- •Радиационное загрязнение Беларуси.
- •Строение атомного ядра.
- •Ядерные взаимодействия.
- •Энергия связи ядер
- •Закон рад распада.
- •Виды распадов. Правила смещения.
- •Рад ряды и трансурановые эл-ты.
- •Взаимодейств ядерн излуч с в-вом.
- •Эффективная эквивалентная доза. Ожидаемая доза.
- •Интегральная доза. Полулетальная доза.
- •Дозиметры и радиометры.
- •Естественная радиактивность. Космическое излучение.
- •Земная радиация.
- •Искусственные источники радиации.
- •Атомная энергетика.
- •Деление ядер. Цепная ядерная реакция.
- •34. Правила избирательного поглощения схожих элементов
- •35. Содержание микроэлементов и витаминов в продуктах питания
- •37. Допустимые и временные дозы облучения
- •40. Классификация чс
- •41. Чс природного характера
- •43. Поведение населения в чс природного характера
- •44. Чс вызванные пожарами и взрывами
- •45. Действия населения и правила поведения при пожаре.
- •46. Чс техногенного характера
- •47. Классификация аварий на химич опасных объектах
- •48. Характеристика основных сдяв
- •49. Средства и способы защиты населения от сдяв
Закон рад распада.
Механизм деления ядра: т.к. нуклоны внутри ядра согласно капельной модели ведут хаотический образ жизни, то в какой то момент времени ядро из сферы может принять вытянутую форму. В результ в ядре можно выделить 2 центра тяжести положительных зарядов. В результ ядро делится на 2 части из-за нуклоновского отталкивания. Процесс деления ядра – вероятностный процесс(подчин статич законам кот пис явления кот наблюд у огромного кол-ва об-тов).
Сущ 2 вида записи закона рад распада:
Если ∆t<T1/2 : ∆N=λN*∆t диф форма записи
если ∆t~T1/2: N=N0*e-λt интегральная форма записи
Виды распадов. Правила смещения.
α-распад: ядро покидают альфа частицы(2р и 2n). Такое строение у двукратно иониризованного He. Альфа частица обр в ядре в момент альфа распада. А-частица покидает ядро в следствии туннельного эффекта(явление просачивания эл частиц облад волновыми св-вами сквозь потенциальные барьеры).
Β-распад: сопровлждается вылетом из ядра е или позитронов.при исследовании в-распада выяснилось что происходит нарушение закона сохранения энергии в результ в-распада выделяется нейтрина. К-захват – разновидность в-распада. В результ к-захвата электрон захватывается с к-оболочки атома ядром.
¥-излуч: не явл самостоятельным продуктом распада ядер. При г-изл нельзя описать схемы рад распада т.к. при этом Z и А не изменяются. Возбужденное ядро возвр в исходное сост(стационарное) и происх г-излуч.
А,в,г-излуч обладают различной проник возможностью. Самая маленькая у альфа, самая большая у гамма. Рад излуч облад различ разрушит способностью. Наибольшая разрушит сп-ть у альфа, наименьшая у гамма.
Рад ряды и трансурановые эл-ты.
Все эл-ты с А после 200 нестабильны к а-распаду т.к. они переполнены n. Ядро получ в рез а-распада перетерпевает в-распад и так чередуется. Эта цепочка продолжается пока не образуется стабильный изотоп(свинец или висмут). Рад ядра явл продуктами распада. В природе 4 рад семейства. Источники семейств торий(Т=1,3*1010лет), уран-238(Т=4,5*109лет), уран-235(7*108лет), нептуний(106лет).
Все эл-ты кроме нептуния имеют Т>времени существов земли(109лет),а нептуний к наст врем почти весь распался. Эти радионукл явл естественными и входят в сост горных пород и почв. Эл-ты кот находятся за ураном в ПСМ назыв трансурановыми, в естеств природе их нет. Ученые ведут работы по созд трансурановых эт-тов. Первым был синтезирован нептуний, вторым плутоний, третий – америций(432,8лет). Они не устойчивы и крайне ядовиты.
Взаимодейств ядерн излуч с в-вом.
Ядерные излуч могут быть обнаружены по их воздействиюна в-во, т.е. электронами и ядрами этих в-в. Основн роль в этом играет электромагнитное взаимодейств. Характер взаимодейств – перенос энергией частицы и передача ее ядрами и электронами в-ва. Характеристика переноса энергии: пробег частицы(R). R - пробег – смещение ядерной частицы по прямой линии от ее рождения до остановки. Величина пробега характериз проникающ способность того или иного вида излуч.
