- •Испарение и конденсация. Насыщенные и ненасыщенные пары.
- •Строение полупроводников. Зависимость проводимости полупроводников от температуры и освещенности.
- •Звуковые волны. Скорость звука. Ультразвук.
- •.Сравнительная характеристика диэлектриков, проводников и полупроводников.
- •Проводник с током в магнитном поле. Сила Ампера.
- •Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта. Объяснение фотоэффекта на основе квантовой теории.
- •Шкала Электромагнитных волн ( инфракрасное, ультрафиолетовое, рентгеновское, γ-излучение).
- •Виды радиоактивного излучения. Их характеристики.
- •Основные положения мкт вещества. Диффузия. Броуновское движение. Постоянная Авогадро. Количество вещества.
- •Двухэлектродная лампа (диод). Триод.
- •Собственная и примесная проводимости полупроводников.
- •Индукция магнитного поля.Принцип суперпозиции. Индукция прямого тока, кругового и соленоида.
- •Закон радиоактивного распада. Период полураспада.
- •Распространение колебаний в упругих средах. Поперечные и продольные волны.
- •Линзы. Типы линз. Основные характеристики линзы.
- •Электродвижущая сила источника. Закон Ома для замкнутой цепи. Ток короткого замыкания
- •Колебательное движение .Гармонические колебании .Параметры колебательного движения.
- •Явление смачивания и несмачивания. Краевой угол. Капиллярные явления. Капиллярность в быту, природе, технике.
- •Работа электрического поля при перемещении заряда.
- •5.Потенциал. Разность потенциалов. Эквипотенциальная поверхность.
- •Опыты Фарадея.Явление электромагнитной индукции. Эдс индукции в движущемся проводнике.
- •Внешний фотоэффект. Законы фотоэффекта. Применение фотоэффекта.
- •Электрический ток в жидкостях. Электролиз, его техническое применение. Законы Фарадея для электролиза.
- •Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •Электронно-дырочный переход. Полупроводниковый диод. Транзистор.
- •Работа магнитных сил. Магнитный поток.
- •Дисперсия света. Опыт Ньютона. Цвета тел.
- •Провадники в электрическом поле. Электростатическая индукция. Электростатическая защита
- •Деление тяжелых атомных ядер. Цепная реакция деления. Управляемая ядерная реакция. Ядерный реактор.
- •Потенциал. Разность потенциалов. Эквипотенциальная поверхность.
- •Распространение колебаний в упругих средах. Поперечные и продольные волны.
- •Квантовая природа света. Гипотеза Планка. Энергия, масса и импульс фотона.
- •Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта. Объяснение фотоэффекта на основе квантовой теории.
- •Явление самоиндукции. Индуктивность.
- •Световые явления на границе раздела двух прозрачных сред. Законы отражения света. Законы преломления света. Полное отражение света.
- •Электроёмкость проводника. Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора. Соединение конденсаторов в батареи.
- •Собственная и примесная проводимости полупроводников.
- •Превращение энергии при колебательном движении. Затухающие колебания. Резонанс.
- •Ядерная модель атома. Опыт Резерфорда. Неспособность классической физики объяснить устойчивость атомов и излучение атомами электромагнитных волн.
Электродвижущая сила источника. Закон Ома для замкнутой цепи. Ток короткого замыкания
Работ сторон сил не равна 0. Хар действия сторон сил явл электродвиж сила ЭДС котор числен=работе сторон сил по перемещ еденич +зар по замкнут цепи. ε(В)эдс=Aст./q У полож источ тока наибольш потенциал. Виды источников: гальванические элем, аккумуляторы, генераторы, термоэлементы, фотоэлементы.
Сила тока в замкнутой цепи прямо пропорционал эдс источника тока и обратно пропорц R цепи. Iзамкн цепь=εэдс/R+r=εэдс/R0. Ток короткого замыкания Iк=εэдс/r. ЭДС источника=сумме падений напряж на внеш и внутрен участках замкн цепи ε=IR+Ir. На неоднород уч цепи сила тока опред: I=((φ1-φ2)+ εэдс)/R.
Колебательное движение .Гармонические колебании .Параметры колебательного движения.
