4.4. Токи смещения. Электропроводность диэлектриков

Основные понятия. Поляризационные процессы смещения любых зарядов в веществе, протекая во времени до момента установления и получения равновесного состояния, обусловливают появление поляризационных токов, или токов смещения, в диэлектриках. Токи смещения упруго связанных зарядов при электронной и ионной поляризациях настолько кратковременны, что их обычно не удаётся зафиксировать прибором.

При постоянном напряжении токи смещения, меняя своё направление, проходят только в периоды включения и

выключения напряжения. При переменном напряжении они имеют место в течение всего времени нахождения материала в электрическом поле.

Наличие в технических диэлектриках небольшого числа свободных зарядов, а также инжекция их из электродов

приводят к возникновению небольших токов сквозной электропроводности (или сквозных токов).

Таким образом, полная плотность тока в диэлектрике, называемого током утечки, представляет собой сумму плотностей токов смещения и сквозного:

^J _ут ^{ J} _см ^{ J} _скв ^.

Плотность тока смещения определяется скоростью изменения вектора электрического смещения (индукции) D:

После завершения процессов поляризации через диэлектрик проходит только сквозной ток.

Проводимость диэлектрика при постоянном напряжении определяется по сквозному току, который сопровождается выделением и нейтрализацией зарядов на электродах. При переменном напряжении активная проводимость определяется не только сквозным током, но и активными составляющими поляризационных токов.

В большинстве случаев электропроводность диэлектриков ионная, реже – электронная.

Сопротивление диэлектрика, заключённого между двумя электродами, при постоянном напряжении можно вычислить по формуле:

– суммарный ток, вызванный поляризацией диэлектрика.

У твёрдых изоляционных материалов различают объёмную и поверхностную электропроводности.

Для сравнительной оценки объёмной и поверхностной электропроводности разных материалов используют также удельное объёмное  и удельное поверхностное _S сопротивления.

Удельное объёмное сопротивление  численно равно сопротивлению куба с ребром в 1 м, мысленно выделенного из

исследуемого материала, если ток проходит через две противоположные грани этого куба;  выражают в Омм; 1 Омм

=100Омсм.

В случае плоского образца материала при однородном поле удельное объёмное сопротивление рассчитывают по формуле:

где  – объёмное сопротивление, Ом; S – площадь электрода, м²; h – толщина образца, м.

Удельное, поверхностное сопротивление ρ_S численно равно сопротивлению квадрата (любых размеров), мысленно выделенного на поверхности материала, если ток проходит через две противоположные стороны этого квадрата (ρ_S выражают в омах):

где R_S – поверхностное сопротивление образца материала между параллельно поставленными электродами шириной d,

отстоящими друг от друга на расстоянии l.

По удельному объёмному сопротивлению можно определить удельную объёмную проводимость  = 1/ и соответственно удельную поверхностную проводимость

^{Полная проводимость твёрдого диэлектрика, соответствующая его сопротивлению R}_диэл^{, складывается из объёмной и} поверхностной проводимостей.

Электропроводность диэлектриков зависит от их агрегатного состояния, а также от влажности и температуры окружающей среды.

При длительной работе под напряжением сквозной ток через твёрдые или жидкие диэлектрики с течением времени может уменьшаться или увеличиваться. Уменьшение сквозного тока со временем говорит о том, что электропроводность материала была обусловлена ионами посторонних примесей и уменьшалась за счёт электрической очистки образца. Увеличение тока со временем свидетельствует об участии в нём зарядов, которые являются структурными элементами самого материала, и о протекающем в диэлектрике необратимом процессе старения под напряжением, способным постепенно привести к разрушению – пробою диэлектрика.