- •2. Элементы специальной (частной) теории относительности
- •3. Механические колебания и волны в упругих средах
- •4. Основы молекулярной физики и термодинамики
- •5. Электростатика
- •6. Постоянный электрический ток
- •7. Электромагнетизм
- •8. Электромагнитные колебания и волны
- •9. Волновая оптика
- •10. Квантовая природа излучения
- •11. Элементы атомной физики и квантовой механики
- •12. Элементы квантовой статистики и физики твердого тела
- •13. Элементы физики атомного ядра и элементарных частиц
- •Методические указания к рабочей программе
- •Методические указания к выполнению контрольных работ
- •Решение
- •Задача 1.2
- •Решение
- •Задача 1.3
- •Решение
- •Задача 1.4
- •Решение
- •Задача 1.5
- •Решение
- •Задача 1.6
- •Решение
- •Задача 1.7
- •Решение
- •Задача 1.8
- •Решение
- •Задача 1.9
- •Решение
- •Задача 1.10
- •Решение
- •Задача 1.11
- •Решение
- •Задача 1.12
- •Решение
- •Задача 1.13
- •Решение
- •Задача 1.14
- •Решение
- •Задача 1.15
- •Решение
- •Задача 1.16
- •Решение
- •Задача 1.17
- •Решение
- •Задача 1.18
- •Решение
- •Задача 1.19
- •Решение
- •Контрольная работа №1
- •Решение
- •Задача 2.2
- •Решение
- •Задача 2.3
- •Решение
- •Задача 2.4
- •Решение
- •Задача 2.5
- •Решение
- •Задача 2.6
- •Решение
- •Задача 2.7
- •Решение
- •Задача 2.8
- •Решение
- •Задача 2.9
- •Решение
- •Задача 2.10
- •Решение
- •Задача 2.11
- •Решение
- •Контрольная работа №2
- •Задача 3.2
- •Решение
- •Задача 3.3
- •Решение
- •Задача 3.4
- •Решение
- •Задача 3.5
- •Решение
- •Задача 3.6
- •Решение
- •Задача 3.7
- •Решение
- •Задача 3.8
- •Решение
- •Задача 3.9
- •Решение
- •Задача 3.10
- •Решение
- •Задача 3.11
- •Решение
- •Контрольная работа №3
- •Волновые свойства частиц
- •Боровская теория водородоподобного атома
- •Атомное ядро. Радиоактивность
- •Теплоемкость кристалла
- •Элементы квантовой статистики
- •Дозы радиационного облучения
- •Полупроводники
- •Контрольная работа №4
- •Литература Основная
- •Дополнительная
- •Содержание
- •220013, Минск, проспект ф.Скорины, 65.
Решение
Сила взаимодействия F заряженного стержня с точечным зарядом q1 зависит от линейной плотности заряда на стержне. Зная эту зависимость, можно определить . При вычислении силы F следует иметь в виду, что заряд на стержне не является точечным, поэтому закон Кулона непосредственно применить нельзя.
В этом случае можно поступить следующим образом. Выделим из стержня (рис. 2.1) малый участок dr с зарядом dq = dr. Этот заряд можно рассматривать как точечный. Тогда, согласно закону Кулона,
Интегрируя это выражение в пределах от а до (a + l), получаем
откуда
Произведем вычисления:
Задача 2.2
По тонкому кольцу равномерно распределен заряд 40 нКл с линейной плотностью 50 нКл/м. Определить напряженность электрического поля, создаваемого этим зарядом в точке, лежащей на оси кольца и удаленной от его центра на расстояние, равное половине радиуса.
Дано:
|
Рис. 2.2 |
E = ? |
Решение
Совместим координатную плоскость ХОY с плоскостью кольца, а ось О – с осью кольца (рис. 2.2). На кольце выделим малый участок длиной dl. Так как заряд на этом участке можно считать точечным, напряженность электрического поля, создаваемого этим зарядом, может быть написана в виде
где – радиус-вектор, направленный от элемента dl к точке А.
Разложим вектор на две составляющие: dE1, перпендикулярную плоскости кольца (сонаправленную с осью OZ), и dE2, параллельную плоскости кольца (плоскости ХОY), т.е.
Напряженность электрического поля в точке А найдем интегрированием:
где интегрирование ведется по всем элементам заряженного кольца.
Заметим, что для каждой пары зарядов dq и , расположенных симметрично относительно центра кольца, векторы и в точке А равны по модулю и противоположны по направлению:
.
Поэтому векторная сумма (интеграл)
Составляющие для всех элементов кольца сонаправлены с осью OZ.
Тогда
Так как
,
то
Таким образом,
Из отношения определим радиус кольца:
.
Тогда
Произведем вычисления:
Задача 2.3
Две концентрические проводящие сферы радиусами 6 и 10 см несут соответственно заряды q1 = 1 и q2 = –0,5 нКл. Найти напряженность поля в точках, отстоящих от центра сфер на расстояния r1 = 5 см; r2 = 9 см; r3 = 15 см; считать = 1.
Дано:
|
Рис. 2.3 |
E1 = ? E2 = ? E3 = ? |
Решение
Заметим, что точки, в которых требуется найти напряженности электрического поля, лежат в трех областях (рис. 2.3): области I (r1 < R1), области II (R1 < r2 < R2), области III (r3 > R2). Для определения напряженности Е1 в области I проведем гауссову поверхность S1 радиусом r1 и воспользуемся теоремой Остроградского – Гаусса:
,
так как суммарный заряд, находящийся внутри гауссовой поверхности, равен нулю.
Из соображений симметрии E1 = const. Следовательно, во всех точках, удовлетворяющих условию r1 < R1, E1 = 0.
В области II проведем гауссову поверхность радиусом r2. В этом случае
т.к. внутри гауссовой поверхности находится только заряд q1.
Так как E2 = const, его можно вынести за знак интеграла:
г
Тогда
В области III проведем гауссову поверхность радиусом r3. Обозначим напряженность Е области III через Е3 и учтем, что в этом случае гауссова поверхность охватывает обе сферы и, следовательно, суммарный заряд будет равен q1 + q2.
Тогда
Заметив, что q2 < 0, это выражение можно переписать в виде
Произведем вычисления:
;