- •§2. Описание эволюции системы в конфигурационном пространстве (кп).
- •§3. Принцип Гамильтона (наименьшего действия). Уравнения движения
- •§4. Функция Лагранжа и её свойства.
- •§5*. Правило суммирования Эйнштейна.
- •[§6.] Функция Лагранжа простейших систем.
- •§7. Интегралы движения в методе Лагранжа.
- •[§8.] Свойства симметрии пространства и времени. Законы сохранения.
- •1.Для замкнутой системы реализуется принцип однородности времени.
- •2.Однородность пространства.
- •3. Изотропность пространства.
- •§9. Задача двух тел и сведение её к эквивалентной одномерной.
- •§10. Особенности движения частицы в центральном поле.
- •§11. Одномерный эффективный потенциал.
- •§12. Обобщенный импульс. Преобразование Лежандра. Уравнения Гамильтона. Канонически сопряженные велечины.
- •§13. Фазовое пространство.
- •§14. Функция Гамильтона и её свойства.
- •[§15.] Функция Гамильтона простейших систем.
- •§16. Интегралы движения в методе Гамильтона.
- •[§17.] Скобки Пуассона и их свойства.
- •§18. Малые колебания и свойства потенциальной энергии.
- •[§19.] Колебания с одной степенью свободы. Характеристическое уравнение.
- •§20*. Колебания с n степенями свободы. Дисперсионное уравнение. Примеры 1-3.
- •§21. Оператор .
- •[§22.] Уравнения Максвелла для электромагнитного поля в вакууме.
- •[§23.] Потенциалы электромагнитного поля в вакууме.
- •[§24.] Градиентная инвариантность.
- •§25*. -Функция.
- •§26. Объёмная плотность точечного заряда.
- •§27. Закон сохранения заряда.
- •§28. Типы калибровок. Уравнения Даламбера для потенциалов
- •§29. Уравнения Максвелла в среде без учёта пространственно-временной дисперсии. Переход от микро к макро
- •§30.* Теорема Стокса.
- •§31*. Функциональные соотношения различных полей
- •§32*. Условия на границе раздела двух сред.
- •§33. Уравнения Максвелла для стационарного электромагнитного поля в среде.
- •§34. Приближение линейного тока
- •[§35.]Уравнения Максвелла для квазистационарного электромагнитного поля.
- •§36. Условия квазистационарности поля.
- •[§37.] Глубина проникновения квазистационарного электромагнитного поля.
- •[§38.]Уравнения Максвелла для электромагнитных волн в вакууме.
- •[§39.] Волновое уравнение в случае вакуума.
- •§40*. Решение волнового уравнения в случае плоской электромагнитной волны в вакууме.
- •[§41.] Плоская монохроматическая волна.
- •§42. Уравнения Максвелла в случае плоской монохроматической волны в вакууме.
- •§43. Разложение электромагнитных полей по плоским монохроматическим волнам.
- •§44. Калибровка Лоренца в случае однородной изотропной среды.
- •Задачи по курсу «Теоретическая механика и теория поля»
- •Задачи по курсу «Теоретическая механика и теория поля» и их решение.
Задачи по курсу «Теоретическая механика и теория поля» и их решение.
[ 1.] Наити функцию Лагранжа двойного плоского маятника , находящегося в однородном поле тяжести (ускорение силы тяжести g).
Решение. в качестве координат берём углы φ1 и φ2, которые нити l1 и l2 образуют с вертикалью. Тогда для точки m1 имеем:
чтобы найти кинетическую энергию второй точки, выражаем её декартовы координаты x2, y2 (начало координат в точке подвеса, ось y – по вертикали вниз) через углы φ1 и φ2:
после этого получим:
окончательно:
2 . Найти функцию Лагранжа плоского маятника, находящегося в однородном поле тяжести (ускорение силы тяжести g) с массой m2, точка которого (с массой m1 в ней) может совершать движения по горизонтальной прямой.
Решение. Вводя координату x точки m1 и угол φ между нитью маятника и вертикалью, получим:
[3.] Найти функцию Гамильтона для одной материальной точки в декартовых, цилиндрических и сферических координатах.
Решение. В декартовых координатах x, y, z:
В цилиндрических координатах r, φ, z:
В сферических координатах r, θ, φ:
[4.] Определить скобки Пуассона, составленные из декартовых компонент импульса р и момента импульса материальной частицы.
