- •Глава 23. Квантовая природа излучения
- •§34. Тепловое излучение и его характеристики
- •§35. Закон Кирхгофа
- •§36. Законы Стефана-Больцмана и смещения Вина
- •§37. Формулы Релея-Джинса и Планка
- •§38. Оптическая пирометрия
- •§39. Яркостная пирометрия
- •Вопросы для повторения
- •§40. Фотоэффект. Законы внешнего фотоэффекта
- •§41. Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта
- •Вопросы для повторения
- •Глава 24. Теория атома водорода по Бору
- •§42. Модели атома Томсона и Резерфорда
- •§43. Спектральные серии атома водорода
- •Вопросы для повторения
- •Глава 25. Элементы квантовой механики
- •§44. Фотоны
- •§46. Микрочастицы. Соотношение неопределенностей Гейзенберга
- •§47. Волновая функция
- •§48. Уравнение Шредингера
- •§49. Прохождение частиц через потенциальный барьер
- •§50. Квантование энергии
- •Движение частицы в одномерной "потенциальной яме" с бесконечно высокими стенками
- •Вопросы для повторения
- •§51. Состав и характеристики элементарных частиц
- •Характеристики атомного ядра
- •§52. Дефект массы и энергия связи ядра
- •§53. Ядерные силы
- •§54. Радиоактивное излучение. Закон радиоактивного распада
- •§55. Альфа- и бета распады
- •§56. Ядерные реакции
- •Вопросы для повторения
- •Глава 27. Современная Физическая Картина Мира
- •§57.Атомно-молекулярное строение вещества. Вещество и поле
- •§58. Кварки
- •§60. Современная физическая картина мира как философская категория
ренной. Такая форма электродов позволила увеличить наклон ВАхарактеристик и тем самым более точно определить задерживающее напряжение U0 (а следовательно и постоянную h). Значение h, полученное из данных опытов, согласуются со значением, найденым другими методами. Все это является доказательством правильности уравнения Эйнштейна, а вместе с тем его квантовой теории фотоэффекта.
Нужно отметить, что при очень больших интенсивностях света, достижимых с помощью лазеров, наблюдается многофотонный или нелинейный фотоэффект. При многофотонном фотоэффекте электрон может одновременно получить энергию не одного, а N – фотонов (N = от 2 до7). В это случае уравнение закона сохранения энергии при внешнем фотоэффекте имеет вид:
Nhν = A + |
mυmax2 |
, |
(41.7) |
2 |
|
а красная граница N – фотонного фотоэффекта имеет вид:
(ν0 )N = |
A |
. |
(41.8) |
|
|||
|
Nh |
|
Домашнее задание: применение фотоэффекта.
Вопросы для повторения
1.Почему фотоэлектрические измерения весьма чувствительны к природе и состоянию поверхности фотокатода?
2.Как изменится фототок насыщения при заданной частоте фотонов падающего света с уменьшением освещенности катода?
3.Приведите пример расчета постоянной Планка из опытов по фотоэффекту.
4.При замене одного металла другим длина волны, соответствующая красной границе фотоэффекта уменьшается. Что можно сказать о работе выхода этих металлов?
5.Объясните I и II законы фотоэффекта исходя из уравнения Эйнштейна.
6.Как пользуясь вольтамперной характеристикой для фотоэлемента с внешним фотоэффектом определить: 1. фототок насыщения; 2. максимальную скорость фотоэлектронов.
Глава 24. Теория атома водорода по Бору
§42. Модели атома Томсона и Резерфорда
Учение об атомах возникло еще в античные времена. Атомос - в переводе с греческого - неразложимый. Древнегреческий философ Демокрит считал атомы мельчайшими неделимыми частицами вещества.
Опытами Ломоносова М.В. и Лавуазье А. была доказана реальность существования атомов. В 1869 г. Д.И. Менделеев при разработке периодической системы элементов, поставил вопрос о единой природе атомов. Затем, во второй половине 19 века экспериментально было доказано, что электрон является составной частью любого атома.
Так в 1903 г. Дж. Дж. Томсон предпринял попытку создать первую модель атома.
По модели Томсона атом - это непрерывный положительно заряженный шар радиусом ~ r = 10-10м, внутри которого около своих положений равновесия колеблются электроны. Суммарный положительный заряд шара равен равен суммарному отрицательному заряду электронов, и атом в целом электрически нейтрален.
Однако эта модель оказалась несостоятельной.
15
В 1911 г. Резерфорд предложил ядерную модель атома, после объяснения экспериментальных результатов опыта Резерфорда и его сотрудников.
M
Р.П
θ
Рис. 42.1 Схема опыта Резерфорда
Опыт Резерфорда осуществляется так (рис. 42.1): узкий пучок α-частиц от радиоактивного препарата - РП, падал на тонкую золотую фольгу Ф. После Ф α-частицы отклонялись от первоначального направления на угол θ. Рассеянные частицы ударялись об экран, покрытый сернистым цинком и вызываемые ими вспышки наблюдались в микроскоп - М, который можно было вращать вокруг оси, проходящей через центр фольги, и устанавливать под любым углом. Весь прибор помещался в откачанный кожух, чтобы устранить рассеяние α-частиц за счет столкновения с молекулами.
