- •Термодинаміка, теплопередача і теплосилові установки.
- •1. Основні вихідні поняття та визначення термодинаміки.
- •2.2 Робоче тіло і термодинамічна система.
- •Основні положення розрахунків суміші ідеальних газів.
- •2. Перший закон термодинаміки.
- •2.1. Внутрішня енергія робочого тіла.
- •2.3. Робота зміни об’єму.
- •2.4. Перший закон термодинаміки.
- •2.6. Ентропія.
- •3. Термодинамічні процеси ідеальних газів
- •3.1. Аналіз рівноважного ізохорного термодинамічного процесу.
- •3.2. Аналіз ізобарного термодинамічного процесу.
- •3.3. Аналіз ізотермічного термодинамічного процесу.
- •3.4. Аналіз адіабатного процесу.
- •3.5. Аналіз політропного процесу.
- •4.1. Оборотні і необоротні термодинамічні процеси.
- •4.2 Прямі і обернені термодинамічні цикли.
- •4.3 Цикл Карно. Теорема Карно.
- •4.4. Другий закон термодинаміки.
- •4.5. Ентропія як теплова характеристика циклу.
- •4.6. Зміна ентропії ізольованої термодинамічної системи.
- •5.1 Поняття стаціонарної і одновимірної течії
- •5.2 Основні рівняння течії газу.
- •1. Рівняння суцільності руху
- •2. Рівняння першого закону термодинаміки для течії або рівняння енергії.
- •5.3. Наявна та технічна роботи течії
- •5.4. Ізоентропійна течія газу
- •5.5. Витікання газу із резервуару необмеженого об’єму
- •5.6.Витікання газу через комбіновані сопла.
- •5.7. Дроселювання
- •6. Стискування газу в компресорі
- •6.1 Призначення, класифікація і сфера застосування компресорів
- •6.2 Термодинамічний аналіз роботи одноступеневого компресора.
- •6.3 Багатоступінчасте стикування газу в компресорі.
- •6.4 Потужність та ккд компресора.
- •7. Цикли двигунів внутрішнього згорання.
- •7.1 Призначення, класифікація і сфера застосування циклів двз.
- •7.2 Аналіз циклу двз із змішаним підведенням теплоти.
- •7.3 Аналіз циклу двз з підведенням теплоти по ізобарі.
- •7.4 Аналіз циклу двз з підведенням теплоти по ізохорі
- •7.5 Порівняння циклів двз
- •8. Цикли газотурбінних двигунів (гтд)
- •8.1 Призначення, класифікація і сфера застосування циклів гтд
- •8.2. Аналіз циклу гтд з підведенням теплоти по ізобарі.
- •8.3 Аналіз циклу гтд з підведенням теплоти по ізохорі (цикл Хемфрі)
- •8.4. Регенерація теплоти як метод підвищення термічного ккд циклів гтд
- •1. Теплопровідність.
- •1.1 Температурне поле, градієнт температури, тепловий потік.
- •1.2 Закон Фур’є
- •1.3 Теплопровідність плоскої стінки
- •1.4. Теплопровідність циліндричної стінки.
- •1.4. Теплопровідність циліндричної стінки.
- •2.1 Природна і вимушена конвекція
- •2.2 Рівняння тепловіддачі Ньютона-Ріхмана.
- •2.3 Диференціальні рівняння теплообміну.
- •2.4 Основи теорії подібності
- •2.5 Критерії подібності конвективного теплообміну
- •2.6 Умови подібності процесів конвективного теплообміну
- •2.7 Тепловіддача (конвекція) при природному русі теплоносія в необмеженому об’ємі.
- •2.8 Тепловіддача при турбулентному русі теплоносія в трубі
- •2.9 Тепловіддача при поперечному обтіканні труби та жмутків труб
- •2.10 Інтенсифікація процесів конвективного теплообміну
- •3. Теплообмін випромінюванням.
- •3.1. Основні визначення променистого теплообміну.