Ответ: =-pz
=0, =-py
5. Определить скобки Пуассона, составленные из компонент М.
Ответ: =-Mz, =-Mx , =-My.
6*. Показать, что
=0, ,
где φ – любая скалярная функция координат и импульса частицы.
Указание. Скалярная функция может зависеть от компонент векторов r и p только в комбинациях r2,p2, . Поэтому
и аналогично для .
7*. Показать, что
=,
где f – векторная функция координат и импульса частицы, а n – единичный вектор в направлении оси z.
Указание. Произвольный вектор f(r, p) может быть написан в виде где - скалярные функции
8. Выразить амплитуду и начальную фазу колебаний через начальные значения x0, v0 координаты и скорости.
Ответ: ,
9 . Найти частоту колебаний точки с массой m, способной двигаться по прямой и прикреплённой к пружине, другой конец которой закреплён в точке А на расстоянии l от прямой. Пружина, имея длину l, натянута с силой F.
Решение. Потенциальная энергия пружины (с точностью до малых величин высшего порядка) равна произведению силы F на удлинение δl пружины. при x<<l имеем:
,
так что U=Fx2/2l. Поскольку кинетическая энергия есть то
10. Найти частоту колебаний маятника, точка подвеса которого (с массой m1 в ней) способна совершать движение в горизонтальном направлении.
Решение. При φ<<1 находим:
Отсюда
.
1 1. Определить малые колебания двойного плоского маятника.
Решение. Для малых колебаний найденная в задаче 1 параграфа 5 функция Лагранжа принимает вид :
.
Уравнения движения:
После подстановки (23,6) :
Корни характеристического уравнения:
Ответ: .
При частоты стремятся к пределам и , соответствуют независимым колебаниям двух маятников.
12. Вычислить градиент функции f(r), зависящей только от модуля радиус-вектора r.
Решение.
13. Вычислить где p – постоянный вектор.
Решение.
14. Пользуясь теоремой Остроградского-Гаусса, вычислить интегралы:
если объем, который охватывает замкнутая поверхность, равен V; A – постоянный вектор.
Решение. Умножим искомый интеграл на постоянный вектор р:
Так как вектор р произволен, то
.
Аналогично показывается, что
15. В равномерно заряженном шаре с объемной плотностью заряда имеется шарообразная полость, центр которой расположен на расстоянии а от центра шара. Найти напряженность электрического поля внутри полости, внутри шара и снаружи шара. Радиусы шара и полости равны соответственно R и .
Решение. Из принципа суперпозиции полей следует, что искомая напряженность поля равна разности напряженности электрического поля, создаваемого шаром без полости, и напряженности поля зарядов, заполняющих при этом полость.
Поле внутри полости
поле внутри шара (но вне полости)
поле снаружи шара
где - радиус-вектор, проведенный из центра шара к центру полости.
[16.]Определить напряженность электрического поля внутри и снаружи равномерно заряженного шара. Объёмная плотность заряда равна , радиус шара R.
Решение.
при
при
17. Определить коэффициенты разложения потенциала точечного заряда в интеграл Фурье.
Решение. Потенциал точечного заряда является решением уравнения
. (1)
Представим и в виде разложений в интеграл Фурье:
(2)
Подставляя соотношения (2) в уравнение (1) и приравнивая в подынтегральных выражениях коэффициенты при , получим
.
18. Найти потенциал, создаваемый зарядом, распределенным в бесконечной среде по закону:
Решение. .
19. Определить потенциал точечного заряда е, находящегося в однородной анизотропной среде с заданным тензором диэлектрической проницаемости.
Решение. Предположив, что заряд расположен в начале координат, решим уравнения
Направим оси декартовой системы координат по главным осям тензора диэлектрической проницаемости. Тогда
Подставим соотношения (2) в уравнение (1):
Заменой уравнение приводится к виду
Здесь использовано свойство δ-функции:
Решение уравнения (4) имеет вид
где
20. Найти напряженность магнитного поля внутри цилиндрической полости цилиндрического проводника, по которому течет ток, равномерно распределенный по его сечению с плотностью j. Оси цилиндра, образующего полость, и цилиндрического проводника параллельны и находятся друг от друга на расстоянии а.
Решение. H=1/2
Экзаменационные вопросы по курсу «Теоретическая механика и теория поля».
