Граничные частоты Среда полупроводник Закон преломления Синелиуса
Отражение и преломление плоских волн
Отражение и преломление плоских волн на границе раздела двух сред
Закон преломления Синелиуса
При равенстве импедансов двух сред, т. е. когда 1 = 2 для волновых чисел можем записать: k1 = !p 0"0p 1"1; k2 = !p 0"0p 2"2: ( )
И. А. Насыров |
Физика волновых процессов. Лекция №6 |
Граничные частоты Среда полупроводник Закон преломления Синелиуса
Отражение и преломление плоских волн
Отражение и преломление плоских волн на границе раздела двух сред
Закон преломления Синелиуса
При равенстве импедансов двух сред, т. е. когда 1 = 2 для волновых чисел можем записать: k1 = !p 0"0p 1"1; k2 = !p 0"0p 2"2: ( )
1
Учтём, что c = p 0"0.
И. А. Насыров |
Физика волновых процессов. Лекция №6 |
Граничные частоты |
|
Среда полупроводник |
Закон преломления Синелиуса |
Отражение и преломление плоских волн |
|
|
|
Отражение и преломление плоских волн на границе раздела двух сред
Закон преломления Синелиуса
При равенстве импедансов двух сред, т. е. когда 1 = 2 для волновых чисел можем |
|
записать: |
|
k1 = !p 0"0p 1"1; k2 = !p 0"0p 2"2: ( ) |
|
1 |
. Обозначим через n1 = p 1"1 и n2 = p 2"2 показатели |
Учтём, что c = p 0"0 |
|
преломления относительно вакуума.
И. А. Насыров |
Физика волновых процессов. Лекция №6 |
Граничные частоты |
|
Среда полупроводник |
Закон преломления Синелиуса |
Отражение и преломление плоских волн |
|
|
|
Отражение и преломление плоских волн на границе раздела двух сред
Закон преломления Синелиуса
При равенстве импедансов двух сред, т. е. когда 1 = 2 для волновых чисел можем |
|
записать: |
|
k1 = !p 0"0p 1"1; k2 = !p 0"0p 2"2: ( ) |
|
1 |
. Обозначим через n1 = p 1"1 и n2 = p 2"2 показатели |
Учтём, что c = p 0"0 |
|
преломления относительно вакуума. С учётом этого перепишем ( ):
k1 |
! |
n1; |
|
= |
|
||
c |
|||
|
: |
||
k2 |
! |
n2: |
|
= |
|
||
c |
|||
И. А. Насыров |
Физика волновых процессов. Лекция №6 |
Граничные частоты Среда полупроводник Закон преломления Синелиуса
Отражение и преломление плоских волн
Отражение и преломление плоских волн на границе раздела двух сред
Закон преломления Синелиуса
При равенстве импедансов двух сред, т. е. когда 1 = 2 для волновых чисел можем |
|||||||||||||||||||||||
записать: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
k1 = !p |
|
p |
|
; k2 = !p |
|
|
p |
|
: ( ) |
|
|
|
|
|
|||||
0"0 |
1"1 |
0"0 |
2"2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
1 |
. Обозначим через n1 = p |
|
|
и n2 = p |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Учтём, что c = |
|
|
1"1 |
2"2 |
|
показатели |
|||||||||||||||||
p |
|
||||||||||||||||||||||
0"0 |
|||||||||||||||||||||||
преломления относительно вакуума. С учётом этого перепишем ( ): |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 = |
|
n1; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin |
|
k2 |
|
n2 |
|
|||||
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
Тогда, имеем закон преломления в виде: |
|
= |
|
|
= |
|
: |
||||||||||||
! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin |
|
k1 |
|
n1 |
|
||||
k2 = |
|
n2: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
И. А. Насыров |
Физика волновых процессов. Лекция №6 |
Граничные частоты Среда полупроводник Закон преломления Синелиуса
Отражение и преломление плоских волн
Отражение и преломление плоских волн на границе раздела двух сред
Закон преломления Синелиуса
При равенстве импедансов двух сред, т. е. когда 1 = 2 для волновых чисел можем |
|||||||||||||||||||||||
записать: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
k1 = !p |
|
p |
|
; k2 = !p |
|
|
p |
|
: ( ) |
|
|
|
|
|
|||||
0"0 |
1"1 |
0"0 |
2"2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
1 |
. Обозначим через n1 = p |
|
|
и n2 = p |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Учтём, что c = |
|
|
1"1 |
2"2 |
|
показатели |
|||||||||||||||||
p |
|
||||||||||||||||||||||
0"0 |
|||||||||||||||||||||||
преломления относительно вакуума. С учётом этого перепишем ( ): |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 = |
|
n1; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin |
|
k2 |
|
n2 |
|
|||||
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
Тогда, имеем закон преломления в виде: |
|
= |
|
|
= |
|
: |
||||||||||||
! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin |
|
k1 |
|
n1 |
|
||||
k2 = |
|
n2: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Зеркальное отражение возникает благодаря интерференции волн, излучаемых электронами на границе раздела сред, находящимися под действием падающей волны. Направление зеркального отражения луча является направлением, соответствующим максимуму нулевого порядка в интерференционной картине. Если расстояние между атомами среды меньше длины волны падающего излучения, наблюдается лишь один максимум под углом, соответствующим зеркальному углу.
И. А. Насыров |
Физика волновых процессов. Лекция №6 |