- •Термодинаміка, теплопередача і теплосилові установки.
- •1. Основні вихідні поняття та визначення термодинаміки.
- •2.2 Робоче тіло і термодинамічна система.
- •Основні положення розрахунків суміші ідеальних газів.
- •2. Перший закон термодинаміки.
- •2.1. Внутрішня енергія робочого тіла.
- •2.3. Робота зміни об’єму.
- •2.4. Перший закон термодинаміки.
- •2.6. Ентропія.
- •3. Термодинамічні процеси ідеальних газів
- •3.1. Аналіз рівноважного ізохорного термодинамічного процесу.
- •3.2. Аналіз ізобарного термодинамічного процесу.
- •3.3. Аналіз ізотермічного термодинамічного процесу.
- •3.4. Аналіз адіабатного процесу.
- •3.5. Аналіз політропного процесу.
- •4.1. Оборотні і необоротні термодинамічні процеси.
- •4.2 Прямі і обернені термодинамічні цикли.
- •4.3 Цикл Карно. Теорема Карно.
- •4.4. Другий закон термодинаміки.
- •4.5. Ентропія як теплова характеристика циклу.
- •4.6. Зміна ентропії ізольованої термодинамічної системи.
- •5.1 Поняття стаціонарної і одновимірної течії
- •5.2 Основні рівняння течії газу.
- •1. Рівняння суцільності руху
- •2. Рівняння першого закону термодинаміки для течії або рівняння енергії.
- •5.3. Наявна та технічна роботи течії
- •5.4. Ізоентропійна течія газу
- •5.5. Витікання газу із резервуару необмеженого об’єму
- •5.6.Витікання газу через комбіновані сопла.
- •5.7. Дроселювання
- •6. Стискування газу в компресорі
- •6.1 Призначення, класифікація і сфера застосування компресорів
- •6.2 Термодинамічний аналіз роботи одноступеневого компресора.
- •6.3 Багатоступінчасте стикування газу в компресорі.
- •6.4 Потужність та ккд компресора.
- •7. Цикли двигунів внутрішнього згорання.
- •7.1 Призначення, класифікація і сфера застосування циклів двз.
- •7.2 Аналіз циклу двз із змішаним підведенням теплоти.
- •7.3 Аналіз циклу двз з підведенням теплоти по ізобарі.
- •7.4 Аналіз циклу двз з підведенням теплоти по ізохорі
- •7.5 Порівняння циклів двз
- •8. Цикли газотурбінних двигунів (гтд)
- •8.1 Призначення, класифікація і сфера застосування циклів гтд
- •8.2. Аналіз циклу гтд з підведенням теплоти по ізобарі.
- •8.3 Аналіз циклу гтд з підведенням теплоти по ізохорі (цикл Хемфрі)
- •8.4. Регенерація теплоти як метод підвищення термічного ккд циклів гтд
- •1. Теплопровідність.
- •1.1 Температурне поле, градієнт температури, тепловий потік.
- •1.2 Закон Фур’є
- •1.3 Теплопровідність плоскої стінки
- •1.4. Теплопровідність циліндричної стінки.
- •1.4. Теплопровідність циліндричної стінки.
- •2.1 Природна і вимушена конвекція
- •2.2 Рівняння тепловіддачі Ньютона-Ріхмана.
- •2.3 Диференціальні рівняння теплообміну.
- •2.4 Основи теорії подібності
- •2.5 Критерії подібності конвективного теплообміну
- •2.6 Умови подібності процесів конвективного теплообміну
- •2.7 Тепловіддача (конвекція) при природному русі теплоносія в необмеженому об’ємі.
- •2.8 Тепловіддача при турбулентному русі теплоносія в трубі
- •2.9 Тепловіддача при поперечному обтіканні труби та жмутків труб
- •2.10 Інтенсифікація процесів конвективного теплообміну
- •3. Теплообмін випромінюванням.
- •3.1. Основні визначення променистого теплообміну.
- •3.2 Основні закони випромінювання чорних і сірих тіл
- •3.3 Променистий теплообмін між сірими тілами.
- •4 Теплопередача
- •4.1 Основне рівняння теплопередачі. Коефіцієнт теплопередачі
- •4.2 Теплопередача через плоску одношарову і багатошарову стінки.
- •4.3 Передача теплоти через циліндричну одношарову і багатошарову стінки
- •4.4 Інтенсифікація процесів теплопередачі
- •4.5 Теплова ізоляція
- •5 Теплообмінні апарати.
