- •Раздел 1:Основы дифференциальной геометрии §1. Векторные функции скалярного аргумента. Предел, непрерывность, производная и интеграл Римана вектор-функции.
- •§2. Кривые в пространстве, длина дуги кривой.
- •§3. Естественный трехгранник линий. Кривизна кривой. Физический смысл кривизны.
- •§4. Формулы Френе. Кручение кривой. Физический смысл кручения.
- •§5. Вычисление кривизны и кручения
- •§6. Параметрические уравнения поверхности. Координатные линии. Касательные векторы гладкой поверхности.
- •§7. Касательная плоскость и нормаль к поверхности
- •§8. Первая квадратичная форма поверхности
- •§9. Площадь поверхности
- •§10. Поверхностный интеграл первого рода: определение, физический смысл, теорема о среднем.
- •§11.Поверхностный интеграл первого рода: теорема о существовании. §12. Поверхностные интегралы второго рода
- •§13.Вычисление поверхностных интегралов второго рода
- •§14. Формула Остроградского-Гаусса
- •§15. Криволинейный интеграл второго рода по пространственной кривой. Вычисление. Примеры. §16. Формула Стокса
- •§17. Теорема о независимости криволинейного интеграла от пути интегрирования.
- •Раздел 2: Теория поля §18. Определение скалярного поля. Примеры. Поверхность уровня, производная по направлению, градиент.
- •§19. Определение векторного поля. Примеры. Векторные линии, векторные поверхности, векторные трубки.
- •§20. Поток векторного поля. Дивергенция. Формула Остроградского-Гаусса в векторной форме.
- •§21. Циркуляция и завихренность векторного поля. Ротор. Формула Стокса в векторной форме.
- •§22. Оператор Гамильтона
- •§23. Потенциальные поля.
- •§24. Соленоидальные поля
- •§25.Ортогональные криволинейные системы координат. Координатные линии и поверхности. Параметры Ламе.
- •§26 .Сферическая и цилиндрическая системы координат: координатные линии, параметры Ламе.
- •1) Цилиндрическая система координат.
- •2) Сферическая система координат.
- •§27.Вычисление градиента и дивергенции в криволинейных координатах
- •§28. Вычисление ротора и оператора Лапласа в криволинейных координатах.
- •§Доп. Дифференциальные операции второго порядка.
- •Раздел 3: Ряды Фурье §29.Ряд Фурье по ортонормированной системе функций, минимальное свойство частичной суммы ряда Фурье, неравенство Бесселя.
- •§30.Тригонометрические ряды Фурье. Ядро Дирихле.
- •§31. Основная лемма теории тригонометрический рядов Фурье.
- •§32. Теорема о представлении кусочно-дифференцируемой функции рядом Фурье
- •§33. Разложение непериодической функции в ряд Фурье на отрезке [-р;р] и [-l; l].
- •§34. Разложение четных и нечетных функций в ряд Фурье, разложение по косинусам и синусам. Примеры.
- •§35. Равномерная сходимость тригонометрического ряда Фурье.
- •§36. Замкнутость и полнота ортогональной системы функций
- •§37. Интеграл Фурье
- •§ 38. Преобразования Фурье
§22. Оператор Гамильтона
Рассмотрим прямоугольную систему координат , и вместо векторов , , будем использовать векторы , , .
Введём оператор (обозначим его символом “ ”(набла)):
Он обладает как векторными, так и дифференциальными свойствами.
оператор (оператор Гамильтона) как дифференциальный оператор, действует на поля, которые стоят справа от него, и не действует на те, которые стоят слева:
.
Если векторное поле можно представить в виде , то получим:
.
Далее для удобства векторные поля будем представлять в виде . Тогда имеем:
,
,
.
Соответственно получаем:
,
,
,
.
Введём обозначение . Тогда получаем:
, .
.
§23. Потенциальные поля.
Векторное поле называется потенциальным, если существует скалярное поле ,
такое что . Скалярное поле называется потенциалом поля .
Теорема 1: Для того, что бы векторное поле было потенциальным, необходимо и достаточно, что бы .
Доказательство.
