lecture_martyshev
.pdfτ xy , τ yz , τ zx и деформации εx , ε y , εz , γ xy , γ yz , γ zx . В этом случае используют принцип сложения
W = 12 (σ xε x + σ yε y +σ zε z ) + 12 ( τ xyγ xy +τ yzγ yz +τ zxγ zx )
Подставляя сюда деформации по обобщенному закону Гука (13.1) получим
W = 21E (σ x2 +σ 2y +σ z2 - μ(σ xσ y +σ xσ z +σ yσ x +σ yσ z +
+σ zσ x +σ zσ y )) + 21G ( τ xy2 +τ 2yz +τ xz2 )
или
W = 21E (σ x2 + σ 2y +σ z2 - 2μ(σ xσ y +σ yσ z +σ zσ x )) +
(13.4)
+ 21G ( τ xy2 +τ 2yz +τ xz2 )
Для элемента тела, вырезанного по главным площадкам, полагая σ x = σ1,
σ y = σ2, σ z = σ3, |
τij |
= 0 |
найдем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
W = |
1 |
|
(σ 2 +σ 2 |
+σ 2 |
- 2μ(σ σ |
2 |
+σ σ |
3 |
+σ σ |
)) |
(13.5) |
||||||||||||
|
|||||||||||||||||||||||
|
2E |
|
1 |
|
2 |
|
3 |
|
|
|
1 |
2 |
1 |
3 |
|
|
|||||||
Полную энергию W можно представить так |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
W = W0 +Wф |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3) |
|||||
W0 − энергия, идущая на изменение объема тела; |
Wф − энергия, идущая на |
||||||||||||||||||||||
изменение формы тела. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
II. Энергия изменения объема |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Очевидно, что от гидростатического давления |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
σ0 = (σ1 + σ 2 + σ3) / 3 |
|
|
|
|||||||||||
происходит только изменение объема тела |
|
θ и |
|
удельная |
энергия |
||||||||||||||||||
деформации при этом определяется так |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W = |
1 |
σ θ |
|
|
|
|
|
|
(4) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
2 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Подставляя сюда (13.3) и (13.2) получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
3(1- 2μ) |
æσ x +σ y + σ z ö2 |
|
|
|
|||||||||||
|
W0 |
= |
|
|
|
= |
|
|
|
|
ç |
|
|
|
|
|
|
÷ |
или |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
2K |
σ0 |
|
2E |
|
ç |
|
|
|
3 |
|
÷ |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
|
|
ø |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
W0 |
= |
1− 2μ |
(σ x +σ y + σ z )2 |
|
|
(13.6) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
III. Энергия изменения формы
Ее найдем как разность из (3)
Wф = W −W0
Подставим сюда (13.4) и (13.6), найдем
161
W = |
|
1 |
(s2 |
+ s2 + s2 |
- 2m(s |
x |
s |
y |
+ s |
y |
s |
z |
+ s |
x |
s |
z |
)) + |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
ф |
|
2E |
|
x |
|
|
|
y |
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 - 2m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
+ |
( t2xy + t2yz + t2xz ) - |
|
(s2x + s2y + s2z + |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
2G |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
æ |
1 |
|
|
|
|
1 - 2m ö |
|
||||||||
+ 2(sxsy + sysz + sxsz )) = |
(sx |
+ s y |
+ sz )ç |
|
|
|
|
|
|
- |
|
|
÷ |
- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
2E |
6E |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
ø |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ m |
|
|
|
|
1- 2m ö |
|
|
|
1 |
|
( t2xy +t2yz + t2xz ) |
|||||||||||||||||||||||
- (sxsy + sysz + sxsz )ç |
+ |
|
|
|
|
|
|
÷ + |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
3E |
|
|
2G |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Найдем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è E |
|
|
|
|
|
|
|
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1− 2μ |
|
|
|
|
3 −1+ 2μ |
|
|
|
|
1+ μ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
= |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6E |
|
3E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2E |
|
|
6E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
μ + |
1- 2μ |
= |
3μ +1- 2μ |
= |
1+ μ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
3E |
|
|
|
|
|
|
|
3E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
С учетом полученного окончательно найдем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
W = |
1+ μ |
|
(σ 2 |
|
+ σ |
2 |
|
+σ 2 |
- (σ σ |
|
y |
|
+σ σ |
z |
+σ σ |
z |
)) + |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
ф |
|
|
|
3E |
|
|
x |
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
z |
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
x |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
+ |
|
( τ xy2 |
+τ yz2 +τ xz2 ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
2G |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Через главные напряжения Wф запишется так |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
W = |
1+ μ |
|
(σ 2 +σ |
2 |
|
+σ |
2 |
- (σ σ |
2 |
+σ σ |
+σ σ |
)) |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
ф |
|
|
|
3E |
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
3 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
2 |
|
3 |
|
1 |
3 |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5)
(13.7)
(13.8)
Теории прочности
Наиболее важным этапом расчета конструкции является выполнение условий прочности конструкции.
Введем обозначения: НДС – напряженно-деформированное состояние; σ0 − опасное напряжение; σ0 = σ т − предел текучести для пластичных
материалов; σ0 = σвр − предел прочности для хрупких материалов;
[s]p = s0p / np -допускаемые напряжения при растяжении;
[s]сж = sсж0 / nсж - допускаемые напряжения при сжатии; np и nсж −
коэффициенты запаса прочности. Для пластичных материалов [σ ]p =|[σ ]сж |= [σ ], для хрупких материалов |[σ ]сж |>> [σ ]p .
Для одноосного НДС (растяжение или сжатие) условие прочности имеет вид [σ ]сж ≤ σ max ≤ [σ ]p .
