- •Предисловие
- •1. физические основы механики
- •1.1. кинематика материальной точки
- •1.1.1. Общие понятия механики.
- •1.1.2. Кинематика точки
- •1.1.3. Скорость
- •1.1.4. Ускорение
- •1.1.5. Примеры
- •1.2. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ
- •1.2.1. Основные понятия
- •1.2.2. Законы динамки поступательного движения
- •1.2.3. Вес тела
- •1.2.4. Инерциальные системы отсчета
- •1.2.5. Принцип относительности Галилея
- •1.2.6. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции
- •1.2.7. Закон сохранения импульса
- •1.2.9. Центр инерции
- •1.3. работа и энергия
- •1.3.1. Работа
- •1.3.2. Энергия
- •1.3.3. Кинетическая и потенциальная энергии
- •1.3.4. Закон сохранения механической энергии
- •1.3.5. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •1.4. вращательное движение твердого тела
- •1.4.1. Кинематика вращательного движения
- •1.4.2. Кинетическая энергия вращательного движения. Момент инерции
- •1.4.3. Основное уравнение динамики вращательного движения
- •2. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА
- •2.1.1. Предмет молекулярной физики
- •2.1.2. Термодинамические параметры
- •2.1.3. Идеальный газ
- •2.1.4. Основное уравнение МКТ газов для давления
- •2.2. движение газовых молекул
- •2.2.1. Скорость теплового движения молекул
- •2.2.2. Распределение молекул по скоростям (закон Максвелла)
- •2.2.3. Закон распределения Больцмана
- •2.2.4. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул
- •2.3. первое начало термодинамики
- •2.3.1. Внутренняя энергия идеального газа
- •2.3.3. Работа при расширении газа
- •2.3.5. Адиабатический процесс
- •2.4. второе начало термодинамики
- •2.4.1. Характеристики тепловых процессов
- •2.4.2. Принцип действия тепловой машины
- •2.4.3. Второе начало термодинамики
- •2.4.4. Энтропия
- •2.5. реальные газы
- •2.5.1. Отклонение свойств газов от идеальных
- •2.5.3. Критическое состояние вещества
- •2.6. жидкости
- •2.6.1. Свойства жидкостей
- •2.6.2. Поверхностное натяжение
- •2.6.3. Явление смачивания
- •2.6.5. Капиллярность
- •2.6.6. Тонкие слои жидкости
- •2.6.7. Поверхностно-активные вещества. Адсорбция
- •3. электричество и магнетизм
- •3.1. электрические заряды и электрическое поле
- •3.1.1. Взаимодействие тел
- •3.1.2. Электрический заряд
- •3.1.3. Закон Кулона
- •3.1.4. Единицы заряда
- •3.1.5. Электрическое поле
- •3.1.7. Теорема Гаусса
- •3.2. потенциал электрического поля
- •3.2.1. Работа сил электрического поля
- •3.2.3. Потенциал электрического поля
- •3.2.5. Эквипотенциальные поверхности
- •3.3. электростатика диэлектриков
- •3.3.1. Проводники и диэлектрики
- •3.3.2. Поляризационные заряды в диэлектриках
- •3.3.4. Типы диэлектриков
- •3.3.5. Вектор поляризации
- •3.3.6. Поляризация диэлектриков
- •3.3.7. Вектор поляризации и связанные заряды
- •3.3.8. Электрическое поле в диэлектриках
- •3.3.9. Теорема Гаусса для диэлектриков. Электрическое смещение
- •3.3.10. Сегнетоэлектрики
- •3.4.1. Электрическое поле заряженного проводника
- •3.4.2. Электроемкость
- •3.4.3. Емкость проводящей сферы
- •3.4.4. Конденсаторы
- •3.4.5. Энергия электростатического поля
- •3.5. постоянный электрический ток
- •3.5.1. Электрический ток
- •3.5.2. Сила и плотность тока
- •3.5.3. Источники тока. ЭДС
- •3.5.4. Закон Ома. Сопротивление проводников
- •3.5.5. Правила Кирхгофа
- •3.5.6. Работа и мощность тока
- •3.6. электропроводность металлов
- •3.6.1. Свободные электроны в проводниках
- •3.6.2. Свойства электронного газа
- •3.7. ток в полупроводниках
- •3.7.1. Полупроводники
- •3.7.2. Собственная проводимость полупроводников
- •3.7.3. Примесная проводимость полупроводников
- •3.7.4. Применение полупроводников
- •3.8. магнитное поле
- •3.8.1. Магнитные силы
- •3.9. магнитное поле проводников с током
- •3.9.1. Магнитное поле токов
- •3.9.3. Магнитный поток