- •5.1 Призначення класифікація і область використання теплообмінних апаратів
- •5.2 Основи теплового розрахунку теплообмінників
2. Перший закон термодинаміки.
2.1. Внутрішня енергія робочого тіла.
Енергія якою володіє будь яке тіло може бути подана у вигляді суми
енергія зовнішня як відомо з фізики складається з енергій зовнішньої кінетичної та потенціальної. Чим визначається запас зовн.кін.енергії? Маса на швидкість видимого руху в квадраті /2. А зовнішня потенціальна енергія це маса тіла і взяти якусь порівняльну поверхню відносно якої розташований центр ваги тіла і на приск.вільного падіння.
Внутрішня енергія – це є сума внутрішньої кінетичної та внутрішньої потенціальної енергій тіла. Позначається величина [Дж]. Внутрішня кінетична визначається швидкістю руху молекул (всіх видів руху молекул – поступального, обертального, коливального). Зрозуміло що вн.кін.ен. є тому що абсолютна температура є мірою хаотичного руху молекул. Внутрішня пот.ен. залежить від сил взаємозв’язку між молекулами. Для ідеального газу ми знаємо що в ньому відсутні сили міжмолек взаємодії, отже вн.пот.ен. відсутня. Щодо реального газу то тут є сили міжмолек.взаємодії які залежать від середньої відстані між молекулами і як щільно вони упаковані . Таким чином вн.ен. є функцією параметрів стану і вона називається функцією стану. Внутрішня енергія відноситься до калоричних параметрів стану. Широко використовується поняття [Дж/кг] – питома внутрішня енергія.
Які основні властивості вн.ен. як функції стану:
1. Диференціал функції стану це завжди повний диференціал функції.
2. Зміна функції стану не залежить від характеру термодинамічного процесу. (не залежить від шляху переводу робочого тіла з 1 точки в 2). або . Завжди зміну функції стану прийнято позначати точками процесу.(від початкової до кінцевої).
3. - криволінійний інтеграл по замкнутому контуру дорівнює 0. – це 3-тя властивість.
2.2. Ентальпія.
Це теж функція стану. Ентальпія позначається буквою або (не грає ролі).
Ентальпія дослівно перекладається тепловміст, але цей переклад не відповідає фізичному змісту даної величини.
Що ж таке ентальпія. Пояснюю на основі формули ентальпія робочого тіла – сума його вн.ен. та добутку абсол.тиску на об’єм. Розмірність ентальпії Дж. Також використовується поняття , Дж/кг – питома ентальпія.
2.3. Робота зміни об’єму.
Я кщо змінюється об’єм робочого тіла то при цьому обов’язково виконується робота – має місце макрофізична форма енергообміну. Розглянемо якесь робоче тіло масою . Воно поміщено в пружну оболонку, при розширенні чи стискуванні РТ на зміну форми оболонки енергія не витрачається. РТ знаходить з тиском а навколишнє середовище має тиск . Виділяємо на цій поверхні елементарну площадку площею . Нехай абс.тиск збільшиться на нескінченно малу величину – що відбудеться з об’ємом РТ. Штриховою лінією об’єм після розширення. Площадка переміститься на величину . Розмір площадки залишиться незмінним (зростанням нехтуємо). Збоку газу на площадку діє сила - . Елементарна робота по переміщенню в просторі площадки рівна . Підставляємо замість - - . може мати знак „+” коли об’єм з більшиться і навпаки... Тоді як абсолютний тиск завжди додатній. Тоді зміна роботи залежить від зміни об’єму. Розмірність . Можна використовувати величину Дж/кг – питома робота. Але це повинен бути елементарний – нескінченно малий рівноважний процес. А якщо ми маємо якийсь кінцевий приріст об’єму, як знайти роботу. Ми інтегруємо ліву і праву частини рівняння і отримуємо (визначений інтеграл по об’єму від до . Виявляється якщо взяти діаграму стану в координатах то робота зміни об’єму в таких координатах має гарну графічну інтерпретацію. (визначений інтеграл це площа під кривою інтегрування) отже довільний термодинамічний процес 1-2 то площа дорівнює роботі яка має місце в цьому процесі . Тому така діаграма називається робочою тому що в ній наглядно зображається робота зміни об’єму.
Робота величина алгебраїчна – може бути і додатною і від’ємною. В процесі стискування площа виходить зі знаком „-„ і навпаки (пояснити) (робота над РТ і робота РТ....).