43. Механизмы намагничивания магнетика.

Рассмотрим орбитальные электроны по постулатам Бора. Первый постулат Бора (постулат стационарных состояний): в атоме существуют стационарные (не изменяющиеся со временем) состояния, в которых он не излучает энергии. Второй постулат Бора (правило частот): при переходе электрона с одной стационарной орбиты на другую излучается (поглощается) один фотон с энергией равной разности энергий соответствующих стационарных состояний.

(механический момент), (магнитный момент). – гиромагнитное отношение. Квант – это кусочек. – магнитный диполь. – магнетон Бора. Смысл магнетона Бора: минимальное отличное от нуля значение проекции магнитного момента электрона на произвольное направление. А так как магнитный момент атома есть векторная сумма магнитных моментов электронов, то можно утверждать, что проекция магнитного момента атома на некоторую ось либо равна нулю, либо кратна магнетону Бора. Ферромагнетиками называются твёрдые в-ва, обладающие при не слишком высоких температурах самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации, изменения температуры. Ферромагнетики в отличии от слабомагнитных диа- и парамагнетиков являются сильномагнитными средами: внутреннее магнитное поле в них может в сотни и тысячи раз превосходить внешнее поле. Основная кривая намагничивания ферромагнетика – это кривая намагничивания J=J(H). Если в исходном состоянии тело не намагничено, то магнитная индукция ферромагнетиков зависит от , подобно намагниченности J, нелинейно. Поэтому магнитная проницаемость зависит от напряжённости поля также нелинейно. Магнитным гистерезисом называется явление, когда предыстория намагничивания определяет зависимость намагниченности от напряжённости магнитного поля в ферромагнетике. Изменение намагниченности описывается петлёй гистерезиса. Для каждого ферромагнетика имеется определённая температура, называемая точкой Кюри (χ=с/Т) при которой он теряет свои ферромагнитные свойства. При нагревании выше т. Кюри ферромагнетик превращается в обычный парамагнетик. Отмечу, что физическую природу ферромагнетизма удалось понять только с помощью квантовой физики.

51. Переходные процессы в цепи с ёмкостью.

Предположим, что t=0⇒ q_C=0, U_C=0. Замыкаем ключ i=(ε-U_C)/R, U_C=q_C/C. iR=ε-(q_C/C)⇒(di/dt)R=-(1/C)i. (dq/dt=1). di/i=-(1/RC)dt . i=I₀ . I₀-это i в момент времени t=0.

I₀=ε/R. τ=RC. U_C=ε-iR= ε(1- ) процесс зарядки конденсатора.

Процесс разрядки конденсатора: t=0след.U_C= ε. iR=-U_C=-q_C/C.

R(di/dt)=-i/C. i=I₀ e^(-t/τ). I₀=-ε/R. τ=RC. U_C=iR=ε e^(-t/τ).

График1 –интегрирование по отношению напряжения относительно конденсатора. Мгновенно изменить напряжение емкости не возможно.

График2 – дифференциальный по отношению к силе тока относительно конденсатора.

52.Переходные процессы в цепи с индуктивностью.

t=0⇒i=0. После замыкания ключа i=(ε+ε_с)/R= (ε-L(di/dt))/R.

iR= ε- L(di/dt). iR+U_L= L(di/dt). U_L= ε- iR. (d U_L/dt)=-R(di/dt).

U_L= U₀ e^(-t/τ). U₀= ε, τ=L/R. i=I₀(1-e^(-t/τ)) где I₀= ε/R ,τ=L/R.

t=0⇒i=I₀. i= ε/R=-L di/dt. i=I₀ e^(-t/τ). U_L=-iR=- εe^(-t/τ).

2 закона коммутации :мгновенно изменить силу тока в цепи с индуктивностью не может.

Мгновенно изменить силу тока в цепи с индуктивностью невозможно. R,L,C,ε – не зависят от силы тока и поэтому цепь нелинейная.