- •Методические указания к выполнению расчетно-графического задания по теме «Векторный анализ. Элементы теории векторного поля»
- •Оглавление
- •Введение
- •Методические указания по теме «Векторный анализ. Элементы теории векторного поля»
- •Справочный материал к выполнению ргз
- •1. Криволинейные интегралы II рода (по координатам)
- •1.1. Вычисление криволинейного интеграла II рода и его механическая трактовка.
- •1.2. Условие независимости криволинейного интеграла II рода от формы пути интегрирования.
- •2. Векторная функция скалярного аргумента
- •3. Векторное поле
- •3.1. Поток векторного поля через поверхность.
- •3.2. Дивергенция векторного поля.
- •3.3. Формула Остроградского-Гаусса.
- •4. Потенциальные и соленоидальные векторные поля
- •4.1. Ротор векторного поля.
- •4.2. Потенциальное векторное поле и его потенциал.
- •4.3. Соленоидальное векторное поле.
- •Решение примерного варианта ргз
- •Задания ргз по теме «Векторный анализ. Элементы теории векторного поля»
- •Вопросы для самопроверки
- •Рекомендуемая литература
3.3. Формула Остроградского-Гаусса.
Формула Остроградского-Гаусса устанавливает связь между интегралом по замкнутой поверхности σ в направлении ее «внешней» нормали и тройным интегралом по области V, ограниченной этой поверхностью:
.
Если – векторное поле, то векторная запись формулы Остроградского-Гаусса:
, (9)
т.е. поток вектора через замкнутую поверхность σ в направлении ее «внешней» нормали равен тройному интегралу от дивергенции этого поля по области V, ограниченной этой поверхностью.
4. Потенциальные и соленоидальные векторные поля
4.1. Ротор векторного поля.
Ротором (вихрем) векторного поля называется вектор .
Ротор – это векторная величина, которая является дифференциальной характеристикой векторного поля. Всякое векторное поле сопровождает другое векторное поле его роторов.
Для вычисления ротора удобно использовать его запись в форме определителя:
(10)
где вектор – это векторно-дифференциальный оператор, называемый оператором Гамильтона «набла». При вычислении определителя умножению координат соответствует операция дифференцирования: .
4.2. Потенциальное векторное поле и его потенциал.
Векторное поле называется потенциальным, если существует такая функция , что . Функция U называется потенциалом векторного поля.
Из определения следует, что потенциальное векторное поле – это поле градиентов некоторого скалярного поля .
Признак потенциальности векторного поля: векторное поле является потенциальным тогда и только тогда, когда его ротор – нулевой вектор:
. (11)
Одно из свойств потенциальных полей заключается в том, что если . – потенциальное векторное поле, то его линейный интеграл по любой кривой MN, т.е. интеграл вида
не зависит от формы кривой MN и равен разности потенциалов в конечной и начальной точках:
. (12)
Это свойство можно использовать для нахождения потенциала векторного поля при помощи криволинейного интеграла II рода. Для этого нужно взять фиксированную точку М(x0, y0, z0) и произвольную (текущую) точку N(x, y, z) и вычислить линейный интеграл по пути MN:
. (13)
При этом получаем потенциал векторного поля с точностью до произвольной постоянной.
После нахождения потенциала векторного поля его линейный интеграл для любых заданных точек M и N можно вычислить по формуле (12).
4.3. Соленоидальное векторное поле.
Векторное поле называется соленоидальным, если существует такое векторное поле , для которого поле является полем роторов: .
Поле называется векторным потенциалом векторного поля .
Признак соленоидальности векторного поля: векторное поле является соленоидальным тогда и только тогда, когда его дивергенция равна нулю: . (14)
Решение примерного варианта ргз
Задача 1. Вычислить работу силы при перемещении точки приложения силы вдоль заданной кривой L: от точки B до точки C, если значения параметра t в точках B и C заданы: .
Решение.
Для вычисления работы используем криволинейный интеграл II рода (формула (3)): .
Составленный криволинейный интеграл сводим к определенному интегралу, используя параметрические уравнения кривой ВС:
.
Для заданной кривой получаем:
Таким образом, для нахождения работы нужно вычислить определенный интеграл:
Сделаем замену переменной в определенном интеграле:
, ,
тогда получим: .
