- •Курс лекций по Динамике
- •Лекция 1 введение в динамику. Динамика точки
- •1 Законы динамики Галлилея-Ньютона
- •Система единиц механических величин. Для измерения механических величин применяются две системы единиц: физическая и техническая.
- •2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки
- •Проекции ускорения на касательную и главную нормаль определяются по формулам из кинетики:
- •3 Первая основная задача динамики
- •2 Решение задачи при действии постоянной силы
- •Решение задачи при действии силы, зависящей от времени
- •4 Решение задачи при действии силы, зависящей от скорости точки
- •5 Решение задачи при действии силы, зависящей от положения точки
- •Задача 1. Определение скорости точки с помощью дифференциальных уравнений
- •Затухающие свободные колебания, случаи апериодического движения
- •Частота затухающих колебаний
- •Введем в полученное уравнение гиперболические функции
- •Общее решение уравнения (4.3) получает вид
- •В этом случае амплитуда вынужденных колебаний
- •2. Явление биений и резонанса
- •Обозначим
- •Свободные колебания определяются уравнением
- •Вынужденные колебания при резонансе
- •Вынужденные колебания точки с учетом сопротивления движению.
- •При этих обозначениях дифференциальное уравнение движения точки имеет вид
- •Корни этого уравнения
- •В этом случае
- •2 Характеристики инертности механической системы
- •3 Теорема о моментах инерции твердого тела относительно параллельных осей
- •4. Примеры определения моментов инерции масс тел простейшей формы
- •Моменты инерции некоторых тел
- •Кроме того, введем обозначения
- •Импульс силы
- •В проекциях на координатные оси это равенство принимает вид
- •3. Теорема об изменении количества движения
- •Пользуясь этими выражениями, получаем
- •Из уравнения (7.7) следует, что если
- •Теорема об изменении кинетического момента механической системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент механической системы относительно центра о
- •2. Дифференциальные уравнения плоского движения твердого тела
- •Формулу (г) можно представить в виде: .
- •3. Дифференциальные уравнения сферического движения твердого тела
- •4. Элементарная теория гироскопа
- •2. Теоремы о работе силы.
- •3. Работа силы тяжести, силы упругости и силы тяготения
- •Проекции силы на оси координат будут
- •Элементарная работа силы упругости.
- •4. Работа сил, приложенных к твердому телу.
- •Работа на конечном перемещении
- •Воспользуемся основным уравнением динамики
- •2. Теорема о кинетической энергии механической системы в общем случае движения
- •3. Кинетическая энергия твердого тела
- •4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Сумма работ внутренних сил твердого тела на любом перемещении равна нулю, т. Е. . Для твердого тела уравнение (14) принимает вид
- •Механический коэффициент полезного действия машины
- •2. Принцип Германа - Эйлера - Даламбера для несвободной механической системы
- •3. Приведение сил инерции точек твердого тела к простейшему виду
- •4. Определение динамических реакций подшипников при вращения твердого тела вокруг неподвижной оси
- •Возможные (виртуальные) перемещения механической системы. Идеальные связи
- •2. Принцип возможных перемещений
- •3. Применение принципа возможных перемещений к простейшим машинам
- •2 Обобщенные силы и примеры их вычисления
- •На основании (13.8) имеем
- •Выражение обобщенных сил через проекции сил на неподвижные оси декартовых координат. Случай сил, имеющих потенциал
- •3. Общее уравнение динамики в обобщенных силах. Приведем общее уравнение динамики (13.4) к виду
- •Задача 4. Применение общего уравнения динамики к изучению механической системы
- •Понятие об устойчивости равновесия механической системы
- •Поэтому состояние покоя метронома устойчиво, если
- •1. Уравнения Лагранжа второго рода
- •Задача 5. Исследование механической системы с применением уравнений Лагранжа второго рода
- •2. Кинетический потенциал. Циклические координаты
- •Циклические координаты. Циклические интегралы. Обобщенные координаты, которые не входят явно в выражение кинетического потенциала l, называются циклическими координатами.
- •Кинетический потенциал точки
- •3. Вариационный принцип Гамильтона-Остроградского Общие понятия
- •Общее уравнение динамики имеет вид
- •2 Коэффициент восстановления при ударе. Удар тела о неподвижную преграду
- •3 Прямой центральный удар двух тел
- •4 Потеря кинетической энергии при ударе двух тел. Теорема карно
- •Начальная кинетическая энергия тел
- •Кинетическая энергия тел в конце удара
- •Потеря кинетической энергии тел за время удара
- •Формула принимает вид
- •5 Действие ударных сил на твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, и на твердое тело, совершающее плоское движение
Санкт-Петербургский Государственный Университет Сервиса и Экономики
Институт сервиса автотранспорта, коммунальной и бытовой техники
Кафедра «Техническая механика»
Кандидат военных наук, доцент ШАБАЕВ В.Н.
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА
Курс лекций по Динамике
Учебное пособие
Санкт-Петербург
2011
ведение
В курсе теоретической механики в разделе «Динамика» рассматриваются общие законы движения физических тел под действием сил, законы, справедливые для всех возможных видов движения любых физических тел. При изучении динамики в курсе теоретической механики различают: динамику материальной точки; динамику системы материальных точек.
