- •Предисловие
- •1. физические основы механики
- •1.1. кинематика материальной точки
- •1.1.1. Общие понятия механики.
- •1.1.2. Кинематика точки
- •1.1.3. Скорость
- •1.1.4. Ускорение
- •1.1.5. Примеры
- •1.2. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ
- •1.2.1. Основные понятия
- •1.2.2. Законы динамки поступательного движения
- •1.2.3. Вес тела
- •1.2.4. Инерциальные системы отсчета
- •1.2.5. Принцип относительности Галилея
- •1.2.6. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции
- •1.2.7. Закон сохранения импульса
- •1.2.9. Центр инерции
- •1.3. работа и энергия
- •1.3.1. Работа
- •1.3.2. Энергия
- •1.3.3. Кинетическая и потенциальная энергии
- •1.3.4. Закон сохранения механической энергии
- •1.3.5. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •1.4. вращательное движение твердого тела
- •1.4.1. Кинематика вращательного движения
- •1.4.2. Кинетическая энергия вращательного движения. Момент инерции
- •1.4.3. Основное уравнение динамики вращательного движения
- •2. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА
- •2.1.1. Предмет молекулярной физики
- •2.1.2. Термодинамические параметры
- •2.1.3. Идеальный газ
- •2.1.4. Основное уравнение МКТ газов для давления
- •2.2. движение газовых молекул
- •2.2.1. Скорость теплового движения молекул
- •2.2.2. Распределение молекул по скоростям (закон Максвелла)
- •2.2.3. Закон распределения Больцмана
- •2.2.4. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул
- •2.3. первое начало термодинамики
- •2.3.1. Внутренняя энергия идеального газа
- •2.3.3. Работа при расширении газа
- •2.3.5. Адиабатический процесс
- •2.4. второе начало термодинамики
- •2.4.1. Характеристики тепловых процессов
- •2.4.2. Принцип действия тепловой машины
- •2.4.3. Второе начало термодинамики
- •2.4.4. Энтропия
- •2.5. реальные газы
- •2.5.1. Отклонение свойств газов от идеальных
- •2.5.3. Критическое состояние вещества
- •2.6. жидкости
- •2.6.1. Свойства жидкостей
- •2.6.2. Поверхностное натяжение
- •2.6.3. Явление смачивания
- •2.6.5. Капиллярность
- •2.6.6. Тонкие слои жидкости
- •2.6.7. Поверхностно-активные вещества. Адсорбция
- •3. электричество и магнетизм
- •3.1. электрические заряды и электрическое поле
- •3.1.1. Взаимодействие тел
- •3.1.2. Электрический заряд
- •3.1.3. Закон Кулона
- •3.1.4. Единицы заряда
- •3.1.5. Электрическое поле
- •3.1.7. Теорема Гаусса
- •3.2. потенциал электрического поля
- •3.2.1. Работа сил электрического поля
- •3.2.3. Потенциал электрического поля
- •3.2.5. Эквипотенциальные поверхности
- •3.3. электростатика диэлектриков
- •3.3.1. Проводники и диэлектрики
- •3.3.2. Поляризационные заряды в диэлектриках
- •3.3.4. Типы диэлектриков
- •3.3.5. Вектор поляризации
- •3.3.6. Поляризация диэлектриков
- •3.3.7. Вектор поляризации и связанные заряды
- •3.3.8. Электрическое поле в диэлектриках
- •3.3.9. Теорема Гаусса для диэлектриков. Электрическое смещение
- •3.3.10. Сегнетоэлектрики
- •3.4.1. Электрическое поле заряженного проводника
- •3.4.2. Электроемкость
- •3.4.3. Емкость проводящей сферы
- •3.4.4. Конденсаторы
- •3.4.5. Энергия электростатического поля
- •3.5. постоянный электрический ток
- •3.5.1. Электрический ток
- •3.5.2. Сила и плотность тока
- •3.5.3. Источники тока. ЭДС
- •3.5.4. Закон Ома. Сопротивление проводников
- •3.5.5. Правила Кирхгофа
- •3.5.6. Работа и мощность тока
- •3.6. электропроводность металлов
- •3.6.1. Свободные электроны в проводниках
- •3.6.2. Свойства электронного газа
- •3.7. ток в полупроводниках
- •3.7.1. Полупроводники
- •3.7.2. Собственная проводимость полупроводников
- •3.7.3. Примесная проводимость полупроводников
- •3.7.4. Применение полупроводников
- •3.8. магнитное поле
- •3.8.1. Магнитные силы
- •3.9. магнитное поле проводников с током
- •3.9.1. Магнитное поле токов
- •3.9.3. Магнитный поток
- •3.9.5. Закон полного тока
- •3.10. электромагнитная индукция