- •3.2 Основні закони випромінювання чорних і сірих тіл
- •3.3 Променистий теплообмін між сірими тілами.
- •4 Теплопередача
- •4.1 Основне рівняння теплопередачі. Коефіцієнт теплопередачі
- •4.2 Теплопередача через плоску одношарову і багатошарову стінки.
- •4.3 Передача теплоти через циліндричну одношарову і багатошарову стінки
- •4.4 Інтенсифікація процесів теплопередачі
- •4.5 Теплова ізоляція
- •5 Теплообмінні апарати.
- •5.1 Призначення класифікація і область використання теплообмінних апаратів
- •5.2 Основи теплового розрахунку теплообмінників
4.2 Теплопередача через плоску одношарову і багатошарову стінки.
П еренесення теплоти через стінку складається з трьох ланок. Перша ланка – перенесення теплоти конвекцією від гарячого теплоносія до стінки. Друга ланка – перенесення теплоти теплопровідністю через стінку. Третя ланка – перенесення теплоти конвекцією від другої поверхні стінки до холодного теплоносія.
Кількість теплоти, яка передається гарячим теплоносієм конвективним теплообміном визначається за рівнянням Ньютона-Ріхмана де – коефіцієнт тепловіддачі від гарячого теплоносія з температурою до поверхні стінки з температурою ; – поверхня плоскої стінки, . Температура назначно міняється в ядрі і різко в пристінному шарі.
Теплота, яка передається теплопровідністю через плоску стінку визначається за рівнянням .
Теплота, яка передається від другої поверхні стінки до холодного теплоносія, визначається за рівнянням Ньютона-Ріхмана .
При стаціонарних умовах величина в рівняннях однакова.
Розв’язуючи три рівняння відносно різниці температур, маємо
Додавши отримані рівняння, отримуємо
Звідки .
Поділивши праву і ліву частину рівняння на , враховуючи, що – густина теплового потоку, отримуємо , .
В рівнянні величина , позначається буквою і називається коефіцієнтом теплопередачі.
Величина обернена до коефіцієнта теплопередачі називається повним термічним опором теплопередачі через одношарову плоску стінку , де і – термічний опір тепловіддачі; – термічний опір стінки.
В тому випадку, (навести рисунок....) коли передача теплоти відбувається через багатошарову плоску стінку в знаменнику рівняння слід поставити суму термічних опорів всіх шарів . Коефіцієнт теплопередачі через багатошарову плоску стінку дорівнює . Повний термічний опір теплопередачі через багатошарову плоску стінку , .
Температура на поверхнях плоскої стінки визначається із таких рівнянь
Якщо відомі і температури поверхонь плоскої стінки можна знайти із рівнянь
4.3 Передача теплоти через циліндричну одношарову і багатошарову стінки
Допустимо, що через циліндричну одношарову стінку переноситься теплота при стаціонарному режимі від гарячого теплоносія з постійною температурою і коефіцієнтом тепловіддачі до холодного середовища з постійною температурою і коефіцієнтом тепловіддачі (рис.4.2).
Т оді для теплового потоку можна записати систему рівнянь
Розв’язуючи ці рівняння відносно різниці температур, після їх додавання отримуємо , .
Введемо позначення
, отримаємо , – лінійний коефіцієнт теплопередачі.
Поділивши праву і ліву частину рівняння на отримаємо , де – лінійна густина теплового потоку.
При перенесенні теплоти через багатошарову циліндричну стінку, яка складається із шарів тепловий потік буде дорівнювати .
Густина теплового потоку, яка віднесена до внутрішньої або зовнішньої поверхні визначаємо за формулою
; .
Величина обернена коефіцієнту теплопередач називається повним лінійним термічним опором теплопередачі через циліндричну стінку
, де і – термічні опори тепловіддачі; – термічний опір багатошарової циліндричної стінки.
Температуру внутрішньої поверхні визнаємо за формулою , а температура зовнішньої поверхні .