а) необходимость.
Дано: Существует скалярное поле , такое что . Требуется доказать, что . Из условия теоремы имеем:
.
Следовательно, поле градиента не вихревое.
б) достаточность.
Дано: . Требуется доказать, что существует скалярное поле , такое что .
Из теоремы о независимости криволинейного интеграла от пути интегрирования (*) следует, что если , где (выполнено условие из (*)), то существует функция такая, что (выражение является полным дифференциалом – условие (3) теоремы (*)). Следовательно:
.
Тогда получаем, что , , . Следовательно:
,
что и требовалось доказать.
§24. Соленоидальные поля
В екторное поле называется соленоидальным, если , то есть в поле нет ни источников, ни стоков.
Если векторное поле - соленоидальное, то оно сохраняет интенсивность векторной трубки. Гидромеханический смысл этого утверждения: через любое ортогональное сечение векторной трубки за единицу времени протекает одинаковое количество несжимаемой жидкости.
Возьмём поверхность . Тогда поток векторного поля через поверхность равен:
.
Из условия, что и так как на поверхности следует, что , то есть протекает равное количество жидкости через площадки и .
Теорема 2: Для того, чтобы векторное поле было соленоидальным, необходимо и достаточно, чтобы существовало векторное поле , такое что (без доказательства).
Векторное поле , такое что называется векторным потенциалом векторного поля . Всякое векторное поле можно разложить на два компонента ( ), так что и .
§25.Ортогональные криволинейные системы координат. Координатные линии и поверхности. Параметры Ламе.
Будем говорить, что в трёхмерном пространстве задана некоторая система координат, если между точками пространства и упорядоченными тройками чисел ( ) (где эти числа изменяются в определенных пределах) установлено взаимно однозначное соответствие. Предположим, что в этом пространстве задана прямоугольная система координат и известна связь между координатами , , и , , , то есть:
,
где .
Если мы зафиксируем координаты и , и будем менять координату в допустимых для неё пределах, то мы получим координатную линию . Её радиус вектор имеет следующий вид:
,
где , , - орты прямоугольной системы координат. Точно так же определяются координатные линии и .
Через каждую точку трехмерного пространства проходит три координатные линии. Если в каждой точке некоторой системы координат координатные линии взаимно перпендикулярны, то такая система называется ортогональной. Далее будем рассматривать только ортогональные системы координат.
Если зафиксировать координату , а позволить изменяться и , то получим координатную поверхность , заполненную координатными линиями и . Такую координатную поверхность обозначим либо ( , ). Аналогично можно определить координатные поверхности , .
У становим связь между изменением координат и длинной отрезка. Для малых отрезков:
либо .
Возьмём некоторую координатную линию . Тогда изменение координаты выразим через изменение координаты :
.
Если приращение - малое, то равно линейной части приращения. Тогда:
.
Получим, что дифференциал дуги координатной линии будет иметь вид:
. (1)
Обозначим . Этот коэффициент называется коэффициентом Ламе (Ламэ, Ляме).
П одставляя в (1) коэффициент Ламе, получим:
, (2)
Из этой формулы следует, что имеет смысл коэффициента пропорциональности между малым изменением координаты и длины дуги координатной линии.
Обозначим бесконечно малый прямоугольник на координатной поверхности ( ), вырезанный координатными линиями (см. рис. 24). Его площадь обозначим . Тогда, используя формулу (2), получаем:
. .
А налогично можно получить формулу для двух произвольных координатных линий, то есть в общем случае:
,
где .
Рассмотрим бесконечно малый параллелепипед, вырезанный координатными плоскостями. Подобно рассуждениям в рассмотренном выше случае, объём этого параллелепипеда равен:
. (3)
Обозначим радиус-вектор одной из вершин параллелепипеда:
.
Пусть векторы , , - касательные к координатным линиям , , соответственно. Тогда - сторона параллелепипеда (см. рис. 25), и из (3) получаем:
.
В данном выражении в скобках стоит смешанное произведение трёх векторов. Тогда:
. (4)
Из выражений (3) и (4) получаем выражение для коэффициентов Ламе:
.