Вводные замечания
Решения уравнений Даламбера
Элементарный вибратор
Физический смысл калибровки Лоренца Поле вокруг линейного провода
Поле вокруг линейного провода
Для полей вокруг линейных проводов, находящихся в непроводящей среде, объемные интегралы для потенциалов можно заменить линейными:
|
|
|
|
~ |
|
1 |
|
(t |
|
~r/v) |
||||
|
|
|
|
I(t ~r/v) |
|
|
|
|||||||
|
A~ |
= |
|
Z |
|
dl; |
' = |
|
Z |
|
|
dl |
||
|
4 |
~r |
4 " |
|
~r |
|
||||||||
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
~ |
ток проводимости, текущий по проводу, - линейная плотность |
|||||||||||||
Здесь I |
||||||||||||||
зарядов.
И. А. Насыров Физика волновых процессов
Вводные замечания
Решения уравнений Даламбера
Элементарный вибратор
Физический смысл калибровки Лоренца Поле вокруг линейного провода
Поле вокруг линейного провода
Для полей вокруг линейных проводов, находящихся в непроводящей среде, объемные интегралы для потенциалов можно заменить линейными:
|
|
|
~ |
|
1 |
|
(t |
|
~r/v) |
||||
|
|
|
I(t ~r/v) |
|
|
|
|||||||
|
A~ = |
|
Z |
|
dl; |
' = |
|
Z |
|
|
dl |
||
|
4 |
~r |
4 " |
|
~r |
|
|||||||
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
~ |
ток проводимости, текущий по проводу, - линейная плотность |
||||||||||||
Здесь I |
|||||||||||||
зарядов. |
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В случае гармонических колебаний I и : |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
~ |
~ |
|
|
|
|
(t ~r/v) = 0 exp [i (!t k~r)] |
||||||
|
I (t ~r/v) = I0 exp [i (!t k~r)] ; |
||||||||||||
Здесь ! круговая частота излучения, k = 2 / волновое число.
И. А. Насыров Физика волновых процессов
Вводные замечания
Решения уравнений Даламбера
Элементарный вибратор
Физический смысл калибровки Лоренца Поле вокруг линейного провода
Поле вокруг линейного провода
Для полей вокруг линейных проводов, находящихся в непроводящей среде, объемные интегралы для потенциалов можно заменить линейными:
|
|
|
~ |
|
1 |
|
(t |
|
~r/v) |
||||
|
|
|
I(t ~r/v) |
|
|
|
|||||||
|
A~ = |
|
Z |
|
dl; |
' = |
|
Z |
|
|
dl |
||
|
4 |
~r |
4 " |
|
~r |
|
|||||||
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
~ |
ток проводимости, текущий по проводу, - линейная плотность |
||||||||||||
Здесь I |
|||||||||||||
зарядов. |
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В случае гармонических колебаний I и : |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
~ |
~ |
|
|
|
|
(t ~r/v) = 0 exp [i (!t k~r)] |
||||||
|
I (t ~r/v) = I0 exp [i (!t k~r)] ; |
||||||||||||
Здесь ! круговая частота излучения, k = 2 / волновое число. Выражения для потенциалов в этом случае принимают вид:
|
|
|
~ |
exp [i (!t |
|
k~r)] |
1 |
|
|
|
|||
|
|
I |
0 |
|
|
|
|||||||
A~ |
= |
|
Z |
|
|
|
dl; ' = |
|
Z |
0 exp [i (!t k~r)] |
dl |
||
4 |
|
|
~r |
|
|
4 " |
~r |
||||||
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
l |
||
И. А. Насыров Физика волновых процессов
Вводные замечания
Решения уравнений Даламбера
Элементарный вибратор
Физический смысл калибровки Лоренца Поле вокруг линейного провода
Поле вокруг линейного провода
Для полей вокруг линейных проводов, находящихся в непроводящей среде, объемные интегралы для потенциалов можно заменить линейными:
|
|
|
~ |
|
1 |
|
(t |
|
~r/v) |
||||
|
|
|
I(t ~r/v) |
|
|
|
|||||||
|
A~ = |
|
Z |
|
dl; |
' = |
|
Z |
|
|
dl |
||
|
4 |
~r |
4 " |
|
~r |
|
|||||||
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
~ |
ток проводимости, текущий по проводу, - линейная плотность |
||||||||||||
Здесь I |
|||||||||||||
зарядов. |
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В случае гармонических колебаний I и : |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
~ |
~ |
|
|
|
|
(t ~r/v) = 0 exp [i (!t k~r)] |
||||||
|
I (t ~r/v) = I0 exp [i (!t k~r)] ; |
||||||||||||
Здесь ! круговая частота излучения, k = 2 / волновое число. Выражения для потенциалов в этом случае принимают вид:
|
|
|
~ |
exp [i (!t |
|
k~r)] |
1 |
|
|
|
|||
|
|
I |
0 |
|
|
|
|||||||
A~ |
= |
|
Z |
|
|
|
dl; ' = |
|
Z |
0 exp [i (!t k~r)] |
dl |
||
4 |
|
|
~r |
|
|
4 " |
~r |
||||||
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
l |
||
В случае, когда ток течет по проводу ориентированному вдоль оси z, уравнение
~
@I @
непрерывности принимает вид: |
|
+ |
|
= 0 |
|
|
@z @t
И. А. Насыров Физика волновых процессов