[1.] Обобщенные координаты.
2. Описание эволюции системы в конфигурационном пространстве.
[3.] Принцип наименьшего действия в классической механике.
[4.] Уравнения движения Лагранжа.
5.Функция Лагранжа и ее свойства.
[6.]Функция Лагранжа простейших систем.
7. Интегралы движения (метод Лагранжа).
8. Свойства симметрии пространства и времени.
[9.] Законы сохранения.
10. Задача двух тел и сведение ее к эквивалентной одномерной.
11. Особенности движения частицы в центральном поле.
12. График эквивалентного одномерного потенциала.
[13.] Обобщенный импульс.
14. Функция Гамильтона и ее свойства.
15. Функции Гамильтона простейших систем.
[16.] Интегралы движения (метод Гамильтона).
[17.] Скобки Пуассона и их свойства.
18. Канонически сопряженные величины.
19. Описание эволюции системы в фазовом пространстве.
20. Малые колебания.
21. Свойства потенциальной энергии.
22. Колебания системы с одной степенью свободы.
[23.] Характеристическое уравнение.
24. Колебания системы с n-степенями свободы.
25.Дисперсионное уравнение.
[26.] Нормальные координаты.
27. Преобразование Лежандра и уравнения движения Гамильтона.
28. Динамические переменные в методах Лагранжа и Гамильтона.
[29.] Уравнения Максвелла для электромагнитного поля в вакууме.
[30.]Потенциалы электромагнитного поля в вакууме.
[31.]Градиентная инвариантность.
32. Закон сохранения заряда.
33. Объемная плотность точечного заряда.
34. Типы калибровок: Лоренца, Кулона, поперечных волн.
35.Уравнения Даламбера для потенциалов электромагнитного поля в вакууме.
36. Уравнения Максвелла для электромагнитного поля в среде без пространственно-временной дисперсии.
37. Потенциалы электромагнитного поля в среде.
38. Функциональные соотношения D=D(E), B=B(H), j=j(E) без учета пространственно-временной дисперсии.
39. Нелинейные, неоднородные и анизотропные среды.
40. Уравнения Максвелла для стационарного электромагнитного поля в среде.
41. Функция Грина уравнения Пуассона.
42. Некоторые задачи электростатики.
43. Некоторые задачи магнитостатики.
44. Приближение линейного тока.
[45.]Уравнения Максвелла для квазистационарного электромагнитного поля .
[46.]Условие квазистационарности поля и глубина его проникновения.
[47.] Уравнения Максвелла для электромагнитных волн в вакууме.
[48.] Волновое уравнение.
49. Решение волнового уравнения в случае плоской волны.
[50.]Плоская монохроматическая волна.
Экзаменационные вопросы по курсу «Теоретическая механика и теория поля».(план минимум)
-
Обобщенные координаты.
-
Принцип наименьшего действия в классической механике. Уравнения движения Лагранжа.
-
Функция Лагранжа простейших систем.
-
Законы сохранения.
-
Обобщенный импульс.
-
Канонически сопряженные величины.
-
Функции Гамильтона простейших систем.
-
Колебания системы с одной степенью свободы.
-
Характеристическое уравнение.
-
Уравнения Максвелла для электромагнитного поля в вакууме.
-
Потенциалы электромагнитного поля в вакууме.
-
Градиентная инвариантность.
-
Уравнения Максвелла для квазистационарного электромагнитного поля .
-
Условие квазистационарности поля и глубина его проникновения.
-
Уравнения Максвелла для электромагнитных волн в вакууме.
-
Волновое уравнение.
-
Плоская монохроматическая волна.
Экзаменационные задачи по курсу «Теоретическая механика и теория поля».(план минимум)
-
1. Найти функцию Гамильтона для одной материальной точки в декартовых, цилиндрических и сферических координатах.
2. Определить скобки Пуассона, составленные из компонент М.
3. Определить напряженность электрического поля внутри и снаружи равномерно заряженного шара . Объемная плотность заряда равна , радиус шара R.
4. Найти напряженность магнитного поля внутри цилиндрической полости цилиндрического проводника, по которому течет ток, равномерно распределенный по его сечению с плотностью j. Оси цилиндра, образующего полость, и цилиндрического проводника параллельны и находятся друг от друга на расстоянии а.
5. Показать, что постоянное однородное магнитное поле B можно описывать векторным потенциалом А=.