- •Билет №13
- •1. Дислокационная теория процесса холодной сварки
- •2. Сварочная дуга с плавящимся электродом.
- •3. Факторы влияющие на технологическую прочность при сварке
- •4. Рафинирование металла сварного шва
- •Билет №14
- •1. Ультразвуковая сварка
- •2. Расчетные схемы нагреваемого тела.
- •3.Способы повышения сопротивляемости сплавов холодным трещинам
- •4.Распределение температуры на поверхности полубескнечного тела от движущегося источника тепла.
- •Билет №15
- •1.Сварка трением
- •2. Законы теплопроводности.
- •3. Природа и механизм возникновения холодных трещин при сварке
- •4.Образование сварочной ванны и формирование шва при сварке плавлением.
- •Билет №16
- •1. Физические явления при прохождении тока через контакт. Контактная сварка.
- •2. Краевые условия дифференциального уравнения теплопроводности.
- •3. Основы металлургических процессов при сварке плавлением. Газовая фаза в зоне сварки
- •Константа равновесия процесса диссоциации при постоянном давлении р например для водорода н:
- •4. Химическая неоднородность сварного шва.
- •Билет №17
- •1. Термодинамические условия образования сварного
- •3. Основы металлургических процессов при сварке плавлением. Газовая фаза в зоне сварки
- •2. Дифференциальное уравнение теплопроводности.
- •4.Электрическая дуга.
- •Билет №18
- •4. Потоки в сварочных дугах.
- •1. Термодинамические условия образования сварного
- •2. Классификация сварочных источников тепла.
- •3. Основы металлургических процессов при сварке плавлением. Газовая фаза в зоне сварки
- •Влияние азота на свойства стали
- •Билет №19
- •1. Физическая и технологическая свариваемость
- •2. Распределение температуры на поверхности полубескнечного тела от движущегося источника тепла.
- •3. Основы металлургических процессов при сварке плавлением. Газовая фаза в зоне сварки
- •Влияние водорода на свойства стали
- •4.Силы в дуге при спэ.
- •Билет №20
- •1. Кинетика процесса сварки металлов и их сплавов в твердой фазе
- •2. Температурное поле от движущегося линейного источника тепла в бесконечной пластине.
- •3. Основы металлургических процессов при сварке плавлением. Газовая фаза в зоне сварки
- •Влияние окиси углерода на свойства стали
- •Карбидообразование
- •4. .Сварка в среде инертных газов
Константа равновесия процесса диссоциации при постоянном давлении р например для водорода н:
Кр = Р2Н /РН2
Для оценки диссоциации используют понятие степень диссоциации α – отношение диссоциировавших молекул к их первоначальному числу, которую определяют по уравнению Нернста:
LgKPH2=22570/Т – 1,504*lgT – 0,767
Задаваясь Т при Р=const определяем Кр ,а затем и степень диссоциации α.
Важность диссоциации при сварке:
газы в атомарном состоянии более химически активны и мало взаимодействуют с расплавленным металлом капель и сварочной ванны;
диссоциация газов в области высоких температур дуги с поглощением тепла идет одновременно с обратным процессом вблизи сварочной ванны с выделением тепла. Т.е. существует перенос тепла.
Растворение газов в расплавленном металле
Растворение газов в расплавленном металле происходит в каплях и в сварочной ванне, но менее интенсивно:
температура ванны ниже температуры капель;
отношение поверхности реакции к объему много меньше чем у капель.
Количество растворяющегося газа:
[C]r = a*e-E/KT,
где а, К – const;
Е – теплота растворения;
Т – абсолютная температура.
Растворимость растет с ростом Т, но при Ткип равна 0.
Стадии растворения:
1.адсорбция атомов газа поверхностью металла.
2.образование растворов и химических соединений в поверхностном слое – хемосорбция.
3.диффузия продуктов хемосорбции вглубь жидкого металла.
Адсорбция и хемосорбция идут мгновенно.
4. Химическая неоднородность сварного шва.
Даже в случае равновесной кристаллизации слои, кристаллизовавшиеся раньше, обеднены легирующими элементами и примесями, слои, кристаллизовавшиеся позднее напротив будут обогащены. Таким образом, возникает химическая неоднородность сплава.
При сплаве кристаллизация всегда протекает неравновесно, что усиливает химическую неоднородность сварного шва, т.к. выравнивание разности концентраций в жидком сплаве не успевает проходить, растворенный элемент в большей степени обогащает те объемы жидкости, которые кристаллизуются позднее. Это обычно междуосные пространства донного дендрита или междендритные пространства.
Такую микроскопическую неоднородность называют внутрикристаллической ликвацией.
Сi – концентрация легирующего элемента или примеси
Сто - концентрация легирующего элемента или примеси до сварки
Ст - концентрация легирующего элемента или примеси в ранее закристаллическом объеме
Сф - концентрация легирующего элемента или примеси на межфазовой границе
Сж - концентрация легирующего элемента или примеси в отсавшемся объеме жидкости
δэф – эффективная ширина пограничного слоя δэф≈ 10-3 см.
R=
Билет №17
1. Термодинамические условия образования сварного
соединения в твердой фазе . Сварка однородных материалов
1.1. Идеальный случай – кристаллографические оси совпадают:
а) кристаллы не имеют дефектов;
б) поверхности кристаллов абсолютно чистые и ровные;
в) сближение кристаллов происходит в вакууме и ионы в узлах кристаллографической решетки располагаются точно друг против друга.
В результате сближения идеальных кристаллов химические связи между поверхностными ионами кристаллов. Поверхностные ионы окружены меньшим числом ионов и обладают избыточной энергией -Fn.
При сварке происходит уменьшение свободной энергии системы на величину 2Fn (исчезают обе поверхности):
т.е. процесс термодинамически выгоден.
1.2. Сварка однородных кристаллов с не совпадающими осями
Границы зерен с различно ориентированными кристаллографическими осями имеют упругие искажение кристаллической решетки в узкой пограничной области шириной в несколько атомных слоев. На эти упругие искажения расходуется энергия Fгр.
Термодинамически сварка таких кристаллов возможна, если она ведет к уменьшению свободной энергии ∆F < 0.
Энергия упругих искажений кристаллографической решетки:
+ Fгр
Энергия упругих искажений кристаллической решетки:
где G – модуль сдвига;
- вектор Бюргерса ≈ d;
μ – коэффициент Пуассона;
Θ – угол между плоскостями кристаллической решетки [радиан];
А – const (экспериментально);
Условие ∆F < 0 для кристаллов одного сплава всегда выполняется. Пример: для α – Fe при Θ = 600, t = 11000С, Fn = 1,95*10-4 Дж/см2, Fгр = 0,79*10-4Дж/см2.