- •© ННГАСУ, 2003
- •1. Основы термодинамического и молекулярно-кинетического методов исследования
- •1.1. Исходные положения термодинамики и молекулярной физики
- •1.2. Масса и размеры молекул
- •1.3. Основные понятия термодинамики
- •Рис. 1.2. График равновесного цикла
- •1.4. Разреженный газ как термодинамическая система
- •1.4.1. Экспериментальные газовые законы
- •Рис. 1.4. График изобарического процесса в координатах {V,T}. Сплошная линия – процесс при давлении р1, пунктир соответствует процессу при давлении р2.
- •Рис. 1.5. График изохорического процесса в координатах {p,Т}. Сплошная линия – процесс при объеме V1, пунктир соответствует процессу при объеме V2.
- •Тренировочное задание
- •1.4.2. Уравнение состояния идеального газа
- •Ответы на вопросы тренировочного задания, сформулированные на стр. 11
- •От уравнения (1.7), записанного для одного моля газа
- •1.4.3. Примеры решения задач на уравнение состояния газа
- •Задача 1
- •Задача 2
- •Дано:
- •Дано:
- •1.5. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории
- •Давление молекул на стенку сосуда. Давление согласно определению равно силе, с которой газ воздействует на площадку единичной площади, перпендикулярно площадке:
- •Величина суммарной силы воздействия молекул на площадку по III закону Ньютона равна суммарной силе, действующей на систему молекул со стороны площадки. Следовательно, сила может быть найдена по II закону Ньютона для системы материальных точек:
- •1.6. Замечание о средней квадратичной скорости. Распределение Максвелла молекул по скоростям
- •1.7. Закон равнораспределения энергии по степеням свободы. Внутренняя энергия идеального газа
- •1.8. Примеры решения задач
- •Задача 1
- •Задача 2
- •2. Термодинамический подход
- •2.1. Первое начало термодинамики
- •2.1.1. Работа, производимая термодинамической системой
- •Рис. 2.1. Схема вычисления работы при расширении газа
- •Рис. 2.2. Работа системы при ходе процесса
- •2.1.2. Количество теплоты и теплоемкость
- •2.1.3. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам в идеальном газе
- •Для равновесных процессов, протекающих в газах, элементарная работа, производимая газом против внешних сил, состоит в работе расширения (2.1), поэтому первое начало термодинамики может быть записано в виде:
- •2.2. Адиабатический процесс
- •2.3. Второе начало термодинамики
- •2.3.1. Термодинамические циклы. Цикл Карно
- •2.3.2. Понятие об энтропии
- •3. Реальные газы. Фазовый переход жидкость - газ
- •3.1. Реальные газы. Уравнение Ван-Дер-Ваальса
- •3.2. Изотермы Эндрюса
- •3.3. Исследование уравнения Ван-Дер-Ваальса
- •3.4. Переход жидкости в пар
- •3.5. Примеры решения задач
- •Дано:
- •4. Зачетная контрольная работа № 2
- •4.1. Варианты домашних зачетных заданий
- •4.2. Приложение. Задачи, включенные в варианты зачетной контрольной работы № 2
- •Литература
29
Воспользовавшись уравнением состояния идеального газа найдем закон изменения давления:
p = mµ RTV ,
который подставим под знак интеграла и вынесем постоянные за знак интегрирования (T=const):
|
AT = m |
V |
|
|
|
R T ∫2 dV . |
|
||
|
µ |
V |
V |
|
|
|
1 |
|
|
После интегрирования будем иметь: |
|
|
||
AT |
= m R T ln V2 , причем QT=AT. |
(2.17) |
||
|
µ |
V |
|
|
|
|
1 |
|
|
Во всех рассмотренных процессах мы рассматривали ситуацию, когда |
||||
теплота подводится к |
газу (δQ ≥ 0 ). В |
этом случае |
газ нагревается |
|
( dU ≥ 0, dT ≥ 0 ), расширяется (dV ≥ 0,V2 |
≥V1 ) и совершает работу (δA ≥ 0). Однако |
полученные при этом формулы сохраняют свой вид и в обратном процессе сжатия и охлаждения газа. В последнем случае все перечисленные величины имеют ту же абсолютную величину, но обратный знак. Это означает, что для сжатия газа необходимо совершать работу внешними силами (над газом), а тепло газом отдается другим телам.