- •3.9.5. Закон полного тока
- •3.10. электромагнитная индукция
- •3.10.1. Закон электромагнитной индукции
- •3.10.2. Правило Ленца
- •3.10.3. Возникновение индукционного тока в витке
- •3.10.4. Явление самоиндукции
- •3.10.5. Магнитная проницаемость вещества
- •3.10.6. Энергия магнитного поля
- •3.11. магнитные свойства веществ
- •3.11.1. Магнитное поле в веществе. Вектор намагничивания
- •3.11.3. Элементарные носители магнетизма
- •3.11.4. Диамагнетизм
- •3.11.5. Парамагнетизм
- •3.11.6. Ферромагнетики
- •3.12. уравнения максвелла
- •3.12.1. Общая характеристика уравнений
- •3.12.3. Второе уравнение Максвелла. Ток смещения
- •3.12.4. Полная система уравнений Максвелла
- •4. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ
- •4.1. колебательное движение
- •4.1.1. Общие сведения о колебаниях
- •4.1.2. Механические колебания
- •4.1.4. Гармонические колебания в электрической системе
- •4.1.6. Сложение двух перпендикулярных гармонических колебаний
- •4.2. свободные и вынужденные колебания
- •4.2.1. Затухающие колебания
- •4.2.2. Характеристики затухания
- •4.2.3. Вынужденные колебания
- •4.3.1. Образование и распространение волн в упругой среде
- •4.3.2. Уравнение бегущей волны
- •4.3.3. Энергия упругих волн
- •4.4. электромагнитные волны
- •4.4.1. Свойства электромагнитных волн
- •4.4.3. Шкала электромагнитных волн
- •5. ОПТИКА
- •5.1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА
- •5.1.1. Предмет оптики
- •5.1.2. Световая волна
- •5.1.3. Интерференция волн. Когерентность
- •5.2. Дифракция света
- •5.2.2. Метод зон Френеля. Прямолинейное распространение света
- •5.2.3. Дифракция на щелях
- •5.3.1. Естественный и поляризованный свет
- •5.3.4. Закон Малюса
- •5.3.5. Поляризация при отражении и преломлении
- •5.3.6. Вращение плоскости поляризации
- •5.3.7. Применение поляризации
- •5.4.1. Проблема теплового излучения
- •5.4.2. Законы теплового излучения абсолютно черного тела
- •5.4.3. «Ультрафиолетовая катастрофа»
- •5.4.4. Квантовая гипотеза Планка
- •5.4.5. Фотоэффект
- •5.4.6. Фотон и его свойства
- •6. ЭЛЕМЕНТЫ АТОМНОЙ ФИЗИКИ
- •6.1. введение в квантовую механику
- •6.1.1. Волновые свойства частиц
- •6.1.2. Физический смысл волн де Бройля
- •6.1.3. Волновая функция
- •6.1.4. Соотношение неопределенностей
- •6.2. квантовомеханическое описание движения частиц
- •6.2.1. Уравнение Шредингера
- •6.2.2. Частица в потенциальной яме
- •6.3. строение атома
- •6.3.1. Корпускулярная модель атома
- •6.3.2. Квантовомеханическое описание водородного атома
- •6.4. многоэлектронные атомы
- •6.4.1. Спин электрона
- •6.4.2. Принцип Паули
- •6.4.3. Электронная структура оболочек атомов
- •6.4.4. Рентгеновские лучи
- •7. ЭЛЕМЕНТЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ
- •7.1. атомное ядро
- •7.1.1. Состав атомного ядра
- •7.1.2. Энергия связи ядра
- •7.1.3. Ядерные силы
- •7.1.4. Модели ядра
- •7.2. радиоактивный распад ядер
- •7.2.1. Явление радиоактивности
- •7.2.3. Альфа-распад
- •7.3. ядерные реакции
- •7.3.1. Уравнение ядерной реакции
- •7.3.2. Законы сохранения в ядерных реакциях
- •7.3.3. Составное ядро
- •7.3.4. Типы ядерных реакций
- •7.3.5. Трансурановые элементы
- •7.4. физические основы ядерной энергетики
- •7.4.1. Деление ядер
- •7.4.2. Термоядерные реакции
- •8. ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
- •8.1. Единицы и размерности физических величин
- •8.2.1. Погрешности прямых измерений
- •8.2.3. Учет инструментальной и случайной погрешностей
- •8.2.4. Исключение промахов
- •8.2.6. Точность измерительных приборов
- •8.2.7. О точности вычислений
- •8.2.8. Графические методы обработки результатов измерений
- •СОДЕРЖАНИЕ
- •Конспект лекций по физике
−
Последнее звено этого цикла
1H3 +1 H3 →2 He4 + 21H1 .
В целом протонно-протонный цикл сводится к процессу 41 H1 →2 He4 :
электронный захват + энергия (26,721 МэВ).
