- •13) Определение скоростей точек плоской фигуры с помощью мцс.
- •14) Соотношение между ускорениями двух точек плоской фигуры при плоском движении.
- •15) Способы определения углового ускорения при плоском движении.
- •16) Мгновенный центр ускорений (мцу). Способы нахождения.
- •17) Определение ускорений точек плоской фигуры при помощи мцу.
- •18) Вращение твердого тела вокруг неподвижной точки. Углы Эйлера.
- •19) Скорости и ускорения точек тела при его вращении вокруг неподвижной точки.
- •20) Скорости и ускорения точек твердого тела при его свободном движении.
- •21) Сложное движение точки. Основные понятия.
- •22) Полная и локальная производные вектора. Формула Бура.
- •23) Скорости и ускорения точки при сложном движении.
- •24) Ускорение Кориолиса. Правило Жуковского.
- •25) Сложное вращение твердого тела вокруг пресекающихся осей.
- •26) Сложное вращение твердого тела вокруг параллельных осей.
- •27) Пара вращений.
- •28) Аксиомы статики.
- •29) Основные виды связей и их реакции.
- •30) Система сходящихся сил. Условия равновесия.
- •31) Алгебраический и векторный моменты силы относительно точки.
- •32) Момент силы относительно оси.
- •33) Связь векторного момента силы относительно точки с моментом силы относительно оси, проходящей через эту точку.
- •34) Аналитические выражения для моментов силы относительно осей координат.
- •35) Пара сил. Теорема о сумме моментов сил, составляющих пару, относительно произвольной точки.
- •36) Векторный и алгебраический моменты пары сил.
- •37) Эквивалентность пар. Сложение пар. Условия равновесия пар сил.
- •38) Лемма о параллельном переносе силы.
- •39) Теорема о приведении произвольной системы сил к силе и паре сил - основная теорема статики.
- •40) Главный вектор и главный момент системы сил.
- •41) Условия равновесия произвольной системы сил. Частные случаи.
- •42) Теорема Вариньона о моменте равнодействующей силы.
- •43) Зависимость между главными моментами системы сил относительно двух центров приведения.
- •44) Инварианты системы сил. Частные случаи приведения.
- •45) Трение скольжения. Законы Кулона. Угол и конус трения.
- •46) Трение качения. Коэффициент трения качения.
- •47) Центр системы параллельных сил. Формула для радиус-вектора и координат центра системы параллельных сил.
- •48) Центр тяжести тела. Методы нахождения центра тяжести.
- •1) Метод симметрии.
- •2) Метод разбиения.
- •3) Метод интегрирования.
46) Трение качения. Коэффициент трения качения.
Абсолютно твердых тел, как и абсолютно гладких поверхностей, в природе не существует. Поэтому круглое тело (цилиндр, колесо), деформируясь, вдавливается в опорную поверхность. При качении цилиндр вдавливается в опорную плоскость и контактирует с ней по некоторой поверхности, которая в плоскости рисунка образует дугу CD, сдвинутую относительно вертикального диаметра цилиндра в направлении качения (рис. а). Полная реакция R опорной поверхности на цилиндр как сумма системы распределенных сил, вызванных деформацией поверхности, препятствует качению последнего. Это сопротивление, возникающее при качении одного тела по поверхности другого, условно называюттрением качения.
Определение значений и направлений распределенных сил представляет сложную задачу механики деформируемого твердого тела. В инженерных расчетах нас интересует момент сопротивления качению (рис. б). Схематизируя явление, будем рассматривать качение по недеформируемой поверхности, а полную реакцию R (см. рис. а) представлять в виде двух составляющих, приложенных в точке В, смещенной от точки А в сторону возможного качения на некоторую величину 6 (рис. в). Сила F — сила трения скольжения, а сила N — нормальная реакция, равная по модулю силе нормального давления. Из условия равновесия цилиндра (см. рис. в) будем иметь: Произведение называется моментом сопротивления качению, или моментом трения качения. Если сила Q мала, то смещение силы N от вертикального диаметра цилиндра также незначительно; с увеличением Q это смещение возрастает. Наконец, при Qmax цилиндр достигнет предельного состояния равновесия и нормальная реакция N будет отстоять от вертикального диаметра на предельном расстоянии , которое называется коэффициентом трения качения. Выражают обычно в сантиметрах. Коэффициент зависит от свойств материалов и состояния поверхностей соприкасающихся тел, определяют его опытным путем.
47) Центр системы параллельных сил. Формула для радиус-вектора и координат центра системы параллельных сил.
На каждую частицу тела, находящегося вблизи поверхности Земли, действует направленная вертикально вниз сила, которая называется силой тяжести. Силы тяжести каждой частицы тела, строго говоря, направлены по радиусам к центру Земли и не являются параллельными. Но для тел, размеры которых малы по сравнению с размерами Земли, непараллельность настолько незначительна, что в расчетах с большой точностью силы тяжести их частиц можно считать параллельными, сохраняющими свои значения, точки приложения и параллельность при любых поворотах тела. Поэтому, обозначив силу тяжести частицы через Рк , можно, согласно формулам и , найти точку С, которая неизменно связана с телом и называется центром системы параллельных сил тяжести.
Таким образом, центром тяжести твердого тела называется центр системы параллельных сил тяжести частиц данного тела. Точка С — это геометрическая точка, она может и не принадлежать телу, но она всегда с ним связана, например центр тяжести баскетбольного мяча, кольца и др. Выразим силу тяжести (вес) частицы тела через ее объем V. Тогда величина называется удельным весом, а величина - плотностью тела в данной точке. ("гамма"-Н/м3) ("ро"-Н*с2/м4).
Для частицы тела будем иметь . Подставив эти соотношения в выражения и , получим формулы для rc и координат центра тяжести:
После сокращения на g эти выражения представляют собой соответственно радиус-вектор и координаты центра масс (центра инерции) тела.