Вбольшинстве конструкций возникает сложное НДС,
характеризуемое главными напряжениями σ1, σ 2, σ3 и главными деформациями ε1, ε2, ε3 (см. раздел 12). При этом возможны различные сочетания их величин и знаков. В каждом конкретном случае оценить
162
прочность конструкции – очень сложная задача. Поэтому, на практике, приходится использовать здесь результаты опытов при одноосном НДС, вводя различные гипотезы о причине разрушения материала.
Установить единую причину разрушения разных материалов при различных НДС пока не удалось. Поэтому появилось несколько теорий прочности.
I теория прочности
Основана на гипотезе: независимо от вида НДС причиной разрушения материала является наибольшее нормальное напряжение. Для безопасного состояния должно быть выполнено условие
[σ ]сж ≤ σ max ≤ [σ ]p
В общем случае, когда σ1, σ2 и σ3 имеют разные величины и знаки,
условия прочности надо записать так
[σ ]сж ≤ σ1 ≤ [σ ]p, [σ ]сж ≤ σ 2 ≤ [σ ]p, [σ ]сж ≤ σ3 ≤ [σ ]p
Недостаток этой теории в том, что не учитывается влияние двух других главных напряжений (каждое отдельно).
Известно, что хрупкие материалы хорошо работают на сжатие и плохо на растяжение. Практика показала, что эта теория прочности применима для хрупких материалов, когда наибольшим из σ1, σ2 и σ3 является
растягивающее напряжение.
При плоском напряженом состоянии (ПНС) в материале возникают
два главных напряжения σ1 и σ2 , определяемые формулами (12.10) |
|
||||||||||
|
|
σx + σy |
± 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
σ |
= |
(σ |
x |
− σ |
y |
)2 + 4τ2 |
(А) |
||||
|
|||||||||||
1,2 |
2 |
2 |
|
|
xy |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Условие прочности при ПНС записываются так для хрупких материалов в общем случае
[σ ]сж ≤ σ1 ≤ [σ ]p, |
|
|
[σ ]сж ≤ σ2 ≤ [σ ]p, |
|
|||||||||
А с учетом (А) получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
σx + σy |
± 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
[σ] ≤ |
(σ |
x |
− σ |
y |
)2 + 4τ |
2 |
≤ [σ] |
p |
(13.9) |
||||
|
|||||||||||||
сж |
2 |
2 |
|
|
|
xy |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сейчас эта теория не применяется и имеет лишь историческое значение.
II теория прочности
Основана на гипотезе: независимо от вида НДС причиной разрушения материала является наибольшая растягивающая деформация. В объемном НДС в теле возникают три главных деформации ε1, ε2, ε3 (см. раздел12),
которые через главные напряжения можно определить по Обобщенному закону Гука (13.1). Например
163
ε = |
1 |
(σ |
1 |
− μ(σ |
2 |
+ σ |
3 |
)) |
(Б) |
|
|||||||||
1 |
E |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эта теория справедлива и для одноосного НДС, для которого допускаемая деформация [ε ] может быть найдена по простому закону Гука
[ε ] = [σ ]/ E |
(В) |
В общем случае, когда ε1, ε2, ε3 имеют разные знаки и для различных |
|
материалов условия прочности следует записать так |
|
[ε ]сж ≤ ε1 ≤ [ε ]p, [ε ]сж ≤ ε2 ≤ [ε]p, [ε]сж ≤ ε3 ≤ [ε ]p |
|
С учетом (Б) и (В) получим в общем виде |
|
[σ ]сж ≤ σ1 − μ(σ2 +σ3) ≤ [σ ]p, |
|
[σ ]сж ≤ σ2 − μ(σ1 +σ3) ≤ [σ ]p, |
(13.10) |
[σ ]сж ≤ σ3 − μ(σ1 + σ2) ≤ [σ ]p |
|
Эта теория прочности более совершенна, чем первая, т.к. учитывает все главные напряжения и тоже рекомендуется для оценки прочности хрупких материалов, когда разрушение происходит путем отрыва.
Для ПНС, когда σ3 =0 условия прочности (13.10) упростятся |
|
|||||||||||||||
|
|
|
[σ ]сж ≤ σ1 − μσ2 ≤ [σ ]p, |
|
|
|
|
(13.11) |
||||||||
|
|
|
[σ ]сж ≤ σ2 − μσ1 ≤ |
[σ |
]p |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Обычно σ1 > σ2 и первое условие (13.11) |
с учетом формул (А) для σ1 |
|||||||||||||||
и σ2 , запишется так |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
((1 − μ)(σ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
)≤ [σ] |
|
|
||
[σ] ≤ |
x |
+ σ |
y |
) + (1+ μ) (σ |
x |
− σ |
y |
)2 + 4τ2 |
p |
(13.12) |
||||||
|
||||||||||||||||
сж |
2 |
|
|
|
|
|
|
xy |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
III теория прочности
Основана на гипотезе: независимо от вида НДС причиной разрушения материала являются наибольшие касательные напряжения.
Экспериментально установлено, что со сдвигами связаны пластические деформации, поэтому эта теория прочности применима для пластичных материалов, для которых [σ ]p =|[σ ]сж |= [σ ].
Для одноосного НДС касательные напряжения на наклонной
площадке определяются по (3.4) |
σ z |
|
|
|
τα = |
sin 2α |
|
||
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
а τmax будут при α = 45o τmax = σ z / 2. |
Отсюда можно |
определить |
||
допускаемое напряжение |
|
|
|
|
[τ ] = [σ ]/ 2 |
|
(Г) |
||
В трехмерном НДС экстремальные τ |
находятся по формулам (12.6) |
|||
τ1 = (σ2 −σ3) / 2, τ 2 = (σ1 −σ3) / 2, |
τ3 = (σ1 −σ 2) / 2 |
(Д) |
164