6.Основные законы магнитного поля.теорема Гаусса для поля В.Теорема о циркуляции вектора В.Поток вектора В сквозь любую замкнутую поверхность =0 . Поток вектора В сквозь поверхность S ограниченным некоторым замкнутым контуром,не зависит от формы поверхности.Магнитное поле не имеет источников. Циркуляцией вектора индукции магнитного поля называют криволинейный интеграл по произвольному контуру L скалярного произведения вектора индукции _В и вектора элемента этого контура , т. е. , где  проекция на .

Циркуляция векора В по произвольному контуру Г= произведению магнитной постоянной ₀ на алгебраическую сумму токов, охваченных этим контуром. ,где

7.Закон Ампера,силы действующие на проводник с током. Сила,действующая на токи в магнитном поле наз-ются амперовыми.

8.намагничениевещ-ва.намагничннность.всякое вещ-о явл-ется магнетиком,т.е.способно под действием магнитного поля намагничевться-преобретать магнитный момент.Намагниченное вещ-во создает свое магнитное поле В',которое вместе спервичным моментом В0,обусловлено токами проводимости образует результирующе поле:В=В'+В0. Суммарный магнитный момент единицы объема вещества называют вектором намагничивания.

, где  магнитный момент i-го атома (молекулы) из ихобщего числа, в объeме V-физический бесконечно малый объем в окрестности данной точки.суммирование проводится по всему объему. В СИ намагниченность измеряется в А/м.намагниченность можно представить как: где n-концентрация молекул, - средний магнитный момент одной молекулы.

9.Циркуляция Вектора J. Теорема: В стационарном состоянии циркуляция намагниченности по произвольному замкнутому контуру L равна алгебраической сумме токов намагничивания I^*, охватываемых этим контуром, т. е.

.

10.Теорема о циркуляции вектора Н. При внесении вещества в магнитное поле возникают токи намагничивания, поэтому циркуляция вектора будет определяться не только токами проводимости I, но и токами намагничивания I^*, т. е. . Где токи охватываемые заданным контуром

где

Ннапряженность магнитного поля.

Следовательно

Эта формула выражает теорему о циркуляции вектора : циркуляция вектора по произвольному контуру L равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром.

Зависимость между J иH имеет линейный характер:J= χH, где χ-магнитная восприимчивость,безразмерная величина,характерная дя магнетика.соответвенно магнетики подразделяют:аромагнетики(χ>0),диамагнетики(χ<0)

Так как = ₀ , то  = 1 + . μ- магнитная проницаемость среды,у паромагнетиков>1,у диамагнетиков<1.причем как у тех так и у других μотличается от1 весьма мало,т.е. магнитные свва эих магнетиков ыражается очень слабо.

11.Ферромагнетизм.температура Кюри.магнитный гистерезис.ферромагнетиками наз-ются вещ-ва-которые могут обладать спонтанной намагниченностью,то есть намагниченные уже при отсутствии внешнего магнитного поля(железо,кобольт,никель).характерной особенностью ферромагнетиков явл-ся сложная нелинейная зависимость JотН,В от Н.Для каждого ферромагнетика имеется определенная темпераура-точка Кюри-при которой он теряет все свои магнитные свойства,при нагревании выше точки Кюри ферромагнетик превращается в парамагнетик.магнитный гистерезис: связь между В и Н или J и Н оказывается неоднозначной,определяется предшествующей историей намагничевания ферромагнетика.если первоначально ненамагниченный ферромагнетик намагничивать,увеличивая Нτ 0т 0 до значения при котором наступает насыщение,а затем уменьшить Нτ от Н1 до Н-1,то кривая намагничивания в Вτ(Нτ) пойдет не по первоначальному пути,а выше(1234),если изменить Нτ от Н-1до Н1,то кривая пойдет по (4561).Получившуюся заданную кривую называют петля гистерезиса. В этом случае когда в т.1 и 4 достигается насыщение получается макс-ная петля гисерезиса.если насыщения нет то получается аналогичная петля но меньшего размера.Из рисунка видно, что при Н1=0намагничевание не исчезает и хар-ется величиной Вτ-остаточная индукция (т2)е соответствует остаточное намагничивание Jτ.Вτ обращается в 0 лишь под действием Нс (коэрцитивная сила) имеющее направление противоположное полю вызвавшего намагничнвание

12.Электромагнитная индукция правило Ленца.явление электромагнитной индукции заключается в том что в замкнутом проводящем контуре при изменении магнитного потока (потока В)охватываемого этим контурмвозникает электрический ток –его назвали индукционным.Появление индукционного тока означает,что при изменении магнитного потока в контуре возникает ЭДС индукции.при этом ЭДС не зависит оттого каким образом осуществляется изменение магнитного потока Ф,и определяется лишь скоростью изменения .Изменение знака производной Ф по времени пиводит к изменению знака(направления) ЭДС.Направление индукционного тока(и ЭДС) определяется правилом Ленца:Инд-ный ток всегда направлен так,чтобы противодействовать причине его вызывающей,иначе горя инд-ный ток создает магнитный поток,препятствующий изменению магнитного потока вызывающего ЭДС.Инд-ные токи возбуждаюся и в массивных сплошных проводника.они имеют вихревой хар-р и наз-ются токами Фуко.Законы электромагнитной инд-и(Фарадея):Какова бы не была причина изменения электромагнитного потока,охвт-мого замкнутым поводящим контуромвозн-щая ЭДС индукции определяется формулой: