2. Параметры сид.
Сила света Iv - излучаемый диодом световой поток, приходящий на единицу телесного угла в направлении, перпендикулярном к плоскости излучающего кристалла. Указывается при заданном значении прямого тока и измеряется в канделах.
Яркость излучения L - величина, равная отношению силы света к площади светящейся поверхности. Она измеряется в канделах на квадратный метр (кд/м2) при заданном значении прямого тока через диод.
Постоянное прямое напряжение Uпр - значение напряжения на светодиоде при протекании постоянного прямого тока.
Максимально допустимый постоянный прямой ток Iпр max - максимальное значение постоянного прямого тока, при котором обеспечивается заданная надежность при длительной работе диода.
Максимально допустимое обратное напряжение Uобр max - максимальное значение постоянного напряжения, приложенного к диоду, при котором обеспечивается заданная надежность при длительной работе.
Максимально допустимое обратное импульсное напряжение Uобр имп - максимальное пиковое значение обратного напряжения на светодиоде, включая как однократные выбросы, так и периодически повторяющиеся.
Максимум спектрального распределения max - длина волны излучения, соответствующая максимуму спектральной характеристики излучения светодиода.
3, Внешний квантовый выход.
Инжекционная электролюминесценция является физической основой работы излучающих полупроводниковых диодов. Термином «излучающие диоды» охватывают диоды, работающие в диапазоне видимого излучения, – это светоизлучающие диоды (СИД) (используются для визуального отображения информации) и диоды, работающие в инфракрасном диапазоне оптического излучения, – инфракрасные излучающие диоды (ИК- диоды).
Излучающий диод – основной и наиболее универсальный излучатель некогерентной оптоэлектроники. Это обусловливает следующие его достоинства: высокое значение КПД преобразования электрической энергии в оптическую; относительно узкий спектр излучения (квазимонохроматичность) для одного типа диодов, с одной стороны, и перекрытие почти всего оптического диапазона излучения диодами различных типов – с другой; высокая для некогерентного излучателя направленность излучения; малые значения прямого падения напряжения, что обеспечивает электрическую совместимость СИД с интегральными схемами; высокое быстродействие; малые габариты, технологическая совместимость с микроэлектронными устройствами, высокая надежность и долговечность.
Качество излучающего диода характеризуется внешним квантовым выходом
= э опт, (2.76)
где – коэффициент инжекции;
э – внутренний квантовый выход;
опт – оптическая эффективность или коэффициент вывода света.
Произведение э определят эффективность инжекционной электролюминесценции. Однако даже при большом значении э внешний квантовый выход может оказаться малым вследствие низкого вывода излучения из структуры диода во внешнюю среду. При выводе излучения из активной (излучающей) области диода имеют место потери энергии.
1. Потери на самопоглощение (излучение 1). При поглощении полупроводником фотонов их энергия может быть передана электронам валентной зоны с переводом этих электронов в зону проводимости. Возможно поглощение энергии фотонов свободными электронами зоны проводимости или дырками валентной зоны. При этом энергия фотонов расходуется также на перевод носителей на более высокие для них энергетические уровни, но в пределах соответствующей разрешенной зоны. Возможно примесное поглощение фотонов, при котором их энергия идет на возбуждение примесных уровней. Кроме того, в полупроводниках может происходить поглощение фотонов кристаллической решеткой, поглощение с переходом электронов с акцепторного на донорный энергетический уровень и некоторые другие виды поглощения.
2. Потери на полное внутреннее отражение (излучение 2). При падении излучения на границу раздела оптически более плотной среды (полупроводник) с оптически менее плотной (воздух) для частиц излучения выполняется условие полного внутреннего отражения. Эта часть излучения, отразившись внутри кристалла, в конечном счете теряется за счет самопоглощения.
Рисунок 2.17 – Потери оптического излучения при выходе во внешнюю среду
Излучение, падающее на поверхность раздела под углом , превышающим критический угол кр, претерпевает полное внутреннее отражение; при < кр излучение частично отражается от непросветленной поверхности. Это френелевские потери. Если на поверхность полупроводника нанести диэлектрическую пленку с соответствующими значениями толщины и показателями преломления, то она будет оказывать просветляющее действие, и коэффициент пропускания увеличится; критический угол при этом практически не изменится.
3. Потери на обратное и торцевое излучение (3 и 4). Генерация в активной области полупроводника спонтанная и характеризуется тем, что лучи направлены равновероятно во все стороны. Излучение 3, распространяющееся в сторону эмиттера, быстро поглощается.
Активная область нередко слегка отличается значением показателя преломления от соседних областей. Поэтому излучение 4 вследствие многократных отражений фокусируется вдоль активной области, так что интенсивность торцевого излучения выше, чем в других направлениях выхода света из кристалла.
Эффективность выхода оптического излучения из диода характеризуется коэффициентом выхода опт и определяется отношением мощности выходящего излучения к мощности излучения, генерируемого внутри кристалла
опт = Ризл/ Рген. (2.77)
Таким образом, внешний квантовый выход – это интегральный показатель излучательной способности СИД, который учитывает эффективность инжекции v, электролюминесценции э и вывода излучения опт в создании оптического излучения.
В-8.
Пояснить входную характеристику оптоэлектронной аналоговой ИМС.
Параметры светодиодов как элементов цепей постоянного тока определяются их вольт-амперными характеристиками. Различия прямых ветвей ВАХ связаны с разницей в ширине запрещенной зоны применяемых материалов. Чем меньше длина волн излучения, тем больше прямое падение напряжения на светодиоде и потери электрической энергии в нем. Обратные ветви ВАХ имеют малое допустимое обратное напряжение, так как ширина p-n - перехода в светодиодах невелика. При работе в схемах с большими обратными напряжениями последовательно со светодиодом необходимо включать обычный диод.
Рисунок 4.4 – Вольт-амперные характеристики диодов
Основные параметры диодов зависят от температуры. Зависимость яркости (силы света) от температуры практически линейная. С увеличением температуры яркость (сила света) уменьшается. В интервале рабочих температур яркость может изменяться в 2 - 3 раза.
В случае обратного включения светодиода через него протекает малый ток утечки Ioбр, светодиод при этом не излучает света.