38. Релятивистский хар-р магнитного поля. Теорема Гаусса.

Т.: если в магнитное поле образованное токами в проводниках, внести то или иное в-во, поле изменится, т.к. всякое в-во явл. магнитным, то оно под действием магнитного поля способно намагничиваться. Намагниченное в-во создаёт своё магнитное поле, которое вместе с первичным образует результирующее. Поэтому для результирующего поля при намагничивании справедлива теорема Гаусса: Это значит, что линии вектора В и при наличии в-ва, остаётся всюду непрерывным. Диф. форма . Физ. смысл Т. Гаусса: дивергенция – расходимость вектора заключается на отсутствии эл. точечных зарядов.

39. Теорема о Циркуляции вектора магнитной индукции.

Циркуляцией векторного поля вдоль замкнутой кривой L называется криволинейный интеграл, знак которого зависит от направления обхода контура.

; .

Циркуляция вектора магнитной индукции по замкнутому контуру произвольной формы, пропорциональна алгебраической сумме токов, которые протекают через поверхность ограниченную этим контуром. «+I» - если он составляет правовинтовую систему с направл. обходом тока, «-I» - если левовинтовая система.

Источником этого поля являются токи, силовые линии которых всегда замкнуты.

Идеальным соленоидом называется цилиндрическая поверхность, длина которой много больше диаметра с электрическим током одинаковой плотности, направленной перпендикулярно оси этой поверхности.

, всегда направлена параллельно оси.

41. Напряжённость магнитного поля.

; ;

напряжённость магнитного поля, с учётом этого, теорема о циркуляции магнитного поля приобретает вид: . В СИ: [ ]=А/м. Теорема о циркуляции вектора (закон полного тока для магнитного поля в среде): циркуляция вектора по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости охватываемых этим контуром.

, где χ – магнитная восприимчивость в-ва, а также безразмерная величина, характерная для каждого данного магнетика. Если χ не зависит от Н, то такой магнетик называется линейным, если χ зависит от Н, то не линейным, и график будет в виде кривой. Если χ – тензор, то составляют между собой некоторый угол, и такой магнетик называется аниизитропным. В отличии от диэлектрической восприимчивости, которая всегда положительна, магнитная восприимчивость бывает как положительной, так и отрицательной. Слабомагнитные в-ва - магнетики, для которых подразделяются на парамагнетики (χ>0) и диамагнетики (χ<0). У парамагнетиков , у диамагнетиков .

, где - магнитная проницаемость среды - величина, характеризующая реакцию среды на воздействие внешнего магнитного поля напряжённостью Н. Магнитные св-ва диамагнетиков и парамагнетиков выражены очень слабо.

Теорему о циркуляции вектора при заполнении магнетиком всего пространства, где имеется магнитное поле, часто записывают так: