- •Типовой расчет (2): «Кинематика и динамика вращательного движения. Законы сохранения. Элементы механики колебательного движения» Задание для самостоятельной работы (2)
- •Варианты условий (2)
- •Примеры решения заданий по теме (2)
- •Информационный блок (2) кинематика и динамика вращательного движения.
- •Законы сохранения
- •Элементы механики колебательного движения
Информационный блок (2) кинематика и динамика вращательного движения.
Закон движения материальной точки по окружности радиуса r задается уравнением:
, (2.1)
где — угол поворота радиуса-вектораматериальной точки,t— время движения.
Поворот телана некоторый уголможно задать при помощи псевдовектора1, длина которого равна величине угла, а направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта, вращаемого в ту же сторону.
Псевдовектор угловой скоростихарактеризует процесс изменения вектора угла поворота:
(2.2)
где — вектор угла поворота, направление которого связывается с поступательным движением правого винта при вращении его в ту же сторону.
Псевдовектор углового ускоренияхарактеризует процесс изменения вектора угловой скорости:
(2.3)
В том случае, если угловое ускорение зависит только от угла поворота, то от дифференцирования по времени можно перейти к дифференцированию по угловой координате:
. (2.4)
Вектор линейной скоростисвязан с вектором угловой скоростипосредством операции векторного произведения:
. (2.5)
Модуль вектора линейной скорости равен:
, (2.8)
где — угол между вектором угловой скоростии радиус-вектором.
Направление вектора векторного произведения определяется направлением поступательного движения правого винта при вращении от первого сомножителя ко второму по кратчайшему пути.
Существует связь между модулями линейных и угловых величин, характеризующих движение точки по окружности радиуса :
, (2.6)
где — линейная скорость,— угловая скорость,— тангенциальное ускорение,— нормальное ускорение.
Псевдовектор момента силыопределяется как векторное произведение радиуса-вектораточки приложения силы и вектора силы:
. (2.7)
Модуль момента силыравен:
, (2.8)
где — угол между векторамии.
Псевдовектор момента импульса материальной точкиопределяется как векторное произведение радиуса-вектораматериальной точки и вектора импульса:
. (2.9)
Модуль момента импульсаматериальной точкиравен:
. (2.10)
Уравнение динамики вращательного движенияимеет вид:
, (2.11)
где — момент инерции тела,— вектор угловой скорости,— радиус-вектор точки приложения силы.
Уравнение динамики вращательного движенияв обобщенной формеформулируется следующим образом: скорость изменения момента импульса системы равна моменту внешних сил:
(2.12)
Момент инерции материальной точки массой, находящейся на расстоянииот оси вращения, равен:
. (2.13)
Момент инерции твердого телавычисляется по формуле:
, (2.14)
где — масса малого элемента тела, отстоящего от оси вращения на расстоянии,— зависимость плотности тела от расстояниявыделенного элемента объематела до оси вращения.
Момент инерции обручаотносительно оси, перпендикулярной его плоскости и проходящей через центр симметрии обруча, вычисляется по формуле (2.13).
Момент инерции диска радиусом относительно оси, перпендикулярной его плоскости и проходящей через центр симметрии диска, определяется по формуле:
, (2.15)
где — масса диска.
Момент инерции стержнядлинойотносительно оси, перпендикулярной стержню и проходящей через его середину, можно определить по формуле:
, (2.16)
где — масса стержня.
Теорема Гюйгенса-Штейнера позволяет определить момент инерциитела относительно оси, не проходящей через его центр инерции:
, (2.17)
где — момент инерции тела относительно оси, проходящей через его центр инерции,— масса тела,— расстояние между осями.