- •Введение
- •I. Квантовая природа электромагнитного излучения
- •1. Тепловое излучение
- •1.1. Свойства теплового излучения
- •1.2. Функция Кирхгофа. Абсолютно черное тело
- •1.3. Закон Стефана-Больцмана. Формула Рэлея-Джинса. Закон смещения Вина
- •1.4. Теория Планка
- •2. Квантовые свойства излучения
- •2.1. Фотоэффект
- •Энергия, масса и импульс фотона. Давление света
- •Эффект Комптона
- •II. Основы атомной и молекулярной физики
- •3. Закономерности в атомных спектрах Теория атома Бора
- •4. Элементы квантовой механики
- •4.1. Волновые свойства вещества. Гипотеза де Бройля
- •4.2. Принцип неопределенности Гейзенберга
- •4.3. Волновая функция
- •5. Квантовые уравнения движения
- •5.1. Уравнение Шредингера
- •5.2. Уравнение Шредингера для свободной частицы
- •5.3. Уравнение Шредингера для частицы в силовом поле
- •5.4. Стационарное уравнение Шредингера
- •5.5. Уравнение Шредингера для частицы в потенциальной яме
- •6. Дополнительные приложения квантовой механики
- •6.1. Прохождение частицы через потенциальный барьер. Туннельный эффект
- •6.2. Гармонический осциллятор. Фононы
- •7. Квантово-механическое описание атома водорода
- •7.1. Уравнение Шредингера для атома водорода. Главное квантовое число
- •7.2. Момент импульса атома. Орбитальное и магнитное квантовые числа
- •7.3. Правила отбора. Спектры атомов
- •7.4. Собственный момент электрона
- •8. Физика многоэлектронных систем
- •8.1. Спектры многоэлектронных атомов. Принцип Паули
- •8.2. Эффект Зеемана
- •8.3. Природа химической связи. Виды молекул
- •9. Физические основы лазеров
- •9.1. Спонтанное и вынужденное излучение
- •9.2. Принцип работы и устройство лазеров
- •III. Основы квантовой статистики
- •10. Статистика Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирака
- •IV. Зонная теория твердых тел
- •11. Металлы, полупроводники, диэлектрики Образование энергетических зон
- •12. Собственная и примесная проводимость полупроводников
- •12.1. Собственная проводимость
- •12.2. Примесная проводимость
- •12.3. Квантовая теория проводимости металлов
- •12.4. Сверхпроводимость
- •V. Основы ядерной физики
- •13. Характеристики атомного ядра
- •13.1. Состав и характеристики атомных ядер
- •13.2. Модели ядра: капельная и оболочечная
- •13.3. Зависимость удельной энергии связи атомного ядра от числа нуклонов
- •13.3. Ядерные силы
- •13.4. Образование ядер. Дефект масс
- •14. Радиоактивность и ее виды
- •14.1. Закон радиоактивного превращения
- •14.2. Альфа-распад
- •14.3. Бета-распад
- •14.4. Спонтанное деление тяжелых ядер. Гамма-излучение
- •15. Ядерные реакции
- •15.1. Вынужденные ядерные процессы
- •15.2. Реакция деления ядра
- •15.3. Реакция синтеза атомных ядер
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
13.3. Зависимость удельной энергии связи атомного ядра от числа нуклонов
Оболочечная модель была развита лауреатами Нобелевской премии американкой Марией Гепперт-Майер и немцем Йоханом Х. Д. Йенсеном.
Согласно этой модели, нуклоны в ядре взаимодействуют не друг с другом (как это предполагается в капельной модели), а с усредненным центрально-симметричным силовым полем. Аналогичная ситуация реализуется в многоэлектронном атоме, где движение каждого электрона происходит в усредненном поле ядра и остальных электронов. В рамках модели нуклоны находятся на некоторых энергетических уровнях, сгруппированных в оболочки. Нуклоны, так же как и электроны, являются ферми-частицами, то есть на каждом уровне могут находиться два нуклона с антипараллельными спинами.
С увеличением числа нуклонов в ядре происходит постепенное заполнение оболочек, при этом некоторые свойства ядер периодически повторяются в зависимости от Z (число протонов) и N (число нейтронов), так же как периодически меняются свойства атомов в зависимости от Z. Напомним, что в атомах с 2, 10, 18, 36, 54 и 86 электронами все оболочки полностью укомплектованы (см. раздел 8). Такие атомы являются инертными газами, причем электронные конфигурации довольно устойчивы, что объясняет их химическую инертность.
В ядрах ситуация такова: ядра с числом нейтронов или протонов, равным 2, 8, 20, 28, 50, 82 и 126, имеют бóльшую распространенность. Эти числа называются магическими. Логично предположить, что ядра с магическим числом протонов или нейтронов более стабильны – такие ядра также называют магическими. Ядра, в которых число и протонов, и нейтронов является магическим, называются дважды магическими. Они особенно устойчивы. Существует всего пять подобных ядер:
(Z = 2, N = 2)
(Z = 8, N = 8)
(Z = 20, N = 20)
(Z = 20, N = 28)
(Z = 82, N = 126)
В частности, ядро гелия является настолько стабильным, что способно как единое целое испускаться тяжелыми ядрами при радиоактивном распаде (см. далее раздел 14). Ядро гелия называется α-частицей.
Поскольку заполнение энергетических состояний ядра происходит по принцип Паули (см. раздел 8), то логичным будет предположить, что ядра, содержащие четное число протонов и нейтронов («четно-четные» ядра), т.е., имеющие заполненные уровни обоих типов, будут более стабильными, чем «нечетно-нечетные» ядра, уровни протонного и нейтронного типов которых являются заполненными наполовину. Это подтверждается фактом существования 160 стабильных «четно-нечетных» нуклидов, тогда как среди «нечетно-нечетных» нуклидов стабильны только четыре: ,,и.
Согласно оболочечной модели ядра, как и атомы, могут иметь возбужденные состояния. Переход в одно из таких состояний возможен под действием внешней энергии. Соответственно снятие возбуждения происходит с излучением такой же энергии. В отличие от атомов, энергии, характерные для ядерных переходов, имеют величину порядка нескольких МэВ (1 МэВ = 106 эВ). Описание энергетических переходов в ядре с помощью оболочечной модели хорошо согласуется с экспериментальными данными.
Таким образом, рассмотренные модели с одной стороны можно считать близкими к верным, т.к. подтверждаются экспериментально. С другой стороны, они противоречат друг другу. В рамках капельной модели нуклоны считаются взаимодействующими (сталкивающимися) между собой, в рамках оболочечной модели нуклоны движутся в силовом поле независимо друг от друга. Даже в плотноупакованном ядре нуклон-нуклонные столкновения отсутствуют из-за принципа запрета Паули. При столкновении один нуклон должен передать свою энергию другому нуклону, переходя в состояние с меньшей энергией, при этом второй нуклон переходит в состояние с большей энергией. Однако все состояния с низкой энергией уже заняты, и такая передача энергии может происходить только при нарушении принципа Паули, т.е. не может произойти.
Несмотря на очень разный подход и модель жидкой капли, и оболочечная модель ядра позволяют объяснить большое количество свойств ядер. В последнее время делались успешные попытки создания теорий, обладающих достоинствами каждой из этих моделей. Одной из самых удачных является обобщенная модель, совмещающая принципы капельной и оболочечной моделей.