- •Билет 1
- •Билет 2
- •Билет 3
- •Досліди Перрена по визначенню числа Авогадро за допомогою розподілу Больцмана. Частинки у полі тяжіння розподіляються за законом
- •Билет 4
- •Билет 4
- •Билет 5
- •Билет 5
- •Билет 6
- •Билет 7
- •Билет 7
- •Билет 8
- •Билет 9
- •Билет 13
- •Билет 14
- •2. Тиск під викривленою поверхнею (формула Лапласа)
- •Билет 15
- •Билет 16
- •Билет 17
- •Билет 18
- •1. Третій закон термодинаміки
- •Изменение температуры
Билет 15
2. Найбільш швидко дифузія відбувається в газах. Траєкторія руху кожної частинки газа являє собою ламану лінію, так як при зіткненнях вона змінює свій напрямок руху і швидкість. Тому дифузійне проникнення відбувається значно повільніше ніж вільний рух. При дифузії молекули переміщуються з тих частин речовини, де їх концентрація більше, в ті її частини, де вона менше. Таке переміщення молекул називають дифузійним потоком. Він напрямлений в сторону зменшення концентрації. Основній закон дифузії – закон Фіка: густина дифузійного потоку I пропорційна градієнту концентрації n, взятому з протилежним знаком:
D – коеф. дифузії, чисельно дорівнює дифузійному потоку через одиницю площі при градієнті концентрації рівному одиниці.
З кінетичної теорії: [м2/с] – коеф. самодифузії,
Де λ – середня довжина вільного пробігу молекули газа (дорівнює шляху, що пройшла молекула за час , поділеному на кількість співударів за цей час
) - середня швидкість теплового руху молекули
Билет 16
1. Поскольку газ идеальный, и внутренняя энергия остается постоянной. Все тепло, полученное от резервуара при температуре, превращается во внешнюю работу:
. [1]
Процесс В-C. Подобным же образом, работа, совершенная при сжатии, превращается в тепло, которое передается холодному резервуару:
. [2]
Процессы E-B и C-D. Поскольку газ идеальный и зависит только от температуры, из уравненияследует, что работа, совершаемая в одном из этих двух адиабатических процессов, полностью компенсирует работу, совершаемую в другом процессе. Действительно, пользуясь адиабатическим условием, получаем:
.
Чтобы найти связь между ,,и, заметим, что, согласно уравнению Пуассона, в адиабатических процессах:
(E → B):
(C → D):
и, следовательно,.
Подставляя это соотношение в уравнения [1] и [2], получаем:
.
В то же время мы приходим к результату… что КПД оптимального цикла равен.»
2. Теплопровідність – передача енергії від більш нагрітих частин тіла до менш нагрітих, що приводить до вирівнювання температур. У процесі теплопровідності енергія атомів і молекул більш нагрітих ділянок речовини передається сусіднім, холоднішим. З часом, унаслідок зіткнення молекул, відбувається вирівнювання їх середніх кінетичних енергій, а значить і температури (приклад – нагрівання ложки у стакані з гарячим чаєм). Формула теплопровідності виглядає наступним чином: Q =? * (DT/dx) * S * d ?, де: Q - теплопровідність ;? - Коефіцієнт теплопровідності; (dT/dx) - градієнт температури; S - площа поперечного перерізу
Густина потоку тепла є кількість теплоти , що переноситься через одиничну площадкуза одиницю часу:qn=.
Оскільки однакова кількість теплоти, що підводиться через прошарок за одиницю часу з одного боку на поверхню стінки В, проходить крізь усі шари стінки і виводиться через поверхню А в навколишнє середовище, то для кожного шару стінки площею S можна записати
;
Розділивши (2.2) і (2.4) на (2.3), отримаємо
3 =2. (2.5)
Знаючи коефіцієнт теплопровідності середнього шару, можна визначити його значення для інших шарів, вимірявши товщину шарів і визначивши різниці температур. При однаковій товщині зразків формули (2.5) спрощуються і можуть бути використані для відносного визначення коефіцієнта теплопровідності.