- •3.10.1. Закон электромагнитной индукции
- •3.10.2. Правило Ленца
- •3.10.3. Возникновение индукционного тока в витке
- •3.10.4. Явление самоиндукции
- •3.10.5. Магнитная проницаемость вещества
- •3.10.6. Энергия магнитного поля
- •3.11. магнитные свойства веществ
- •3.11.1. Магнитное поле в веществе. Вектор намагничивания
- •3.11.3. Элементарные носители магнетизма
- •3.11.4. Диамагнетизм
- •3.11.5. Парамагнетизм
- •3.11.6. Ферромагнетики
- •3.12. уравнения максвелла
- •3.12.1. Общая характеристика уравнений
- •3.12.3. Второе уравнение Максвелла. Ток смещения
- •3.12.4. Полная система уравнений Максвелла
- •4. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ
- •4.1. колебательное движение
- •4.1.1. Общие сведения о колебаниях
- •4.1.2. Механические колебания
- •4.1.4. Гармонические колебания в электрической системе
- •4.1.6. Сложение двух перпендикулярных гармонических колебаний
- •4.2. свободные и вынужденные колебания
- •4.2.1. Затухающие колебания
- •4.2.2. Характеристики затухания
- •4.2.3. Вынужденные колебания
- •4.3.1. Образование и распространение волн в упругой среде
- •4.3.2. Уравнение бегущей волны
- •4.3.3. Энергия упругих волн
- •4.4. электромагнитные волны
- •4.4.1. Свойства электромагнитных волн
- •4.4.3. Шкала электромагнитных волн
- •5. ОПТИКА
- •5.1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА
- •5.1.1. Предмет оптики
- •5.1.2. Световая волна
- •5.1.3. Интерференция волн. Когерентность
- •5.2. Дифракция света
- •5.2.2. Метод зон Френеля. Прямолинейное распространение света
- •5.2.3. Дифракция на щелях
- •5.3.1. Естественный и поляризованный свет
- •5.3.4. Закон Малюса
- •5.3.5. Поляризация при отражении и преломлении
- •5.3.6. Вращение плоскости поляризации
- •5.3.7. Применение поляризации
- •5.4.1. Проблема теплового излучения
- •5.4.2. Законы теплового излучения абсолютно черного тела
- •5.4.3. «Ультрафиолетовая катастрофа»
- •5.4.4. Квантовая гипотеза Планка
- •5.4.5. Фотоэффект
- •5.4.6. Фотон и его свойства
- •6. ЭЛЕМЕНТЫ АТОМНОЙ ФИЗИКИ
- •6.1. введение в квантовую механику
- •6.1.1. Волновые свойства частиц
- •6.1.2. Физический смысл волн де Бройля
- •6.1.3. Волновая функция
- •6.1.4. Соотношение неопределенностей
- •6.2. квантовомеханическое описание движения частиц
- •6.2.1. Уравнение Шредингера
- •6.2.2. Частица в потенциальной яме
- •6.3. строение атома
- •6.3.1. Корпускулярная модель атома
- •6.3.2. Квантовомеханическое описание водородного атома
- •6.4. многоэлектронные атомы
- •6.4.1. Спин электрона
- •6.4.2. Принцип Паули
- •6.4.3. Электронная структура оболочек атомов
- •6.4.4. Рентгеновские лучи
- •7. ЭЛЕМЕНТЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ
- •7.1. атомное ядро
- •7.1.1. Состав атомного ядра
- •7.1.2. Энергия связи ядра
- •7.1.3. Ядерные силы
- •7.1.4. Модели ядра
- •7.2. радиоактивный распад ядер
- •7.2.1. Явление радиоактивности
- •7.2.3. Альфа-распад
- •7.3. ядерные реакции
- •7.3.1. Уравнение ядерной реакции
- •7.3.2. Законы сохранения в ядерных реакциях
- •7.3.3. Составное ядро
- •7.3.4. Типы ядерных реакций
- •7.3.5. Трансурановые элементы
- •7.4. физические основы ядерной энергетики
- •7.4.1. Деление ядер
- •7.4.2. Термоядерные реакции
- •8. ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
- •8.1. Единицы и размерности физических величин
- •8.2.1. Погрешности прямых измерений
- •8.2.3. Учет инструментальной и случайной погрешностей
- •8.2.4. Исключение промахов
- •8.2.6. Точность измерительных приборов
- •8.2.7. О точности вычислений
- •8.2.8. Графические методы обработки результатов измерений
- •СОДЕРЖАНИЕ
- •Конспект лекций по физике
−
Если концентрация ПАВ мала на поверхности, то α ≈ для чистой воды. При образовании молекулами ПАВ сплошного мономолекулярного слоя α падает. Дальнейшее увеличение количества жирной кислоты приводит к возникновению двух и большего числа мономолекулярных слоев, а α приближается к α для чистого ПАВ.
Адсорбция в поверхностном слое увеличивает его вязкость и, значит, прочность: погруженные в растворитель активные концы ПАВ притягивают его молекулы, концентрируя их около себя (мыльные пузыри).
3.ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ
3.1.ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЗАРЯДЫ И ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ
3.1.1.Взаимодействие тел
В основе всех физических явлений лежит взаимодействие между углами или частицами, участвующими в этих явлениях. Так, в механике рассматривались силы тяготения, упругости, трения. Из них лишь закон тяготения является фундаментальным – он справедлив во всех случаях, независимо от строения тел и условий, где они находятся. Законы же для сил трения и упругости не являются фундаментальными. В формулы, отражающие эти законы, входят опытные коэффициенты, и сами формулы применимы не всегда. Трение и упругость проявляются как усреднение большого числа взаимодействий между атомами и молекулами. Такое взаимодействие не имеет гравитационной природы, т.к. тела сопротивляются не только растяжению, но и сжатию – между частицами тела может возникать не только притяжение, но и отталкивание, а это есть проявление нового типа взаимодействия – электромагнитного.
Электромагнитное взаимодействие – фундаментальное взаимодействие, в котором участвуют частицы, имеющие электрический заряд. Это взаимодействие обуславливает существование атомов молекул, является причиной действия сил между атомами и молекулами газов, жидкости и твердых тел. По силе электромагнитное взаимодействие значительно превосходит гравитационное.
3.1.2. Электрический заряд
Электрический заряд (q, Q) есть физическая величина, выражающая свойство частиц вступать в электромагнитное взаимодействие. Опытные данные о зарядах сводятся к следующему.
¾Заряды бывают двух типов. Одни из них условились называть положительными, другие – отрицательными.
¾Одноименные заряды отталкиваются, разноименные – притягиваются.
¾В природе существует наименьший возможный заряд – элементарный заряд (е). Носителями этих зарядов являются элементарные частицы: электроны ( ) еи протоны (+е). Заряд других частиц может быть только кратным элементарному: q = ne, где n = ±1, ±2, … .
−
¾Тела, не участвующие в электрическом взаимодействии, называются нейтральными. У таких тел число положительных зарядов равно числу отрицательных.
¾Полный заряд изолированной системы остается постоянным. Это есть фундаментальный закон сохранения электрического заряда.
3.1.3.Закон Кулона
Основным фундаментальным законом электрических сил является закон Кулона (1785 г.). В результате опытов было установлено, что величина силы
взаимодействия между двумя неподвижными точечными зарядами q1 и q2,
находящимися на расстоянии r |
друг от друга, равна |
|||
F = k |
q1q2 |
, |
(3.1.1) |
|
r2 |
||||
|
|
|
где k – коэффициент, зависящий от выбора системы единиц. Из опытов было также установлено, что сила взаимодействия направлена по прямой, соединяющей заряды. В векторном виде закон записывается так:
F = k q1q2 r , |
|
|
|
|
(3.1.2) |
r3 |
|
F > 0 |
|
|
F < 0 |
|
|
|
|
||
±q1 |
r |
±q2 |
±q1 |
r |
±q2 |
Рис. 3.1.1
где r – вектор, проведенный от q1 и q2, F – сила, действующая на q2. Закон Кулона автоматически учитывает и знак заряда (рис. 3.1.1).
