охладитель обыч но пропускается по нескольким параллельным или па раллельно-последовательным путям. При расчете таких систем разветвленный тракт разбивается на «ячейки» с параллельным (рис. 6-2,6) или параллельно-последо вательным (рис. 6-2,в) соединением простых охлаждаю щих трактов. Вначале для простых трактов определяют ся в соответствии с (6-8) их суммарные гидравлические сопротивления. Далее определяются эквивалентные со противления ячеек из параллельно включенных элемен тов. Так как сумма расходов во всех элементах равна расходу через ячейку
É Qi=Qn, |
(6-9) |
(=I |
|
а потери давления во всех элементах равны между со бой, то с учетом вида характеристик (6-2), (6-3) эквива лентное сопротивление ячейки будет:
Таким образом, каждая ячейка с параллельным со единением элементов заменяется эквивалентным простым
208
охлаждающим трактом (рис. 6-2,г) с сопротивлением
гэ.я- Затем такая операция повторяется для ячеек боль шего масштаба, которые представляют собой параллель ное или параллельно-последовательное включение рас смотренных ячеек. Переход к ячейкам все большего мас штаба в итоге сводит всю систему охлаждения к простому тракту, для которого определяют эквивалентное сопро тивление za.с и гидравлическую характеристику
& p c = z 3,cQ\ |
(6-1 і) |
Характеристики системы охлаждения электрических машин, как правило, имеют вид квадратичной парабо лы, что следует из вида характеристик элементов сети
(6-2) и (6-3) и соотношений (6-7) и (6-11). Характери стика дает возможность определить напор Нн0м, необхо димый для обеспечения в системе охлаждения номиналь ного расхода охладителя Q H o m - Этот напор для замкну той сети равен потерям давления в сети при расходе Qhom- В случае разомкнутой сети необходимо иметь
ввиду возможное противодавление на выходе из сети.
Расчет распределения расходов по ветвям схемы за
мещения. После определения сопротивлений всех элемен тов схемы замещения, суммарных сопротивлений про стых трактов и эквивалентных сопротивлений ячеек разного масштаба (уровня сложности) вплоть до сопро тивления всей системы можно приступить к расчету рас ходов по ветвям схемы замещения.
Известными являются все сопротивления, расход охладителя в системе Qc и потери давления в ней Арс- Вначале определяют распределение расхода Qc= Qa п о ветвям ячейки самого верхнего уровня сложности, экви валентное сопротивление которой является сопротивле нием системы. Для ячейки, состоящей из і простых трак тов, которыми заменены составляющие ее ячейки мень шего уровня сложности, расходы по трактам можно определить, используя уравнение
Q i= Q V'^fzi. |
(6-12) |
Зная расход в і-й ячейке, определяем по (6-12) рас пределение расходов по составляющим ее ячейкам-трак там еще меньшего уровня сложности. Такие расчеты проводят вплоть до единичных простых трактов.
14—233 |
209 |