2.2.Адиабатический процесс
Вуравнение состояния газа входят три термодинамических параметра: p,V,T. Первое начало термодинамики также оперирует тремя величинами
δQ,dU, δА. Выше мы рассмотрели простейшие процессы, при которых один из термодинамических параметров остается постоянным. При этом, поскольку внутренняя энергия идеального газа определяется только температурой (U=m/µCυT), изотермический процесс является в то же время процессом постоянной внутренней энергии (dU=0). Аналогично этому можно сказать, что изохорный процесс (V=const) является процессом без совершения работы (δA=0). Таким образом, из простейших процессов, описываемых названными шестью величинами, мы не рассмотрели только процесс, в котором δQ=0.
р
1
3
2
0
V
Рис. 2.4. График адиабатического процесса (пунктирная линия – изотерма)
30
Адиабатическим называется процесс, протекающий без теплообмена с окружающей средой. В таком процессе Q=0 , причем не только суммарное количество теплоты, полученное термодинамической системой, равно нулю,
но и в каждом элементарном процессе выполняется условие δQ=0.
При этом процессе температура изменяется, несмотря на отсутствие теплопередачи. При адиабатном процессе теплоемкость газа, в соответствии с определением (2.3), равна нулю. Примером такого процесса может быть рассмотренный выше процесс сжатия или расширения газа в цилиндре под поршнем при условии, что стенки цилиндра и поршень имеют идеальную тепловую изоляцию. Данный процесс изображен в координатах {р,V} линией 1 -2 (рис.2.2), которая называется адиабатой. Поскольку при адиабатном процессе Q=0, первое начало термодинамики имеет вид:
∆U+Aад=0
откуда |
|
Aад=-∆U |
(2.18) |
Таким образом, в адиабатическом процессе работа, |
совершается газом |
против внешних сил только за счет уменьшения внутренней энергии газа. Поэтому при адиабатическом расширении температура газа уменьшается, а при адиабатическом сжатии - увеличивается. В результате этого адиабата в плоскости {р, V} проходит круче, чем изотерма (кривая 1-3 на рис.2.4). Эффект адиабатического изменения температуры широко используется в технике, например при сжижении газов.
В дифференциальной форме первое начало термодинамики для
адиабатического процесса имеет вид (δQ=0): |
|
||
|
δU+p dV=0. |
(2.19) |
|
Заменяя в (2.19) dU выражением (2.9), |
и выразив р из уравнения |
||
состояния идеального газа, получим: |
|
||
m Cυ dT + m |
RT dV |
= 0 . |
|
|
|||
µ |
µ V |
|
Разделив левую и правую часть этого выражения на m СυT/µ, получим:
|
|
dT + |
R |
dV = 0 . |
(2.20) |
|
|||||
|
|
T |
Cυ |
V |
|
Для идеального газа Сυ - |
постоянная величина, |
поэтому легко |
|||
проинтегрировать равенство (2.20) и получить: |
|
||||
lnT + |
R |
lnV = const , или ln(T V R / Cυ ) = const . |
|
||
|
|
||||
|
Cυ |
|
|
|
|
Логарифм какой-либо величины имеет постоянное значение, если под |
|||||
знаком логарифма также стоит постоянная величина, поэтому |
|
||||
|
|
T V R / Cυ |
= const . |
(2.21) |
Это соотношение дает связь термодинамических параметров при адиабатическом процессе.
Безразмерная величина γ=CР/Cυ называется показателем адиабаты и определяется числом степеней свободы молекулы газа. Подставив значения CР и Cυ из выражений (2.10) и (2.15), получим: