Физика
.pdf11
v = dSdt .
5. Вектор среднего ускорения:
aс р = ∆∆vt .
6. Вектор мгновенного ускорения:
a = dvdt .
7. Тангенциальное ускорение:
aτ = dvdt τ(t),
где τ(t) - единичный вектор, направленный по касательной к траек-
тории.
8. Нормальное ускорение:
2
a n = vR ,
где R - радиус кривизны траектории в данной точке.
2. Вращательное движение
9.Кинематическое уравнение движения материальной точки по окруж-
ности:
ϕ=ϕ(t)
10.Мгновенная угловая скорость:
w= dϕdt(t) .
11.Мгновенное угловое ускорение:
12
β= dwdt(t) .
12.Связь между линейными и угловыми векторными величинами, характеризующими движение точки по окружности:
=[w ri ] , aτ =[β ri ] [w ri ]],vi an =[w
где ri - радиус-вектор i-ой точки.
13. Полное линейное ускорение:
a = |
2 |
+ |
τ2 |
, |
a = R β2 + |
4 |
, |
|
an |
|
a |
|
|
w |
|
где R - радиус окружности.
14.Угол между ускорением полным аи нормальным a :
α= arccos an .
a
Динамика
1, Поступательное движение
15. Импульс материальной точки массой m, движущейся со скоростью v
:
p=mv
16. Основной закон динамики (второй закон Ньютона):
F = m dvdt = ma = dpdt ,
где F - сила, действующая на тело.
17. Силы, рассматриваемые в механике:
13
а) Сила упругости: F = −kx, где k - коэффициент упругости; б) Сила гравитационного взаимодействия:
F =γ m1 m2 , r2
где γ - гравитационная постоянная,
m1,m2 - массы взаимодействующих тел, r - расстояние между телами.
в) Сила тяжести:
F = mg .
г) Сила трения (скольжения):
F = µN ,
где µ - коэффициент трения,
N- сила нормального давления.
18.Закон сохранения импульса:
N
∑ pi =const ,
i =1
где Pi - импульс i-го тела системы.
19. Кинетическая энергия тела:
K = m2v2 .
20. Потенциальная энергия: а) сжатой пружины:
Π = 12 k x2 ,
где k - жесткость пружины,
х - абсолютная деформация;
б) гравитационного взаимодействия:
Π = −γ m1rm2 ;
в) тела, находящегося в однородном поле силы тяжести:
Π = mgh ,
где h - высота тела над уровнем, принятым за нулевой.
21. Закон сохранения механической энергии:
E = T + Π = const .
14
22. Работа силы F на пути S :
∆A = ∫ F S ds ,
S
где FS - проекция силы на направление перемещения, ds - элемент пути.
23. Мощность:
N= dAdt =(F,v).
24.Работа ∆А, совершаемая внешними силами, определяет изменение энергии системы тел:
∆A = ∆E = E2 − E1 .
|
|
2. Вращательное движение |
|||||
25. Основное уравнение динамики вращательного движения относи- |
|||||||
тельно неподвижной оси: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M = J β, |
||
где М - результирующий момент внешних сил, действующих на тело, |
|||||||
β - |
угловое ускорение, |
|
|
|
|
|
|
J - |
момент инерции тела относительно оси вращения. |
||||||
26. Момент инерции твердого тела относительно оси: |
|||||||
|
|
|
|
J = ∫r2dm, |
|||
|
|
|
|
|
|
V |
|
где интегрирование распространено на весь объем тела. |
|||||||
Для стержня длины l: |
|
Jo = |
1 |
ml2 ; |
|||
|
|
||||||
|
|
|
12 |
||||
для обруча радиуса R : |
Jo = mR2 ; |
||||||
для диска радиуса R: |
J o |
= |
1 |
m R2 ; |
|||
|
|||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
15 |
||
для шара радиусом R: |
Jo = |
2 |
m R2 . |
|
5 |
||||
|
|
|
27. Теорема Штейнера:
J = Jo + ma2 ,
где Jo - момент инерции относительно оси, пройдет через центр инерции,
а- расстояние между осями.
28.Момент импульса тела, вращающегося относительно неподвижной
оси:
L = Jw ,
где w - угловая скорость тела.
29. Закон сохранения момента импульса системы тел, вращающихся относительно неподвижной оси:
J1 w1 = J2 w2 .
30. Кинетическая энергия вращающегося тела:
T = |
J w2 |
, |
T = |
L2 |
. |
|
2 |
2J |
|||||
|
|
|
|
Элементы специальной теории относительности
31. Длина тела, движущегося со скоростью v относительно системы отсчета К, связана с длиной lo тела, неподвижного в системе К:
l = lo |
v |
2 |
1 − . |
||
|
c |
|
32. Промежуток времени ∆t в системе, движущейся со скоростью v по отношению к наблюдателю, связан с промежутком времени∆tо в неподвижной для наблюдателя системе:
|
16 |
|
|
|
|
|
|
|
|
∆t |
= |
∆t |
|
|
|
. |
|||
v 2 |
|||||||||
|
|
|
|||||||
|
|
1 − |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
c |
|
|
|||||
33. Релятивистский импульс: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Pr |
= |
mo v |
|
, |
|||||
v |
2 |
||||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
1 − |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
c |
|
|
где mo - масса покоя тела.
34. Зависимость кинетической энергии тела от скорости v его движения:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
1 |
|
|
|
|
Ek = mo c |
|
v |
2 |
− 1 . |
||
|
|
|
|
|||
|
|
1 − |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
c |
|
|
35. Релятивистская энергия тела, движущегося со скоростью v:
Er = E0 + Ek = mc2 = m0 c2 + Ek ,
где E0 = m0 c2 - энергия покоя.
36. Связь релятивистской энергии Er и импульса тела Pr :
E = c P2 + m2 c2
r r o
37. Изменение массы системы на ∆m соответствует изменению энергии системы на ∆Er = ∆mc2 .
Колебательное движение
38. Кинетическое уравнение гармонических колебаний материальной точки:
x( t) = A sin(ω t +ϕ0 ),
где x - смещение, A - амплитуда колебаний, ω - циклическая или угловая частота, ϕ0 -начальная фаза.
17
39. Скорость материальной точки, совершающей гармонические колеба-
ния:
ϑ= dxdt = Aω cos (ωt +ϕ0 )
40.Ускорение материальной точки, совершающей гармоническое коле-
бание:
a = dvdt = −Aω2 sin(ω t +ϕ0 )
41. Сила, под действием которой точка массой m совершает гармоническое колебание:
f = ma = −mA ω2 sin(ω t +ϕ0 ) = −K x,
где k - жесткость, численно равная силе, вызывающей смещение, равное единице.
42. Кинетическая и потенциальная энергия колеблющейся точки:
K = |
m v 2 |
|
= |
mA2ω2 |
cos2 (ω t +ϕ |
0 ) |
||||||
|
|
|
||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
Π = |
|
kx 2 |
|
= |
kA2 |
sin2 (ω t +ϕ0 ) |
|
|||||
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
43. Полная механическая энергия
K + Π = mA2ω2 2
44. Сложение гармонических колебаний одного направления и одной частоты:
а) амплитуда результирующего колебания
A = A12 + A2 2 + 2 A1 A2 cos(ϕ02 −ϕ01)
б) начальная фаза результирующего колебания
ϕ = arctg |
A1 sinϕ01 |
+ A2 |
sinϕ02 |
|||
A cosϕ |
01 |
+ A |
cosϕ |
02 |
||
|
||||||
|
1 |
2 |
|
45. Кинематическое уравнение затухающего колебательного движения:
x( t ) = Ae−δt sin(ωt +ϕ0 )
18
где δ -коэффициент затухания, равный 2rm , где r - коэффициент трения,
m- масса колеблющегося тела, ω - круговая (циклическая) частота затухающих колебаний,
ω = ω0 |
2 −δ2 , где ω0 - круговая (циклическая) частота собственных |
колебаний. |
|
46.Логарифмический декремент:
θ= δT ,
где T = |
2π |
- период затухающих колебаний. |
|
ω |
|||
|
|
47. Кинематическое уравнение вынужденных колебаний материальной точки:
x = X 0 sin( Ω t − Φ0 ) ,
где X 0 -амплитуда вынужденных колебаний, Ω- частота вынуждающей силы, Φ0 - установившейся сдвиг между x(t) и F
A = |
|
|
|
F0 |
||
|
2 |
|
|
|
||
m (ω0 |
−Ω2 )2 +4δ2Ω2 |
|||||
tgΦ |
|
= |
|
2δ Ω |
|
|
0 |
ω 2 −Ω2 |
|||||
|
|
|||||
|
|
|
0 |
|
48. |
Условие резонанса в механической колебательной системе: |
|||
|
Ωp = ω0 2 − 2δ2 , |
|
||
где Ωp - резонансная частота. |
|
|
|
|
|
Волны |
|
|
|
49. |
Уравнение плоской бегущей волны: |
l |
|
|
|
xΠ( t ) = A sinω( t − |
) , |
||
|
ν |
b |
||
|
|
|
||
|
|
|
|
19
где А- амплитуда волны, ω - циклическая (круговая) частота, l - расстояние от источника до точки среды, Vв- скорость распространения колебаний в упругой среде.
50. Параметры волн:
λ = vb T kb = 2λπ
VΦ = W kb
где λ - длина волны, kb - волновое число, VΦ - фазовая скорость.
51. Связь разности фаз ∆ϕ колебаний с расстоянием ∆l между точками среды:
∆ϕ = 2λπ ∆l .
52. Объемная плотность энергии колебаний частиц среды:
ω = ρ A2ω2 ,
2
где ρ = mn -плотность вещества среды. 53. Вектор Умова:
j =ω Vb
где ω- объемная плотность энергии колебаний частиц среды. 54. Кинематическое уравнение стоячей волны:
ξΣ ( t,l ) = ( 2 A cos 2π |
l |
) sinω t , |
|
λ |
|||
|
|
где ξΣ - смещение колеблющейся точки, отстоящей от источника на рас-
стоянии l в момент времени t, 2 Acos 2π |
l |
-амплитуда стоячей волны. |
|
λ |
|||
|
|
5.1.2. Примеры решения задач
20
Пример 1. Уравнение движения материальной точки вдоль оси имеет вид x = A + Bt + Ct3 , где А=2 м, В=1 м/c, С= -0,5 м/ c3 .
Найти координату x , скорость V и ускорение a точки в момент времени t=2 c.
Р е ш е н и е. Координату x найдем, подставив в уравнение движения числовые значения коэффициентов А, В и С и времени t:
x = ( 2 +1 2 −0,5 23 ) м =0.
Мгновенная скорость есть первая производная от координаты по време-
ни:
V = dxdt = B + 3Ct2 ,
В момент времени t=2c
V = (1 − 3 0,5 22 ) м/с =-5 м/с.
Ускорение точки найдем, взяв первую производную от скорости по времени:
a = dVdt = 6Ct .
В момент времени t=2c
a = 6( −0,5 ) 2 м/ c2 = −6 м/ c2
Пример 2. Тело вращается вокруг неподвижной оси по закону
ϕ = A + Bt + Ct2 , где А = 10 рад, В= 20 рад/с, С= -2 рад/ c2 . Найти пол-
ное ускорение точки, находящейся на расстоянии r=0,1 м от оси вращения, для момента времени t= 4с.
Р е ш е н и е. Полное ускорение а точки, движущейся по кривой линии, может быть найдено как геометрическая сумма тангенциального ускорения aτ , направленного по касательной к траектории, и нормального ускорения
an , направленного к центру кривизны траектории.