Материальное тело — тело, имеющее массу.
Материальная точка — материальное тело, различие в движении точек которого является несущественным.
Материальными точками называют также частицы, на которые мысленно разбивается твердое тело при определении некоторых его динамических характеристик.
Инертность — свойство материальных тел быстрее или медленнее изменять скорость своею движения под действием приложенных сил.
Масса тела — это скалярная положительная величина, зависящая от количества вещества, содержащеюся в давнем теле, и определяющая его меру инертности при поступательном движении. В классической механике масса — величина постоянная.
Сила — количественная мера механического взаимодействия между телами или между телом (точкой) и полем (электрическим, магнитным и. т. д.). Сила — векторная величина, характеризующаяся величиной, точкой приложения и направлением (линией действия).
Система отсчета — система координат, связанная с телом, по отношению к которому изучается движение другого тела.
Инерциальная система - система, в которой выполняются первый и второй законы динамики. Это неподвижная система координат либо система, движущаяся равномерно и прямолинейно поступательно.
Движение в механике — это изменение положения тепа в пространстве и во времени.
Пространство в классической механике трехмерное, подчиняющееся эвклидовой геометрии.
Время — скалярная величина, одинаково протекающая в любых системах отсчета.
Динамика подразделяется на динамику материальной точки и динамику системы материальных точек (механическую систему).
Лекция 1 введение в динамику. Динамика точки
1 Законы динамики Галлилея-Ньютона
В основе динамики лежат законы, впервые сформулированные Ньютоном и названные им аксиомами или законами движения.
Закон инерции. Материальная точка сохраняет состояние покоя или равномерного прямолинейного движения до тех пор, пока действие других тел не изменю» это состояние.
Закон пропорциональности силы и ускорения. Ускорение материальной точки пропорционально приложенной к ней силе и имеет одинаковое с ней направление.
Закон равенства действия и противодействия. Всякому действию соответствует равное и противоположно направленное противодействие.
Закон независимости действия сил. Несколько одновременно действующих на материальную точку сил сообщают точке такое ускорение, какое сообщила бы ей одна сила. равная их геометрической сумме.
Законы классической механики подтверждаются опытами и наблюдениями, а потому являются объективными законами природы.
Первый закон—закон инерции, установленный Галилеем характеризует стремление тела сохранить неизменной скорость своего движения или, иначе, сохранить приобретенное им ранее механическое движение. Это свойство тела называется его инертностью. Движение материи, его вечность и несотворимость, имеет как бы свою обратную сторону, свое другое проявление - инертность, которая, как есть не что иное, как отрицательное выражение неуничтожаемости движения.
Второй закон - закон пропорциональности силы и ускорения - устанавливает, как изменяется скорость движения материальной точки под действием силы (рис. 1.1).
Этот закон выражается следующим образом:
. (1.1)
Соотношение (1.1), устанавливающее связь между силой , массой т и ускорением является важнейшим в классической механике и называется основным уравнением динамики.. Такую форму второму закону придал Эйлер в своем трактате «Механика» (1736).
У Ньютона этот закон выражался следующим соотношением:
.
Эйлер путем деления обоих частей равенства на и перехода к пределу получил
Рис. 1.1
.
Ньютон определял массу тела как количество материи.
По Эйлеру, массой тела (или количеством материи) называется числовая величина заключенной в теле инерция, вследствие которой тело стремится сохранить свое состояние и противодействовать всякому его изменению.
С одной стороны, масса тела определяется как мера его инертности (инертная масса). С другой стороны, термин «масса» употребляется в смысле способности тела создавать поле тяготения и испытывать действие силы в этом поле (тяготеющая или весомая масса).
Инертность и способность создавать поле тяготения представляют совершенно различные проявления свойств материи, однако оба свойства всегда существуют совместно, а их числовые характеристики пропорциональны друг другу. Поэтому при надлежащем выборе единиц меру того и другого свойства можно выражать одним и тем же числом.
Теория относительности утверждает, что масса и энергия связаны неразрывно друг с другом. Всякое изменение энергии системы сопровождается изменением его инертной массы. Из этого следует, что с возрастанием скорости движения тела его инертность увеличивается.
В классической механике масса движущегося тела принимается равной массе покоящегося тела, т. е. она рассматривается как постоянная величина, являющаяся мерой инертности тела и его гравитационных свойств.
Векторному равенству (1.1) соответствует числовое равенство
. (1.2)
Из этого равенства массу можно определить по формуле
. (1.3)
Применяя уравнение (1.3) к точке (телу) весом G и учитывая, что ускорение свободного падения равно g, имеем
, (1.4)
т.е. масса материальной точки (тела) численно равна ее весу, деленному на yскорение свободного падения.
. (1.5)
Так как ускорение свободного падения в различных местах земной поверхности различно и зависит от географической широты места и от его высоты над уровнем моря, то в отличие от массы тела его вес не является постоянной величиной.