- •Теорема Остроградського-Гаусса.
- •Скін-ефект
- •Умова виникнення самостійного газового розряду. Плазма газового розряду
- •Експериментальна перевірка закону Кулона. Теоретичне обґрунтування досліду Кавендіша.
- •Експериментальна перевірка закону Кулона. Теоретичне обґрунтування досліду Кавендіша.
- •Температурна залежність намагніченості феромагнетиків. Закон Кюрі - Вейсса.
- •Труднощі теорії Друде-Лоренца.
- •Дослід Кулона. Закон Кулона.
- •Поверхневі і об’ємні поляризаційні заряди, їх зв’язок із вектором поляризації.
- •Теорема Пойтінга.
- •Теорема Ірншоу.
- •2.Природа діамагнетизму. Теорема Лармора.
- •3.Термоелектронна, автоелектронна і фотоелектронна емісія.
- •Електростатичний Генератор Ван-де-Граафа
- •Електростатичний Генератор Ван-де-Граафа
- •Електростатичний Генератор Ван-де-Граафа
- •Теорія Ланжевена оріентаційпої поляризації газів зі сталим дипольним моментом.
- •Теорія Ланжевена оріентаційпої поляризації газів зі сталим дипольним моментом.
- •Формула Річардсона-Дешмана
- •Провідники в електростатичному полі.
- •Провідники в електростатичному полі.
- •Закон Джоуля-Ленца в інтегральній та диференціальній формі
- •Закон Джоуля-Ленца в інтегральній та диференціальній формі
- •Довести поперечність електромагнітної хвилі
- •Взаємна енергія двох диполів.
- •Вплив форми та розміру тіла ан його магнітні властивості. Поле розмагнічування.
- •Закон Джоуля-Ленца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.
- •Еквівалентність виразів для електростатичного поля для випадків її локалізації у місці знаходження розподіленого заряду та наявності електростатичного поля.
- •Вектор-потенціал магнітного поля
- •Умова виникнення самостійного газового розряду. Плазма газового розряду.
- •Класична теорія поляризації газів.
- •Закон електромагнітної індукції Фарадея. Правило Ленця.
- •Закон Відемана-Франца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.
- •Закон Відемана-Франца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.
- •Закон Відемана-Франца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.
- •Частотна залежність сумарної діелектричної проникності діелектриків
- •Закон Ампера для магнітної взаємодії струмів в інтегральній і диференціальній формі.
- •Закон Ампера для магнітної взаємодії струмів в інтегральній і диференціальній формі.
- •Закон трьох других
- •Зв'язок між напруженістю електростатичного поля та потенціалом
- •Магнітна сприйнятливість та магнітна проникність
- •Зв’язок енергії електро статичного поля з пондеромоторними силами. Абсолютний вольтметр
- •Закон Біо-Савара-Лапласа в інтегральній і диференціальній формах.
- •Формула Річардсона-Дешмана
- •Формула Клаузіуса-Моссотті. Поляризаційна катастрофа.
- •Самостійний і несамостійний газовий розряд. Основні типи самостійного газового розряду.
- •Електричний диполь. Поле диполя
- •Теорема про циркуляцію вектора напруженості магнітного поля по замкнутому контуру в інтегральній і диференціальній формі.
- •Сегнетоелектрики. Сегнетоелектричні Домени.
- •Знаходження розподілу потенціалу методом електричних зображень.
- •Умови для векторів напруженості магнітного поля і магнітної індукції на межі двох магнетиків.
- •Диференціальна форма запису теореми Остроградського-Гаусса.
- •П’єзоелектричний ефект
- •Вектор електричного зміщення . Диференціальне формулювання теореми Остроградського - Гауса для поля в діелектриках .
- •Діаграма направленості диполя Герца . Залежність потужності випромінювання від частоти .
- •Інваріантність рівнянь Максвелла відносно перетворень Лоренца.
- •Енергія електростатичного поля , її локалізація за наявності розподіленого заряду.
- •Тиск електромагнітних хвиль.
- •Природа носіїв заряду в металах. Досліди Рікке та Томлена і Стюарта.
- •Потенціальний характер електростатичного поля. Інтегральне та диференціальне формулювання потенціальності електростатичного поля.
- •Імпульс електромагнітної хвилі.
- •Вектор електричного зміщення. Диференціальне формулювання теореми Остроградського-Гаусса для поля в діелектриках. © kot
- •Діаграма направленості диполя Герца. Залежність потужності випромінювання від частоти. © kot
- •Електроємність. Конденсатори. Послідовне і паралельне з’єднання конденсаторів.
