Lektsia08_2013
.pdfФИЗИКА ВОЛНОВЫХ ПРОЦЕССОВ
Лекция 8
Насыров Игорь Альбертович
доц. каф. р/электроники
Самостоятельная работа
Отражение при горизонтальной поляризации падающей волны
Отражение и преломление при вертикальной поляризации падающей волны
Коэффициенты отражения для различных сред (диэлектрик, полупроводник, проводник) для случаев горизонтальной и вертикальной поляризации.
Случай произвольной поляризации падающей электромагнитной волны (для различных сред).
А. М. Насыров. Волновые процессы. Часть 2.
Электромагнитные волны диапазона радиочастот. Учебно-
методическая разработка. - Казань, КГУ. - 1995 г. - 40 стр.
2
РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ
Реальные среды являются неоднородными, т.е. их свойства изменяются в пространстве. Поэтому скорость и направление распространения в таких средах являются локальными характеристиками волны, зависящими от координат. Точные решения волновых уравнений в таких средах известны лишь для некоторых законов изменения волнового параметра k=k(xyz). В общем случае решение находится приближенным методом.
Если свойства среды изменяются достаточно медленно в пространстве, то обычно используется так называемое геометрооптическое приближение. В узком смысле (лучевом) этот метод применяется для построения изображений при помощи лучей. В широком (волновом) понимании геометрическая оптика выступает как метод описания волновых полей. При таком толковании лучи образуют геометрический каркас, на который «нашивается» волновое поле.
3
Факультатив. Что означает медленно изменяющаяся величина?
Что означает выражение «разность частот | 1- 2| - очень малая величина»?
С физической точки зрения данное выражение лишено всякого смысла. Пусть числа колебаний в секунду будут 500 и 502. Мы говорим, что разность этих чисел мала: число 2 мы считаем малым. Числа колебаний в минуту разнятся на 120, но явление от этого не изменяется. А ведь можно взять числа колебаний и за год?
Имеем ли мы право говорить: «медленно меняющаяся амплитуда»? Имеем, но мы должны сказать, по отношению к чему мала частота изменения амплитуды.
Радиостанции ДВ, СВ и КВ используют амплитудную модуляцию. Для того, чтобы эта «модуляция» повторялась в приемнике без искажения, ее частота должна быть мала, но не по отношению к частоте немодулированного колебания. Частота модуляции должна быть мала по отношению к коэффициенту затухания колебательного контура приемника.
4
Приближение геометрической оптики
Рассмотрим неоднородную среду, полагая что показатель преломления заметно изменяется лишь на расстояниях L>> c (где c - длина волны в среде) . Естественным выглядит предположение, что структура решения волнового уравнения будет похожа на решение для однородных сред.
Векторы Е, Н, k будут медленно изменяться в зависимости от координат. Масштаб L будет масштабом, где эти изменения можно считать существенными. Т.е. среду можно считать локально однородной на масштабе длины волны c и существенно неоднородной на расстояниях, превышающих L. Для того, чтобы относительные изменения показателя преломления n=n(xyz) на масштабе равном длине волны c в среде были пренебрежимо малыми, должно выполняться условие
1 |
|
|
dn |
|
|
1, |
c |
|
|
|
1 |
|
|
dn |
|
1. |
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
||||||
n |
|
|
ds |
n2 |
ds |
|||||||||||
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
5 |
Условие применимости геометрической оптики |
Приближение геометрической оптики
Задачу о распространении волны в неоднородной среде в геометрическом приближении можно формулировать следующим образом. В однородной среде n=const и плоская волна описывается выражением:
E E0ei( t kcs) E0ei( t k n s)
|
kc |
kn |
2 |
|
|
|
c |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Изменение фазы на отрезке длиной s равно Кnс. В неоднородной среде показатель |
||||
|
преломления является функцией координат n=n(xyz). Если выбрать малый участок |
||||
|
пути s, то на нем показатель преломления n(s) изменяется незначительно и для |
||||
|
изменения фазы волны справедливо выражение Kn(s) s. Изменение фазы волны на |
||||
|
всем пути распространения определится интегралом n(l)dl |
||||
|
Если использовать лучевую трактовку, то выражение для волны следует записать в |
||||
|
виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6 |
i t k n(s)ds |
|
|||
E E0e |
l |
|
Уравнение луча
Выведем уравнение луча. Касательная к лучу в какой-либо точке ортогональна поверхности равных фаз, проходящей через эту точку. В однородных средах лучи - прямые линии, поверхности равных фаз - плоскости. Уравнение поверхности равных фаз в таких средах определяется выражением t-kx = const.
В неоднородных средах лучи криволинейны, и поверхности равных фаз не являются плоскостями. Уравнение поверхности равных фаз в этом случае представим в виде:
t k (xyz) const (I)
Поверхности (xyz)=const перпендикулярны касательным к лучам
Найдем скорость распространения постоянной фазы вдоль луча l. Для этого продифференцируем уравнение (I) по t:
k s 0s t
Обозначим через l единичный вектор, направленный по касательной к лучу в направлении возрастания функции . Можно записать:
7 |
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
2 |
v |
ds |
|
|
|
|
||||
|
s grad( ) |
grad( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
k |
grad( ) |
|
||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
l |
x |
|
y |
z |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Уравнение луча
Сдругой стороны, значение v можно получить из уравнения
t k nds const
Продифференцируем это уравнение по времени
k ndl 0
dt
отсюда
v |
ds |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Функция , определяемая этим |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
dt |
|
k n |
|
n |
|
grad( ) |
|
уравнением, называется эйконалом |
||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
ds |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(фазой), а само уравнение – |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
k |
|
grad( ) |
|
|
|
|
||||||||
|
dt |
|
|
|
|
|
|
уравнением эйконала. |
8
Уравнение луча
Получим уравнение луча, используя уравнение эйконала.
|
|
|
|
|
l |
|
n |
|
l |
|
|
grad( |
) |
|
|
|
grad( |
) |
|
(I) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Продифференцируем это уравнение по s: |
|
|
l n |
|
grad( ) |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
s |
s |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Найдем производную вектора l вдоль кривой s: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
2 |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
grad( ) l grad( ) i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ly |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
lz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ly |
|
|
lz |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
||||||||||||||||||||||
|
s |
lx |
|
x |
|
|
|
|
y x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
j lx |
|
y |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z x |
|
|
|
x y |
|
|
z y |
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ly |
|
|
|
|
|
|
lz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
lx |
|
x z |
|
|
y z |
|
|
z |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
Из (I) следует: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
l |
x |
|
|
, l |
y |
|
|
, l |
z |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
n x |
|
|
|
|
|
n y |
|
|
n z |
|
|
|
|
|
|
|
|
9 |
Подставляя эти выражения в уравнения для производной вдоль кривой s, |
получим уравнение луча. |
|
|
Уравнение луча
Продемонстрируем решение на примере первого слагаемого в правой части уравнения
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
1 2 |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
lx |
|
|
|
ly |
|
|
|
lz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
x |
2 |
|
y x |
z x |
n |
|
|
|
|
|
|
2 |
y y x |
z |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x x |
|
|
|
|
|
|
|
|
z x |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
2 |
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
n |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2n x |
|
|
x |
|
|
y |
|
|
z |
|
|
|
|
2n x |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Аналогично получим для других слагаемых |
n |
, |
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Поэтому |
grad( ) grad(n) n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Отсюда уравнение луча |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это уравнение луча при произвольной |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
l n n |
|
|
|
|
|
зависимости n от координат |
|
|
|
|
|
|
|
|
10 s