Оказалось, что некоторое количество α-частиц рассеивается на очень большие углы (α ≈ 180º). Из анализа результатов опыта Резерфорд пришел к выводу:
1.внутри атома имеется чрезвычайно сильное электрическое поле;
2.оно концентрируется в очень малом объеме.
Ядерная модель Резерфорда: атом представляет систему зарядов, в центре которой расположено тяжелое положительно ядро с зарядом Ze, размером 10–14м, а вокруг ядра расположены Z электронов. Почти вся масса атома сосредоточена в ядре. Но эта модель оказалась в противоречии с законами классической механики и электродинамики:
1.Заряженная частица, движущаяся ускоренно, должна непрерывно излучать, и процесс излучения сопровождается потерей энергии, так что электрон должен упасть на ядро, а он не падает.
2.Атомные спектры должны быть непрерывны, а они - линейчатые !!!
Выход из такого тупика был найден в 1913 Нильсом Бором.
Бор ввел допущение противоречащих классическим представлениям, эти допущения носят название постулаты Бора:
Iый постулат: из бесконечного множества электронных орбит, возможных с точки зрения классической механики, в действительности осуществляются только некоторые дискретные орбиты, удовлетворяющие определенным квантовым условиям. Электрон, находящийся на одной из этих орбит, несмотря на то, что он движется с ускорением, не излучает электромагнитных волн. Эти орбиты называются стационарными.
IIой постулат: излучение испускается или поглощается в виде светового кванта энергии ħω при переходе электрона из одного стационарного состояния в другое.
Световой квант равен: |
|
ω = En − Em , |
(42.1) |
где m и n – номера состояний |
|
Условие для стационарных орбит: |
|
Le = mevr = n , |
(42.2) |
(n = 1, 2, 3, ...) |
|
Число n --называется главным квантовым числом. |
|
16
Существование дискретных энергетических уровней подтверждается опытами Франка и Герца. Найдем формулу для расчета радиуса nой допустимой (разрешенной) орбиты. Ньютоновское уравнение для электрона, движущегося по орбите радиуса rn со скоростью V:
m |
V 2 |
= |
1 |
|
|
e2 |
. |
(42.3) |
|
4πε |
|
|
|||||||
e |
r |
|
0 |
|
r |
2 |
|
||
|
n |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
Исключив из (42.2) и (42.3) V, получим:
r0 = 4πε0 |
|
|
n2 |
, |
(42.4) |
mee |
2 |
||||
|
|
|
|
|
где (n = 1, 2, 3, …)
Если n = 1, то rmin = 5,29·10-11м.
Радиус первой орбиты водородного атома называется боровским радиусом.
r0 = 4πε0 |
|
|
. |
(42.5) |
mee |
2 |
|||
|
|
|
|
Боровский радиус имеет значение порядка газокинетических размеров атома.
Внутренняя энергия атома слагается из кинетической энергии электрона (ядро неподвижно) и энергии взаимодействия электрона с ядром:
|
|
|
|
|
E = |
|
m V 2 |
− |
|
|
|
1 |
|
|
e2 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(42.6) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
4πε0 |
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Из (42.3) получаем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m V 2 |
|
|
|
|
1 |
|
|
e2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(42.7) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
8πε0 r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
тогда: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E = |
1 |
|
e2 |
− |
|
|
1 e2 |
= − |
1 |
|
|
|
e |
2 |
|
= − |
|
1 |
|
|
|
e |
2 |
. |
(42.8) |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
8πε0 |
|
r |
|
4πε0 |
|
r |
8πε0 |
|
|
r |
|
4πε |
0 2r |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
Подставив (42.4) в (42.8), получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
mee |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
mee |
4 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
En = − |
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= − |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
(42.9) |
|||||||||
4πε0 |
|
2 4πε0 |
2 |
n |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
n |
2 |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4πε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
(n = 1, 2, 3,...) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Теперь частоту спектральной линии, излучаемой при переходе водородного атома с уровня с номером n на уровень m, можно определить так:
|
Εn − Em |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
mee |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
1 |
|
1 |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
ω = |
|
= − |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
= |
R |
|
|
− |
|
|
|
, |
(42.10) |
|||
h |
4πε0 |
|
|
2 |
|
2 |
|
|
2 |
m |
2 |
|
2 |
m |
2 |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
2 |
mee |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
R = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
16 |
−1 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= 2.07 10 |
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
(42.11) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2h |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
4πε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вычисленные по формуле (42.10) частоты спектральных линий водородного атома оказываются в превосходном согласии с экспериментальными данными. Недостатком теории Бора является то, что она не была ни последовательно классической, ни последовательно квантовой теорией.
17