Колеб движ наз всякий процес котор облад свойством повторяемости.Периодич наз движ при котор физ велич через равн промежутки времени принимают одни и те же знач.Для существован колеб нужно:достаточ малое трение в системе, налич силы стремящ возврат тело в положен равновес. f(t)-периодич функция, x(t)-координата тела. А-амплитуда-мах отклонение тела от полож равновес А>0. Т-период-длител 1 полного колебан. v-частота-число колебан в единицу времени. ω-циклическая(угловая) частота-число колеб систем в теч 2π сек ω=2πv=2π/T. φ= ωt+ φ-фаза-аргумент периодич функции. φ0-начальная фаза, опред полож тела в начал момент времени t=0. x(t)=Acos(ωt+ φ0) или x(t)=Asin(ωt+ φ0) - гармонические колебания. В гармонич колеб проекция ускорения точки прямо пропорционал её смещ от положен равновесия и противополож ему по знаку: a(t)= ω2x(t)=0
Взаимодействие молекул. Природа сил молекулярного взаимодействия. График зависимости их от расстояния.
Силы молекулярного взаимодействия являются потенциальными и их можно охарактеризовать потенциальной Е взаимодействия. Силы молекулярного взаимодействия имеют электромагнитную природу, возникают вследствие взаимодействия электронов и атомных ядер и являются короткодействующими. Сфера молекулярного взаимодействия это – область, в которой наиболее интенсивно проявляются взаимодействия молекул 10-9 м. Fпр=1/r7; Fот=1/r12.
Билет №28
Построения в линзах.
Лучи паралел главн оптич оси преломивш в линзе проход через её фокус. Из обратимости хода лучей след что лучи идущ к линзе через её фокус после преломоен пойдут паралел главн оптич оси. Лучи проход через оптич центр не меняют своего направлен.
Кипение. Зависимость температуры кипения от давления.
Кипение-превращение жидкости в пар по всему объёму жидкости при постоянной температуре.
Жидкость кипит тогда, когда давление ёё насыщенного пара = внешнему давлению. Температура кипения - температура жидкости, при которой давление ёё насыщенного пара равно или превышает внешнее давление. Особенности жидкости при кипении: 1)при постоянном внешнем давлении Т жидкости постоянна. 2)с повышением внешнего давления температура кипения повышается, с понижением – понижается. 3)температура кипения зависит от наличия примесей.
Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном поле.
FЛ=qvBsina.v-скорость движ заряда, а-угол между B и v. Направление сила Лоренца опред по правилу левой руки. Период обращ частици по окружн Tокруж=2πR/v=2πm/qB. Траектория частици движ перпендикулярно сил лин однор м.п. представл собой окруж, а част движ под углом к сил лин – спираль
Билет №16
Генератор переменного тока. Получение переменного тока. Амплитудное, мгновенное и действующее значение ЭДС, силы тока и напряжения
Устройство предназнач для превращ маханич энерг в энерг перемен тока. Поскольку магнитн поток прониз рамку измен с теч времен то в ней возник индуцированная ЭДС, котор определ по закону Фарадея: ε(t)=-Ф/(t)=dФ(t)/dt=BSωsinωt. Индуктор- магнит который созаёт магнитн поле. Якорь-обмотка в котор индуцир перемен ЭДС. Коллектор-устройств посредством котор сним с вращ частей ток. Статор-неподвиж часть. Ротор-подвижн часть.
Перемен током наз эл ток котор измен с теч времени по гармонич закону. Величины U0, I0= U0/R наз амплитудными значениями напряж и силы тока. Знач напряж U(t) и силы тока I(t) зависящ от времени наз мгновенными. Действующ знач перемен тока наз сила такого постоян тока котор проходя по цепи выделил бы в един времени такое же колич теплоты что и данный перемен ток. P=UдIд= I2дR=U2д/R, Iд=Uд/R
Квантовые постулаты Бора. Строение атома по Бору. Трудности теории Бора.