Углеродно-азотный цикл в конечном итоге также сводится с слиянию че-
тырех ядер водорода в ядро гелия |
2Не4. Он состоит из следующих превраще- |
ний: |
|
6 С12 +1 H1 →7 N13 + γ |
8 O15 →7 N15 → β+ + ν |
7 N13 →6 C13 + β+ + ν |
|
6 C13 +1 H1 →7 N14 + γ |
7 N15 +1 H1 →6 C12 +2 He 4 |
7 N14 +1 H1 →8 O15 + γ |
41 H1 →2 He 4 + 2β+ + энергия (26,722 МэВ) |
Витоге количество ядер 6С12 в цикле остается постоянным и играет роль катализатора.
Внедрах Солнца и других не сильно горячих звезд с внутренней темпера-
турой ~15 106 К преобладает протонно-протонный цикл. При более высоких температурах преобладает углеродно-азотный цикл.
8. ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
8.1. ЕДИНИЦЫ И РАЗМЕРНОСТИ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
Законы физики устанавливают количественные соотношения между физическими величинами. Для установления таких соотношений необходимо иметь возможность измерять эти величины, поскольку количественная зависимость между исследуемыми величинами получается в результате измерений.
Измерить физическую величину, означает сравнить ее с величиной того же вида, принятой за единицу.
Результат измерения выражается числом, зависящим от выбора единиц. Выбор единиц диктуется практическими соображениями, однако согласно ГОСТу предпочтительнее и, как оказалось, удобнее всего работать в СИ, которая вводится на основании следующих фактов.
Оказалось, что произвольно можно выбрать единицы измерения только для трех, в принципе любых, величин, принятых за основные. Единицы же всех прочих величин можно установить через основные, используя связывающие их законы. Совокупность основных единиц образует систему. Мы будем пользоваться только системой СИ, в которой основными единицами являются
единица длины − метр, м = [L]; единица массы − килограмм, кг = [M]
−
единица времени − секунда, с = [T].
Отсюда производные единицы, например силы – 1 Н − сила, под действием которой тело с массой в 1 кг получает ускорение 1 м/с2.
Соотношение, показывающее как изменяется единица какой либо величины при изменении основных единиц, называется размерностью этой величины.
Размерность обозначается символом величины в квадратных скобках: [V],
[F] и т.д. Для основных величин просто L, |
M и Т. |
В этих обозначениях |
размерность физической величины имеет вид |
Lα Mβ Tγ; |
α, β, γ − любые ве- |
щественные числа.
Поскольку физические законы не могут зависеть от выбора единиц, фигурирующих в них величин, размерности обеих частей уравнений, выражающих эти законы должны быть одинаковыми. Это условие может быть использовано для проверки правильности полученных формул и для установления размерности физических величин. Например
[V]= [[ St]]= TL = LT−1.
Необходимо помнить, что при любых расчетах все используемые единицы должны принадлежать к одной системе единиц, в противном случае получится результат, не имеющий физического смысла.
8.2.ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ТЕОРИИ ФИЗИЧЕСКИХ
ИЗМЕРЕНИЙ
Теория физических измерений выводит статистические связи закономерности между измеряемыми физическими величинами на основании экспериментально установленного факта, что никакое измерение не может быть выполнено абсолютно точно.
В результате измерений получается не истинное значение измеряемой величины, а значения, в той или иной мере отличающееся от него. В задачу измерений входит не только определение значения самой величины, но и оценка допущенных погрешностей, поэтому теория часто называется теорией погрешностей.
Измерения бывают прямые и косвенные.
При прямом измерении числовые значения искомой величины получаются либо непосредственным сравнением ее с мерой (длина, время, масса), либо с помощью приборов, проградуированных в единицах измеряемой величины (температура, ток).
Косвенные измерения сводятся к прямым измерениям величин, связанных с искомой величиной некоторой количественной зависимостью. Например
V |
= S , |
a |
cp |
= |
V |
. |
|
||||||
cp |
t |
|
|
t |
||
|
|
|
|
8.2.1. Погрешности прямых измерений
Различают четыре типа погрешностей измерений:
−
грубые (промахи); систематические; инструментальные; случайные.
Грубые погрешности возникают в результате невнимания, а также при плохих условиях наблюдения. Эти погрешности приводят к значениям, резко отличающимся от остальных. Грубые погрешности должны быть исключены из совокупности измерений.
Систематические погрешности остаются неизменными по величине во всех измерениях, проводящихся одним и тем же методом и одним и тем же прибором. Они могут возникать из-за неучета в формулах влияния некоторых факторов. Так, если при точном взвешивании не учитывается действие выталкивающей силы Архимеда в воздухе, то масса тела будет определена неверно. Систематические погрешности могут также быть обусловлены неисправностью измерительных приборов, неточностью их настройки (сбит нуль шкалы).
Инструментальные погрешности определяются классом точности приборов, и они не могут быть исключены, но величина их известна.