- •Абсолютна електромагнітна система одиниць та її зв’язок с абсолютною електростатичною системою одиниць. Електродинамічна стала.
- •Швидкість розповсюдження електромагнітної хвилі.
- •Енергія електростатичного поля, її локалізація за рахунок поля.
- •Струм зміщення.
- •Закон Ома в інтегральній і диференциальной формі.
- •Відносний характер електричних і магнітних полів
- •Поляризація густи газів, рідин та твердих тіл. Поле Лоренца. Формула Лоренц-Лоренца.
- •Класична теорія парамагнетизму. Формула Ланжевена і закон Кюрі.
- •Закон Ома в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца
- •Вплив форми та розміру тіла на його магнітні властивості. Поле розмагнічування.
- •Сила Лоренца. Рух заряду в електричному та магнітному полі. Ефект Холла
- •Повна енергія випромінювання диполя Герца. Опір випромінювання
Закон Джоуля-Ленца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.
Швидкість руху електрона у провіднику : V=U+Vб, де U-швидкість дрейфу, Vб-швидкість безладного теплового руху.
Над електроном щосеундно виконується робота:
VF=(Vб+U)F
При сумуванні по всіх електронах VбF дасть нуль. Отже, робота, яка виконується над електронами одиниці об’єму металу A==.В металах ця робота йде на приріствнутрішньої(теплової) енергії, оскільки проходження електричного струму не супроводжуеється змінами внутрішньої структури метала. Таким чином, потужність тепла, що виділяється струмом в одиниці об'єму провідника, має вигляд або, деj=neU (або )-електричний заряд, що переноситься через одиницю площі за одиницю часу; - коефіцієнт електропровідності;- час за який швидкість дрейфового руху(U) у відсутності зовнішніх регулярних сил затухає в е разів. Якщо сила, що діє на електрони в металах чисто електрична, то .
Еквівалентність виразів для електростатичного поля для випадків її локалізації у місці знаходження розподіленого заряду та наявності електростатичного поля.
Для доведеня еквівалентності скористаємося виразом для енергії електростатичного поля у випадку розподіленого заряду:
де -потенціал в точці елемента просторуdv, а - густина заряду.
Скористаємося виразом : , запишемо (1) у вигляді:
З векторного аналізу :
.
Виразимо звідси =.
Тоді представимо (2) у вигляді :
Враховуючи , що : :
.
За теоремою Гауса-Остроградського
.Якщо :
. Тобто , остаточно вираз для енергії набуває вигляду: (3). Отже , цим доведене еквівалентність двох виразів для енергії електростатичного поля в залежності від її локалізації:
– енергія локалізована на зарядах , які є носіями енергії;
- енергія локалізована у всьому просторі, в якому присутнє поле, що виступає носієм енергії.
Вектор-потенціал магнітного поля
Вектор-потенціал магнітного поля позначається . Зв’язок векторів і задається співвідношенням . Така форма зв’язку дозволяє задовольнити одне з рівнянь Максвелла: . Подібно до скалярного потенціалу в електростатиці, вектор-потенціал задається неоднозначно, однак, свобода вибору тут більш широка. Нехай є вектор , якому відповідає вектор . Розглянемо тепер вектор , де — будь-яка функція, для якої визначено градієнт. Знайдемо , тому що . Таким чином, і дають одне і те ж значення магнітної індукції. Цією свободою вибору можна скористатися для того, щоб накласти на вектор додаткову умову: (тобто поле вектору соленоїдальне).Скористаємося тепер другим рівнянням Максвелла для магнетостатики:, , Але . Ми прийшли до рівняння яке є рівнянням Пуассона, але для векторних функцій. Це рівняння можна замінити трьома скалярними: , , Розв’язками цих рівнянь будуть:
або у векторній формі:
Таким чином, знаючи розподіл густини струму у просторі, можна знайти вектор , а відтак, і вектор магнітної індукції Вектор має ще одну властивість. Нехай у магнітному полі вибрано деякий контур і натягнуто на нього довільну поверхню . Потік вектору через цю поверхню:
тут ми скористалися формулою Стокса. Таким чином, — потік вектору через поверхню, натягнуту на контур, дорівнює циркуляції вектору по цьому контуру. Це аналог закону повного струму , де роль потоку грає ( – також потік, але вектору ), роль вектору грає вектор