Используем прием «подведение под знак дифференциала части подинтегральной функции»:
Ответ: ед. работы.
Задача 2. Задан радиус-вектор движущейся точки:
. Найти векторы скорости и ускорения движения этой точки через 2 минуты после начала движения.
Решение.
Вектор-функция задана в координатной форме: .
Найдем первые и вторые производные ее проекций x(t), y(t) z(t) по аргументу t:
Найдем векторы скорости и ускорения движения точки по формулам (4) и (5):
.
Через 2 минуты после начала движения векторы скорости и ускорения будут:
, .
Ответы: , .
Задача 3. Дано векторное поле и уравнение плоскости : 3x + y + 2z – 3 = 0. Требуется:
-
найти поток поля через плоскость треугольника АВС где А, В, и С – точки пересечения плоскости с координатными осями, в направлении нормали плоскости, ориентированной «от начала координат»; построить чертеж пирамиды ОАВС, где О – начало координат;
-
используя формулу Остроградского-Гаусса, вычислить поток поля через полную поверхность пирамиды ОАВС в направлении внешней нормали.
Решение.
-
Чтобы вычислить поток поля через плоскость треугольника АВС используем формулу (6): ПАВС =, где D – проекция треугольника АВС на плоскость xOy, F – функция, задающая плоскость , которой принадлежит треугольник АВС.
Для построения чертежа найдем точки А, В, и С пересечения плоскости с координатными осями:
.
Построим чертеж пирамиды, отложив на координатных осях точки А, В, С и соединив их с началом координат O (рис. 9).
Из уравнения плоскости : 3x + y + 2z – 3 = 0, которое имеет вид F(x, y, z) = 0, находим .
Поскольку все три проекции градиента положительные, то этот вектор образует с координатными осями острые углы, т.е. направлен «от начала координат» по отношению к плоскости . Это означает, что вектор и орт «внешней» нормали , указанный в задаче, совпадают по направлению, поэтому вычисление потока через плоскость треугольника АВС сводится к вычислению двойного интеграла: ПАВС = + (перед интегралом ставим знак «+»), где AOВ – проекция треугольника ABC на плоскость xOy.
Для расстановки пределов интегрирования по треугольнику AOВ (рис. 10) найдем уравнение прямой АВ на плоскости xOy:
Вычислим и получим подинтегральную функцию, подставив = 2 и (из уравнения плоскости):
.
Таким образом, поток поля через плоскость треугольника АВС:
.
Вычислим внутренний интеграл по переменной y:
Вычислим внешний интеграл по переменной х:
.
2) Чтобы вычислить поток поля через полную поверхность пирамиды ОАВС, воспользуемся формулой Остроградского-Гаусса:
.
Найдем дивергенцию этого поля по формуле (8): . Для поля получаем:
.
Вычислим поток поля через полную поверхность пирамиды ОАВС:
, где – объем пирамиды ОАВС. Этот объем можно вычислить, следующим образом:
.
В результате получаем: .
Ответы: ПABC = 8,5, рисунок 9; 2) ПОАВС = –2,25.
Задача 4. Проверить, является ли векторное поле силы потенциальным или соленоидальным. В случае потенциальности поля найти его потенциал и вычислить с помощью потенциала работу силы при перемещении единичной массы из точки M(0,1,0) в точку N(–1,2,3).
Решение.
Для проверки потенциальности векторного поля найдем его ротор по формуле (10):
Следовательно, поле потенциально.
Для проверки соленоидальности поля найдем его дивергенцию по формуле (8):
.
Следовательно, поле не соленоидально.
Для нахождения потенциала U(x, y, z) векторного поля возьмем фиксированную точку В(0, 0, 0), текущую точку С(x, y, z) и вычислим криволинейный интеграл по ломаной ВEKC, звенья которой параллельны осям координат и E(x, 0, 0), K(x, y, 0) (см. рис. 7). По формуле (12) получим:
Получили потенциал поля , где С – произвольная постоянная. Для проверки решения найдем градиент потенциала : . Следовательно, потенциал поля силы найден верно.
Найдем работу векторного поля при перемещении единичной массы из точки M(0,1,0) в точку N(–1,2,3) по формуле (11):
.
Ответы: поле потенциально, не соленоидально; , где С – произвольная постоянная; работа А = –10.