|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
Для выяснения вопроса о классификации волн по разным типам сделаем сначала некоторые формальные превращения. Воспользуемся выражениями уравнений Максвелла в проекциях на оси координат и будем считать для упрощения, что в волноводе распространяется только падающая волна. Это не изменит общность выводов, так как функции F +(x; y) и F (x; y) подобны. Поскольку характер изменения полей вдоль оси задается выражением (6), то в уравнениях Максвелла примем, что @z@ = iK.
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
Для выяснения вопроса о классификации волн по разным типам сделаем сначала некоторые формальные превращения. Воспользуемся выражениями уравнений Максвелла в проекциях на оси координат и будем считать для упрощения, что в волноводе распространяется только падающая волна. Это не изменит общность выводов, так как функции F +(x; y) и F (x; y) подобны. Поскольку характер изменения полей вдоль оси задается выражением (6), то в уравнениях Максвелла примем, что @z@ = iK.
Затем получим выражения для поперечных составляющих поля, выраженные через продольные составляющие:
|
|
|
i |
K @Ez |
+ ! |
@Hz |
|
|
|
|
|
|
Ex = |
|
@x |
|
@y |
|
; |
||||||
|
|
|||||||||||
|
|
(k2 K2) |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
i |
|
!" @Ez |
+ K |
@Hz |
|
|
|
|
|
Hy = |
|
@x |
|
@y |
|
; |
||||||
|
|
|||||||||||
|
(k2 K2) |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
i |
|
@Ez |
+ ! |
@Hz |
(14) |
||||||
Ey = |
K @y |
@x |
|
|
|
; |
||||||
|
|
|
|
(k2 K2) |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
i |
|
@Ez |
+ K |
@Hz |
|
|
|
|
|
|
|
|
!" @y |
@x |
|
|
|
|
|
|||
Hx = |
|
|
|
|
|
|
|
: |
||||
|
|
|
(k2 K2) |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
Для выяснения вопроса о классификации волн по разным типам сделаем сначала некоторые формальные превращения. Воспользуемся выражениями уравнений Максвелла в проекциях на оси координат и будем считать для упрощения, что в волноводе распространяется только падающая волна. Это не изменит общность выводов, так как функции F +(x; y) и F (x; y) подобны. Поскольку характер изменения полей вдоль оси задается выражением (6), то в уравнениях Максвелла примем, что @z@ = iK.
Затем получим выражения для поперечных составляющих поля, выраженные
через продольные составляющие: |
|
|
|
|
|
|
Первое слагаемое |
в числите- |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
i |
K @Ez |
+ ! @Hz |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
Ex = |
|
|
|
@x |
|
|
|
|
@y |
|
; |
|
ле определяется |
продольной |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
(k |
2 |
K |
2 |
) |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
составляющей электрического |
||||||||||||||||
|
|
|
|
i |
!" |
@Ez |
+ K |
@Hz |
|
|
|
|
|
поля, второе продольной со- |
||||||||||||||||||
|
|
|
@x |
@y |
|
|
|
|
|
ставляющей магнитного поля. |
||||||||||||||||||||||
Hy = |
|
|
|
|
; |
|
Т. е., возможно существование |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
(k2 K2) |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
i K |
@Ez |
+ ! |
@Hz |
|
|
|
(14) |
таких волн, в которых отсут- |
||||||||||||||||||||||
|
|
@y |
|
@x |
|
|
|
ствует продольная составляю- |
||||||||||||||||||||||||
Ey = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
щая или электрического, или |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
(k |
2 |
K |
2 |
) |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
магнитного поля. Т. о. выделя- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
i |
!" |
@Ez |
+ K |
@Hz |
|
|
|
|
ют две группы волн T E– |
||||||||||||||||||
Hx = |
|
@y |
@x |
: |
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
волны и T M–волны. |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
(k2 K2) |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
T E–волны
Характеризуются отсутствием продольной составляющей электрического поля (Ez = 0, ¾магнитные волны¿). Одна из особенностей таких волн состоит в том, что отношение поперечных составляющих электрического и магнитного полей не зависит от координат. Это отношение называется волновым сопротивлением волновода, причем
Z0TE = |
Hy |
= |
Hx |
= H? |
|||
|
|
Ex |
|
|
Ey |
|
E |
|
|
|
? |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
! |
|
|
|
ZC |
|
(15) |
||||
= |
|
= ZC |
|
= |
|
|
|
|
: |
|
K |
|
|
|
|
||||||
2 |
||||||||||
|
|
|
|
|
r1 |
fкр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f |
|
|
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
T E–волны
Характеризуются отсутствием продольной составляющей электрического поля (Ez = 0, ¾магнитные волны¿). Одна из особенностей таких волн состоит в том, что отношение поперечных составляющих электрического и магнитного полей не зависит от координат. Это отношение называется волновым сопротивлением волновода, причем
Z0 |
= |
Hy |
= |
Hx |
= H? |
= K |
= ZC |
= |
|
|
|
fкр |
2 : |
(15) |
|||||
TE |
|
|
Ex |
|
|
Ey |
|
E |
! |
|
|
|
|
ZC |
|
|
|
||
|
|
|
|
? |
|
|
|
|
|
1 |
|
f |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T M–волны
Характеризуются отсутствием продольной составляющей магнитного поля
(Hz = 0, ¾электрические волны¿). Волновое сопротивление волновода для этих волн
Z0 = |
|
Hy |
|
= |
|
Hx |
|
= H? = !" = ZC = ZCs |
1 |
|
f |
|
: (16) |
|||||||
TM |
|
Ex |
|
|
|
Ey |
|
|
E |
? |
|
K |
|
|
fкр |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
T EM–волны
Возможно ли существование таких электромагнитных волн, в которых обе продольные составляющие отсутствуют (Ez = Hz = 0)?
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
T EM–волны
Возможно ли существование таких электромагнитных волн, в которых обе продольные составляющие отсутствуют (Ez = Hz = 0)?
Да возможно! В случае когда K ! k, т. е. когда знаменатель в уравнениях (14) так же обращается в нуль.
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
T EM–волны
Возможно ли существование таких электромагнитных волн, в которых обе продольные составляющие отсутствуют (Ez = Hz = 0)?
Да возможно! В случае когда K ! k, т. е. когда знаменатель в уравнениях (14) так же обращается в нуль.
Такие волны называются T EM–волнами, и необходимым условием их существования является K = k. Для таких волн характерно отсутствие дисперсии (vф = c).
И. А. Насыров Физика волновых процессов
|
Общий вид решения волновых уравнений |
Вводные замечания |
Дисперсия в волноводах |
Основные закономерности |
Типы волн в волноводах |
|
Волны без дисперсии |
Типы волн в волноводах
T EM–волны
Возможно ли существование таких электромагнитных волн, в которых обе продольные составляющие отсутствуют (Ez = Hz = 0)?
Да возможно! В случае когда K ! k, т. е. когда знаменатель в уравнениях (14) так же обращается в нуль.
Такие волны называются T EM–волнами, и необходимым условием их существования является K = k. Для таких волн характерно отсутствие дисперсии (vф = c).
Целесообразность проведенной классификации заключается в том, что сравнительно легко можно количественно анализировать лишь отдельные типы волн, а любые сложные поля можно подать как их суперпозицию.
И. А. Насыров Физика волновых процессов