Взимод г-излуч с в-вом: г-излуч – электромагнитн излуч, т.е. поток очень короткой длины волны 0,1нм. Электромагнитн излуч на этом основании обладает еще и корпускулярными св-вами. Г-излуч испускается при переходе из возбужденного сост в нормальное(стабильное). Для г-изл не имеет смысла понятие длины свободного пробега. Г-изл обладает большой проникающ способностью. В рез взаимод с в-вом проявляет как волновые так и корпускулярные св-ва. Г-кванты – фотоны(кванты электромагн поля). Интенсивность г-изл – кол-во г-квантов кот пересекают единичную площадку. Результ взаимод г-изл с в-вом зависит от энергии г-квантов энергия г-квантов может менятся от 10МэВ до бесконеч. Результаты: 1)фотоэффект(явл вырывания под действием излуч электронов из атомов в-ва. Наблюдается когда энергия г-кванта не превышает 0,5МэВ. 2)комптоновское рассеивание(рассеивание комптона). Это результат взаимод г-изл со свободными электронами в в-ве. Упругое взаимод в результ кот изменяется длина волны г-изл. Происходит увелич длины волны =>Е уменьшается.3)образование электронно-позитронных пар. Если Е велика то тормозясь вблизи ядер они тоже распадаются на эл-позитр пары. Этот процесс продолжается до тех пор пока Е не станет меньше 1,02МэВ.
Взаимод а-изл с в-вом: т.к. масса а-частицы велика и больше массы электрона то в результ столкновения с электроном траектория а-частицы не меняется, а в результ сталкновен с ядром может остановится. Поэтому пробег а-частиц мал. Е тратит на ионизацию атомов, т.е. на вырывание электронов из атомов. Потеря Е зависит от Z, от концентрации и от скорости а-частицы. Т.к. а-частицы мало заряжены то проходя через в-во с электронами, а так же с ядрами. Е а-частицы затрачивается на выбивание электр из атомов, а потери Е а-частицы при этом наз ионизационными.
Взаимод в-изл с в-вом: в-изл – поток електронов, т.к. е имеют массу и заряд намного меньше чем у а-частицы поэтому есть ряд особенностей:1)траектория в-част не явл прямолинейной т.к. в-частиц взаимодействуют с е атома.2)пробег в-част намного больше чем у а-част.3)в-част двигаясь излуч магнитн волны, интенсивность излуч зависит от квадрата ускорения. Это излуч наз тормозным, а потери в-частиц – рациональные.
Взаимод n с в-вом: т.к. n не имеет заряда то он легко проникает во внутрь атома и поглощается ядром. В результ захвата n ядром получается тяжелый изотоп котор испытывает в-распад. При захвате n ядром может произойти деление ядра на 2 части, при этом могут освобождаться дополнительно 2-3 n, кот в свою очередь могут быть захвачены ядром кот в результ этого захвата тоже делятся т.е. наступает цепная ядерная реакция. Попадание n на в-во приводит к ионизации атомов в-ва.
Активность ядер и единицы ее измерения.
Активность хар скорость рад распада. А=(ln2*m*Na)/(T1/2*Mr) . А=[Бекерель]-[Бк] или [Кu]кюри. 1Кu=3,7*1010Бк. Активность бывает: удельная, объемная, поверхностная.
А=А0*е-λt
Экспозиционная доза.
Характеризует рад обстановку в окруж нас среде. Определяется кол-вом зарядов ионов одного знака образовавшихся под действ рад изл к единице массы воздуха. Х=∆q/∆m. Ед измер : Кл/кг и Р(ренген). 1Р=2,84*10-4Кл/кг. Мощность экспоз дозы=Х/t. [А/кг]
Поглощенная доза.
Это энергия,переданная излучением единице массы в-ва. [D]=Гр(грей). D=E/m. Ḋ=D/t. Погл дозу измерить внутри органов и тканей не возможно. Экспериментально оценить ее можно при помощи муляжей, сделанных из биологич эквив тканей. - отношение приращения поглощенной дозы dD за малый промежуток времени dt к его длительности
Эквивалентная доза
Вводится для того что бы учесть ионизац СП-ть того или иного вида излуч. Это произвед кооф кач-ва на поглощ дозу. H=k*D. [H]=Зв. 1зв=100бэр. Ḣ=H/t. Для сравнения биологич эф-тов, вызываемых различ видами излуч, вводится понятие относительной биологич эффективности(ἠотн). D0 – поглощ дозой явл образцовое излуч, кот вызывает такое же биологич действ, как и рентгеновское. ἠотн=D0/Dx.