- •1. Способы задания движения точки.
- •2. Определение скорости точки при задании ее движения векторным способом
- •3. Определение скорости точки при задании ее естественным способом.
- •4. Проекция на касательную к траектории.
- •5. Определение точки при задании ее координатным способом
- •6. Проекции скорости точки на неподвижные оси декартовых координат
- •7. Годограф скорости точки и его уравнения.
- •8. Прямолинейное движение, скорость и ускорение
- •9. Графическое представление закона движения точки.
- •10. Уравнения движения точки в декартовых координатах
- •11. Гармонические колебания.
- •12. Разложение скорости
- •13. Скорость в круговом движении. Угловая скорость
- •14. Закон равномерного, равнопеременного криволинейного движения
- •15. Секторная скорость.
- •16. Выражение скорости в криволинейных координатах.
- •18. Кривизна кривой. Радиус кривизны.
- •19.Проекции скоростей в ортогональной криволинейной системе координат.
- •20. Ускорение точки в криволинейной системе координат.
- •21 Скорость и ускорение точки в цилиндрической системе координат
- •22. Скорость и ускорение в сферической системе координат
- •23. Определение скорости точки в полярной системе координат
- •24. Поступательное движение твердого тела.
- •25. Теорема о перемещении тела, имеющего одну неподвижную точку. Угловая скорость тела.
- •26. Угловая скорость и угловое ускорение
- •27. Аксоиды мгновенных осей
- •28. Вращение вокруг неподвижной оси
- •29)Векторное выражение вращательной скорости и центростремительного ускорения.
- •30)Скорости и ускорения точек вращающегося тела.
- •31)Плоское движение твердого тела. Уравнения плоского движения.
- •32) Разложение плоского движения на поступательное движение вместе с полюсом и вращательное вокруг оси, проходящей через полюс.
- •33)Теорема об ускорении точек плоской фигуры и её следствие
- •34)План скоростей
- •36) Теорема о центре поворота для конечного перемещения плоской фигуры. Теорема Шаля
- •37)Теорема Эйлера-Даламбера:
- •38)Определение скоростей точек плоской фигуры с помощью мцс.
- •39)Мгновенный центр ускорений.
- •40)Векторные и скалярные формулы для скоростей и ускорений точек тела при его вращ.Вокруг неподвижной точки.
- •41) Свободное движение твердого тела. Скорости и ускорения его точек.
- •42) Относительное, переносное и абсолютное движение точки.
- •43) Сложное движение точки. Основные понятия и определения. Примеры.
- •44) Полная и относительная производная от вектора.
- •45. Сложное движение точки. Теорема о сложении скоростей.
- •49) Мгновенный центр ускорений.
- •50) Определение ускорений точек плоской фигуры
- •51) Сложение вращений вокруг двух параллельных осей
- •52) Основная теорема кинематики твердого тела (теорема о проекциях скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки).
- •53)В какой плоскости расположено ускорение точки и чему равны его проекции на естественные координатные оси?
- •54)Что характеризуют собой касательное и нормальное ускорение точки?
- •55)При каком движении точки равно нулю касательное ускорении и при каком нормальное?
- •56)Подвижные и неподвижные центроиды.
- •57. Напишите теорему Штейнера
- •58. Сложение мгновенных, угловых и поступательных скоростей.
- •59. Сложные поступательные движения.
- •60. Винтовое движение.
53)В какой плоскости расположено ускорение точки и чему равны его проекции на естественные координатные оси?
Ускорение- векторная величина, равная первой производной от вектора скорости или второй производной от радиус-вектора точки во времени.
Представим скорость точки М в виде ,где v=vt— проекция вектора v на ось (рис. 58). Дифференцируя это равенство по времени, получим:
.(44) Отсюда находим, что .
Кроме того, , где угол смежности. Отсюда находим, что и . Но , так как где p-радиус кривизны кривой в точке М. Следовательно, .Подставляя найденную величину в равенство(44), получим окончательно: .(46)
Таким образом, проекции ускорения на оси естественного трехгранника равны:
.Вектор называется тангенциальной или
касательной составляющей ускорения, а вектор — нормальной
составляющей (рис. 63). Модуль ускорения на основании равенств (46) будет: или .(48)Угол , между вектором w и главной нормалью определяется из уравнения (рис. 63) .(49)
По формулам (47) — (49) можно определить модуль и направление ускорения, если движение задано естественным способом, т. е.дана траектория (следовательно, известен радиус кривизны в каждой ее точке) и дан закон движения вдоль траектории в виде s = f(t).Вектор (или ось ) направляется в этом случае в сторону положительного отсчета расстояния s.
Рассуждая, как в случае прямолинейного движения, придем к выводу, что движение будет ускоренным(рис 64а), когда проекции векторов v и w на ось , т. е. величины имеют одинаковые знаки (угол между v и w острый),и замедленным(рис64б), когда эти знаки разные (угол между vи w тупой).Если в данный момент времени , то ускорение точки в этот момент направлено по главной нормали ( ).Если же в течение некоторого промежутка времени, то здесь скорость постоянна (движение- равномерное криволинейное), а ускорение, появляющееся за счет изменения вектора v по направлению, направлено вдоль главной нормали к траектории . Аналогично если в данный момент времени ,то вектор w в этот момент направлен по касательной к траектории( ).Полное ускорение точки в течение некоторого промежутка времени может быть равно нулю (w = 0), когда в течение этого промежутка и , т. е., как следует из
предыдущих рассуждений, когда точка в течение этого промежутка движется относительно выбранной системы отсчета равномерно и прямолинейно.
54)Что характеризуют собой касательное и нормальное ускорение точки?
Касательное и нормальное ускорения характеризуют собой равномерное и равнопеременное криволинейное движение. 1) Если во все время движения численная величина скорости постоянна, т. еV=V0 = const, то криволинейное движение
называется равномерным. Из выражения , интегрируя, найдем закон равномерного криволинейного движения: s = s0 + v0t,где s0—начальное расстояние точки (в момент f = 0).
2) Если касательное ускорение точки во все время движения постоянно, т.е , то криволинейное движение называется равнопеременным. Из выражения найдем закон изменения скорости в этом движении:
где v0 — начальная скорость точки (в момент t = 0). Отсюда, принимая во внимание, что , получим закон равнопеременного криволинейного движения в виде
где s0—начальное расстояние. От случая прямолинейного движения
отличается тем, что в него вместо х входит s, а вместо а — величина .
Нормальную проекцию ускорения, которую при круговом движении называют еще
центростремительным ускорением, получим, принимая во внимание, что радиус кривизны р =R(рис 66), в виде .Модуль ускорения точки в круговом движении будет:
.Угол , который образует ускорение W с радиусом, определяется из равенства .Если v = const, то ускорение в круговом движении будет
направлено по радиусу, так как тангенциальное ускорение в этом случае равно нулю.