- •1)Электромагнитная природа света.Световые волны.Волновое уравнение и простейшие модели световых волн, вытекающие из уравнений максвелла: плоская бегущая волна,сферическая волна.
- •2) Основные характеристики плоских монохроматических волн: фазовая скорость, плотность энергии, интенсивность, поляризация.
- •4) Понятие о временной и пространственной когерентности световых волн.
- •5)Интерференция света: условия и способы наблюдения (опыт юнга, интерферометр майкельсона, интерференция при отражении от тонких пленок).
- •6) Дифракция света: принцип гюйгенса-френеля, дифракция френеля, дифракция фраунгофера.
- •7) Дифракционная решетка.Понятие о голографии.
- •[Править]Формулы
- •7А)явление обращения волного фронта. Понятие об адаптивной оптике.
- •[Править]Методы обращения волнового фронта
- •Вопрос 8. Явление дисперсии и поглощения волн. Понятие о молекулярном рассеянии света.
- •Вопрос 10. Поляризация света.
- •Вопрос 11. Тепловое излучение в замкнутой полости. Закон Кирхгофа. Закон Стефана Больцмана и Вина. Формула Планка.
- •Вопрос 12. Понятие фотона. Фотоэффект и эффект Комптона. Давление света.
- •13)Физические предпосылки возникновения квантовой механики(проблемы не разрешимые классической физикой).Постулаты бора.
- •14)Волны де-бройля.Соотношение неопределенностей гейзенберга. Во́лны де Бро́йля — волны, связанные с любыми микрочастицами и отражающие их волновую природу. Физический смысл
- •Вопрос 15. Постулаты квантовой механики.
- •Получение уравнения Шрёдингера предельным переходом [источник не указан 56 дней]
- •Вопрос 17. Операторы важнейших физических величин: оператор импульса, проекции момента импульса, оператор квадрата момента импульса. Законы сохранения в квантовой физики.
- •Вопрос 18. Квантование момента импульса. Опыт Штерна-Герлаха. Спин.
- •Вопрос 19. Квантомеханическое движение частицы в бесконечно глубокой прямоугольной потенциальной яме.
- •Вопрос 20. Прохождение частиц через потенциальный барьер ( туннельный эффект).
- •Вопрос 21. Квантовый гармонический осциллятор.
- •Вопрос 22. Квантомеханическое описание атома водорода.
- •Вопрос 23. Принцип тождественных частиц. Принцип Паули. Фермионы и бозоны.
Вопрос 20. Прохождение частиц через потенциальный барьер ( туннельный эффект).
Рассмотрим простейший потенциальный барьер прямоугольной формы (рис. 5.4) для одномерного (по оси х) движения частицы.
Рис. 5.4
Для потенциального барьера прямоугольной формы высоты U и ширины l можно записать:
При данных условиях задачи классическая частица, обладая энергией Е, либо беспрепятственно пройдет над барьером при E > U, либо отразится от него (E < U) и будет двигаться в обратную сторону, т.е. она не может проникнуть через барьер.
Для микрочастиц же, даже при E < U, имеется отличная от нуля вероятность, что частица отразится от барьера и будет двигаться в обратную сторону. При E > U имеется также отличная от нуля вероятность, что частица окажется в области x > l, т.е. проникнет сквозь барьер. Такой вывод следует непосредственно из решения уравнения Шредингера, описывающего движение микрочастицы при данных условиях задачи.
Уравнение Шредингера для состояний каждой из выделенных областей имеет вид:
5.4.1
5.4.2
Общее решение этих дифференциальных уравнений:
Качественный анализ функций Ψ1(x), Ψ2(x), Ψ3(x) показан на рис. 5.4. Из рисунка следует, что волновая функция не равна нулю и внутри барьера, а в области 3, если барьер не очень широк, будет опять иметь вид волн де Бройля с тем же импульсом, т.е. с той же частотой, но с меньшей амплитудой.
Таким образом, квантовая механика приводит к принципиально новому квантовому явлению – туннельному эффекту, в результате которого микрообъект может пройти через барьер.
Коэффициент прозрачности для барьера прямоугольной формы
Прохождение частицы сквозь барьер можно пояснить соотношением неопределенностей. Неопределенность импульса на отрезке Δx = l составляет Связанная с этим разбросом кинетическая энергия может оказаться достаточной для того, чтобы полная энергия оказалась больше потенциальной и частица может пройти через барьер.
С классической точки зрения прохождение частицы сквозь потенциальный барьер при E < U невозможно, так как частица, находясь в области барьера, должна была бы обладать отрицательной кинетической энергией. Туннельный эффект является специфическим квантовым эффектом.
Строгое квантово-механическое решение задачи о гармоническом осцилляторе приводит еще к одному существенному отличию от классического рассмотрения. Оказывается, что можно обнаружить частицу за пределами дозволенной области ( xmin, xmax ) (рис. 5.5)
Рис 5.5
Это означает, что частица может прибывать там, где ее полная энергия меньше потенциальной энергии. Это оказывается возможным вследствие туннельного эффекта.
Вопрос 21. Квантовый гармонический осциллятор.
ГАРМОНИЧЕСКИЙ ОСЦИЛЯТОР (ГО). ГО называют материальную точку, совершающую одномерные движения около положения равновесия под действием квази-упругой силы. F= - kx; k – силовая констата или коэфициент упругости. U=kx(c.2)/2, ω0=√k/m` U=m ω0 (c.2) x (c.2) / 2. Амплитудное уравнение Шредингера, определяющее стационарное состояние гармонического осцилятора. ∂(c.2)ψ/∂x(c.2) + 2m/h(в)(с.2) * (E – m ω0(c.2)x(c.2)/2)ψ=0, E – полная энергия ГО. Это уравнение имеет однозначные непрерывные и конечные решения при значениях E=(V+ ½)h(в)(с.2)ω0; V=0,1,2,3… - колебательное квантовое число. => энергия ГО квантована и может быть представлена в виде уровней энергии (см. рисунок). Самое малое значение энергии ГО получается при значении V=0, E=(1/2)* h(в)(с.2)ω0 – нулевая энергия ГО, наличие которой при дальнейших исследованиях было установлено экспериментально. При исследовании рассеяния света на кристаллах при низких температурах оказалось, что интенсивность рассеиваемого света при понижении температуры стремится не к нулю, а к некотрому констатному значению, которое и получило название нулевой энергии, и показало, что колебания узлов кристаллической решетки не прекрашаются и в области температур, близких к абсолютному нулю, квантовая механика дает возможность рассчитывать вероятность перехода с одного энергетического уровня на другой. Применительно к ГО решение уравнения Шредденгера приводит к выводу, что возможны лишь такие переходы между энергетическими состояниями, при которых квантовое число меняется на 1, ∆V=+ - 1. Это означает, что ГО излучает лишь одну частоту, т.е. энергия ГО меняется порциями, кратными h(в)ω, что совпадает с представлениями Планка.