Случайные погрешности являются следствием действия таких факторов, влияние которых учесть невозможно. Эти погрешности отличаются друг от друга в отдельных измерениях и их различия имеют случайную, неизвестную нам величину.
8.2.2. Основные соотношения |
теории |
погрешности |
|
Пусть имеется некоторая случайная величина Х, которая может прини- |
|||
мать непрерывный ряд значений, например |
f(x) |
||
результаты серии n |
измерений какой-то фи- |
||
зической величины. Построим график зави- |
m |
||
симости величины |
f (x) = m / n от х, |
где |
|
m − число значений |
x, лежащих в интервале |
|
от x до x + |
|
x (рис. 8.2.1). |
|
|
|
x |
|||||
Такой график называется кривой распре- |
x |
||||||||||
деления случайной величины |
х, |
а функция |
|
||||||||
Рис. 8.2.1 |
|
||||||||||
f (x) − плотностью |
вероятности распределе- |
|
|||||||||
ния х. |
Наибольшее значение в практике измерений имеет нормальный закон |
||||||||||
распределения Гаусса ((рис. 8.2.2)) |
|
|
|
||||||||
f (x) = |
|
1 |
exp − |
( x − x)2 |
, |
|
|
(8.2.1) |
|||
|
|
σ 2π |
|
|
2σ2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
σ − среднеквадратичная |
погрешность, |
х − среднеарифметическое |
|||||||
значение случайной величины: |
|
|
|
|
|||||||
x |
n |
x |
i |
|
|
|
|
|
|
(8.2.2) |
|
= ∑ |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
i=1 |
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
|
|
|
Случайные погрешности измерений |
|
х распределены по нормальному за- |
||||||||||||||||
кону. Величина |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
xi = | x − xi | |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(8.2.3) |
|||||
называется |
абсолютной |
погрешностью |
отдельного |
i−того измерения. |
||||||||||||||
Среднее арифметическое значение абсолютных погрешностей |
|
|
||||||||||||||||
x |
n |
|
x |
i = |
1 n |
− xi |
|
|
|
|
|
|
|
|
(8.2.4) |
|||
= ∑ |
n |
|
∑ x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
i=1 |
|
ni=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
называется абсолютной погрешностью измерений. Качество результатов |
||||||||||||||||||
измерения характеризуют относительной погрешностью |
|
|
|
|||||||||||||||
ε = |
x |
|
или |
|
ε = |
x |
×100 % . |
|
|
|
|
|
(8.2.5) |
|||||
|
x |
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Средняя квадратичная погрешность является пределом стандартной по- |
||||||||||||||||||
грешности отдельного измерения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
σ = lim |
1 |
n |
|
2 |
= lim |
1 |
n |
( x |
|
2 |
|
. |
|
|
(8.2.6) |
|||
n |
|
xi |
n |
∑i=1 |
− xi ) |
|
|
|
||||||||||
n |
→∞ |
∑i=1 |
|
n→∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Зная |
σ можно вычислить |
α − вероятность того, что результат измерения |
||||||||||||||||
отличается от истинного значения не больше, чем на |
х: |
|
|
|
||||||||||||||
α = P( x − |
|
|
|
|
x)= |
|
|
x+ |
x |
|
2 |
dx |
|
|
||||
x < x < x + |
σ |
1 |
∫ |
exp − ( |
x − x) |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2π |
x− |
x |
|
2σ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
α − это коэффициент надежности |
или |
доверительная вероятность. |
Ин- |
|||||||||||||||
тервал значений измеряемой величины от |
х − х до х + |
х |
называется до- |
|||||||||||||||
верительным интервалом. Чем больше |
х, |
тем |
|
|
|
|
||||||||||||
больше вероятность того, что |
х |
попадет в этот |
f (x) |
|
|
|
||||||||||||
интервал. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Например, вероятность того, что результат |
|
|
|
|
||||||||||||||
отдельного измерения отличается от истинного |
|
|
|
x |
||||||||||||||
не более чем на |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-3 |
-2 -1 |
0 |
1 2 3 |
||||
x = ± σ |
|
|
α = 0,680 |
|
|
|
|
|
|
|
σ |
|||||||
x = ± 2σ |
|
α = 0,950 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 8.2.2 |
|
||||||
x = ± 3σ |
|
α = 0,997 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8.2.3. Учет инструментальной и случайной погрешностей
Пусть при повторных измерениях все время получается одно и то же зна-
чение α. Значит, случайная погрешность в данном случае играет второстепенную роль; а определяющей является погрешность, вносимая измерительным прибором. При этом не имеет смысла проводить такие измерения более одного раза, т.к. многократные измерения способны уменьшить случайную, но не инструментальную погрешность.
Отсутствие случайных погрешностей говорит об относительно низкой чувствительности метода.