- •3. Диэлектрические материалы
- •3.1. Определение, основные свойства
- •3.1. Графики зависимости диэлектрической проницаемости
- •3.2. Параметры диэлектриков
- •3.2.1. Электрические параметры
- •3.2.2. Тепловые параметры
- •3.2.3. Физические параметры
- •3.3. Обзор диэлектрических материалов.
- •3.4. Функции пассивных диэлектриков в рэа.
- •3.5. Классификация пассивных диэлектриков.
- •3.6. Газообразные диэлектрики.
- •3.7. Жидкие диэлектрики.
- •3.8. Твердеющие диэлектрики.
- •3.9.1. Лаки.
- •3.9.2. Эмали.
- •3.9.3. Компаунды.
- •3.10. Полимеры.
- •3.11.1. Природные полимеры.
- •3.11.2. Линейные полимеры.
- •3.11.3. Полимеры, получаемые поликонденсацией.
- •3.12. Композиционные пластмассы и слоистые пластики.
- •3.13. Полимерные клеи и адгезивы.
- •3.14. Стекла.
- •3.14.1 Способы аморфизации материалов.
- •3.14.2. Общая характеристика стекол.
- •3.14.3. Химический состав и свойства оксидных стекол.
- •3.14.4. Техническое назначение стекол.
- •3.14.5. Кварцевое стекло высокой чистоты.
- •1.10. Стеклокристаллические материалы – ситаллы.
- •3.16. Техническая керамика.
- •3.16.1. Общая характеристика.
- •3.16.2. Виды керамики, применяемые в рэа.
- •3.17. Кварцевое стекло
- •4.2. Прецизионные сплавы
- •5. Магнитные материалы
- •5.1. Классификация веществ по магнитным свойствам
- •5.2. Основные свойства и параметры магнитных материалов
- •5.3. Виды магнитных материалов
- •5.4. Влияние состава, механической и термической обработки на магнитные свойства ферромагнетиков.
- •5.5. Магнитомягкие материалы.
- •5.5.1. Требования к магнитомягким материалам.
- •5.5.2. Классификация магнитомягких материалов.
- •5.5.3. Магнитомягкие материалы для постоянных и низкочастотных магнитных полей.
- •5.5.4. Высококачественные магнитомягкие материалы.
- •5.6. Магнитотвердые материалы.
- •5.6.1. Мтм для постоянных магнитов.
- •5.7. Магнитные материалы специального назначения.
- •5.7.1. Материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ппг)
- •5.7.2. Магнитострикционные материалы.
- •5.7.3. Магнитные пленки.
- •5.7.4. Свч ферриты.
5.7.3. Магнитные пленки.
Магнитные пленки – это слои магнитного вещества толщиной от долей мкм, нанесенные на немагнитную подложку методом вакуумного испарения, катодного и магнетронного распыления, электролитического осаждения. В качестве подложки используются стекла, ситаллы, кварцевые пластины, немагнитные металлы, не покрытые или покрытые диэлектрической пленкой из SiO, Al2O3.
Наиболее часто применяются пленки из сплавов Fe-Ni, Fe-Ni-Co, Mn-Bi. Диапазон толщин пленок обусловлен тем, что при больших толщинах пленки приближаются по свойствам к массивным образцам, а при значительно меньших толщинах ферромагнетизм постепенно исчезает. Если нанесение пленки на подложку производится в магнитном поле, действующем в плоскости пленки, то последняя приобретает одноосную магнитную анизотропию с осью легкого намагничивания, направленной вдоль поля. Пленка с одноосной магнитной анизотропией, намагниченная вдоль оси легкого намагничивания, имеет прямоугольную петлю гистерезиса с двумя устойчивыми состояниями +Br и -Вr. Перемагничивание магнитных пленок может происходить за счет смещения границ доменов, вращения вектора намагниченности.
Магнитные пленки имеют большое практическое значение, на их основе изготовляются запоминающие и логические элементы ЭВМ.
Особый интерес представляют монокристаллические пленки некоторых ферритов с одноосной магнитной анизотропией, т.е. имеющие одну ось легкого намагничивания.
Если плоскость пленки перпендикулярна оси легкого намагничивания, то в отсутствии внешнего поля пленка обладает полосовой доменной структурой (рис.5.25, а), которая соответствует минимуму свободной энергии. При приложении внешнего поля H в направлении, перпендикулярном плоскости пластины, за счет смещения границ доменов увеличиваются те домены, самопроизвольная намагниченность которых совпадает с направлением поля, и уменьшаются те, намагниченность которых противоположна направлению поля.
Когда поле достигает определенной критической величины, уменьшающиеся домены переходят в цилиндрические магнитные домены (ЦМД), так как такая структура энергетически более выгодна (рис.5.25, б). При дальнейшем увеличении поля ЦМД сначала уменьшаются, а затем исчезают, и пластина оказывается однородно намагниченной вдоль поля.
С помощью различных методов можно перемещать ЦМД в заданных направлениях, генерировать и уничтожать их, регистрировать их наличие или отсутствие, что соответствует передаче, записи, стиранию и считыванию информации. ЦМД получают в ортоферритах, ферритах со структурой граната и некоторых металлических магнитных пленках.
5.7.4. Свч ферриты.
В диапазоне СВЧ (от сотен МГц до десятков ГГц) для передачи электромагнитной энергии применяет волноводы, коаксиальные и полосковые линии передачи. Если поместить внутрь волновода феррит, то в результате взаимодействия феррита с проходящей электромагнитной волной можно изменить структуру поля и скорость распространения волн, зависящие от электрических и магнитных свойств СВЧ феррита.
Так как магнитными параметрами феррита можно управлять с помощью внешнего магнитного поля, они являются основой многих важных приборов СВЧ техники: фазовращателей, вентилей, циркуляторов, фильтров, модуляторов, умножителей частоты.
Наряду с основными параметрами – точкой Кюри, начальной магнитной проницаемостью, удельным электрическим сопротивлением – для СВЧ ферритов указывают намагниченность насыщения, диэлектрическую проницаемость, тангенс угла диэлектрических потерь и др.
Ферриты СВЧ должны удовлетворять ряду специфических требований, основные из которых – высокая активность материала к управляющему полю (возможность управления относительно слабым полем), высокое удельное электрическое сопротивление (105–1011Oм·м) и целое значение tgδ (0,0001–0,001), температурная стабильность свойств и более высокое значение точки Кюри.
В качестве СВЧ ферритов используют литиевые, магниевые, никелевые ферриты, феррогранаты иттрия.