1: электрон в атоме может находиться только в особых стационарн состояниях каждому из котор сответствует определен Е. Когда электрон находится в стационарном состоянии атом не излучает. Стационарные состояния отличаются друг от друга различными орбитами по которым движ электроны в атоме. Набор электроных орбит и определяет стационар состояния электрона в атоме. Как следует из постулата, вопреки классической электродинамике электроны движутся по замкнутым орбитам и элмагнитные волны при этом не излучаются. 1 постулат сохраняет основу ядерной модели атома Резерфорда. 2: электрон в атоме может скачком переходить из одного стационарн состояния в другое. При этом переходе испуск или поглощ квант элмагнитного поля с частотой νkn определяемой разностью Е электрона в атоме в данных состояниях: Ekn=hvkn=Ek-En, vkn=(Ek-En)/h. Если Ek>En то происход излуч Е если наоборот - поглощ. Состояние атома котор соответствует min Е наз основным а состояния - большие знач Е – возбужденным. В основном энергетическом состоянии электрон в атоме может находиться неограниченно долго а в остальных стационарных состояниях не более 10-8 с. Это так называемое t жизни атома в возбужденном стостянии. 3: стационарные электронные орбиты в атоме находятся из условия mυrn=nħ n=1, 2, 3, … , где m – маса электрона υ – линейная скорость его движения rn – радиус n-й орбиты, ħ=h/2π=1,05*10-34 Дж*с h – постоянная Планка. Число n (номер орбиты) наз главн квантовым числом. Таким образом Бор усовершенствовал ядерную модель атома Резерфорда и объяснил вид атомных спектров и квантовый характер излучения. Выводы: модель атома Бора сохранила классический характер. В ней предполагалось что электроны движутся по стационарн орбитам вокруг ядра. На основе этой модели нельзя было объяснить почему одни спектральные линии ярче других т. к. в ней не обсуждались причины приводящие к спонтанным переходам электронов с одной орбиты на другую.
Ход луча через призму.
Луч преломломл дважды, угол между 2 гран наз преломляющ углом. Угол φ отклон луча зависит от преломл угла призмы, показ преломлен, материала призмы и угла падения.
Билет №17
Корпускулярно-волновой дуализм. Волновые свойства электрона.
Свет обладает двойственной природой – корпускулярно-волновой дуализм. С одной стороны свет – это поток частиц с другой – электромагнитные волны. Для полного понимания природы света необходимо учитыв как корпускулярные так и волновые св-ва потому что они дополн друг друга. Для объяснения какого-либо эксперимента необходимо учитывать либо волновые либо корпускулярные св-ва. Луи де Бройль высказал предположение о справедливости корпускулярно-волнового дуализма не только для квантов но и других частиц. Электрону соответствует некая волна с частотой ν или длиной волны λд (дебройлевская длина волны). p=h/λд => mυ=h/λд => λд=h/mυ/. Чем меньше масса частицы тем характернее для нее волновые св-ва чем больше m частицы тем характернее для нее корпускулярные св-ва. Интерференцион и дифракционые св-ва были обнаружены не только для электронов но и для протонов нейтронов α-частиц. Волнов св-ва частиц нашли свое применение в электроной оптике. Так электроный микроскоп позволяет получ увелич до 106 раз.
Понятие внутренней энергии в термодинамике. Способы изменения внутренней энергии. Работа газа в термодинамике. Внутренняя энергия – это сумма потенциальной Е взаимодействия частиц, составляющих тело, и кинетической Е их беспорядочного теплового движения. Кинетическая Е теплового движения частиц пропорциональна температуре, а потенциальная Е взаимодействия частиц зависит от расстояния между частицами, т. е. от объема тела => внутренняя Е определяется как функция макроскопических параметров тела U=U(T,V). Внутренняя Е идеального газа – определяется как сумма кинетических энергий хаотического теплового движения всех молекул газа (Eп=0). U=NE=vNA(3/2)kT=3/2vRT=((3m)/(2M))*RT=3/2pV При любых процессах в изолированной термодинамической системе внутренняя Е остается неизменной U=const ΔU=0. Есть 2 способа изменения внутренней Е: 1. микроскопический способ (теплопередача), мера переданой Е – кол-во теплоты Q. 2. макроскопический способ (совершение работы) – механическоевзаимодействиеДля вычисления механич работы совершаемой термодинамическими системами расмотрим идеальный газ под поршнем в цилиндре. Пусть под действием силы давления газа F поршень поднялся на высоту h. При этом совершена работа A=Fh. Сила давления действующ со стороны газа на поршень площадью поперечного сечения S, F=pS, где p-давление газа. => работа газа A=pSh=pΔV. ΔV=Sh - изменение объема газа в цилиндре при перемещении поршня. Работа измеряется в джоулях. Полная работа газа при произвольном процесе = площади под всем графиком от начального состояния до конечного. Работа в термодинамике является функцией процесса и не является функцией состояния.