3.1.4. Единицы заряда
В системе СГС полагают k = 1 и на основании основных единиц (см, г, с) находят единицу заряда -–абсолютную электростатическую единицу 1 СГСq − заряд, который взаимодействует в вакууме с равным ему на расстоянии 1 см с
силой в 1 дн. |
Его размерность |
[q]= г1/2см3/2с−1. В СИ одой из основных еди- |
|||||
ниц является единица силы тока |
1 ампер (1 А), а единица заряда является про- |
||||||
изводной |
|
− 1 кулон (1 Кл). 1 Кл – заряд, проходящий по проводнику за 1 с |
|||||
при токе |
1 А |
(1 Кл = 1 А 1 с). 1 Кл очень большая единица. Опыт показывает, |
|||||
что 1 Кл = 3 109 СГСq. |
Заряд элементарных частиц равен |
е = ±1,6 10-19 Кл. |
|||||
Поэтому в СИ k ≠ 1 |
и является размерной величиной. Вычисления дают |
||||||
k = 9 109 Н/м2Кл. Принято законы электромагнетизма в СМ |
записывать в ра- |
||||||
ционализированной форме, для чего принимают k в виде |
|
||||||
k = |
1 |
|
, |
|
|
(3.1.3) |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
4πε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
где ε0 = |
|
1 |
|
9 109 Кл2 |
/ нм2 |
= 8,85 10−12 Кл2 / Н м2 |
(Ф/ м) |
− электрическая |
||||
4π |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
постоянная (Ф – Фарада, единица емкости в СИ). |
|
|
||||||||||
С учетом сказанного закон Кулона записывают так: |
|
|||||||||||
F = |
q1q2 |
|
|
(вСГС); |
|
|
|
(3.1.4) |
||||
r2 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
F = |
q1q 2 |
|
|
(в СИ). |
|
|
|
(3.1.5) |
||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
4πε0 r 2 |
|
|
|
|
|
3.1.5. Электрическое поле
Пространство, окружающее электрический заряд Q, обладает особыми свойствами: на внесенный в это пространство другой заряд q действует электрическая сила, величина и направление которой определяются законом Кулона. Если в каждой точке пространства заданы силы, действующие на материальную точку, то говорят, что задано силовое поле. В рассматриваемом случае заряд Q создает в окружающем пространстве поле электрических сил или электрическое поле. В каждой точке электрическое поле характеризуется напряженностью поля, являющейся его силовой характеристикой. Напряженностью электрического поля в данной точке называют вектор Е, равный силе действующей на единичный положительный заряд q в данной точке:
E = |
F |
. |
|
|
(3.1.6) |
||
|
|
|
|||||
|
q |
|
|||||
В соответствии с этим и законом Кулона напряженность поля точечного |
|||||||
заряда Q равна |
|
||||||
E = k |
|
Q |
|
(3.1.7) |
|||
|
|
|
|||||
|
|
|
|
r2 |
|
||
или в векторной форме |
|
||||||
E = k |
Q |
r . |
(3.1.8) |
||||
|
|||||||
|
|
|
|
r3 |
|
||
Задание Е не требует знания источника поля |
Q и сила, действующая со |
||||||
стороны поля на произвольный заряд q, равна |
|
||||||
F = qE . |
(3.1.9) |
Если напряженность Е в каждой точке поля постоянна, то поле называют однородным, в противном случае – неоднородным. Если электрическое поле
создано системой точечных зарядов |
Q1, Q2, …, то каждый из них создает поле |
|||
Е1, Е2, …, а результирующее поле при этом равно |
|
|
||
E = E1 +E2 +... = ∑Ei . |
(3.1.10) |
|
|
|
i |
|
А |
Е |
|
Сложение напряженностей электрических полей по |
||||
r1 |
r2 |
|||
правилу векторного сложения выражает принцип супер- |
||||
позиции электрических полей. Согласно этому принципу, |
+q1 |
-q2 |
||
например, напряженность поля двух точечных зарядов в |
Рис. 3.1.2
−
точке А изображается вектором Е (рис. 3.1.2). В СИ единица напряженности
1 |
Н/Кл (В/м) (1 В (Вольт) – единица потенциала в СИ). В СГС единица на- |
|
пряженности 1 СГС = 1 дн/СГСq – абсолютная |
электростатическая единица |
|
1 |
СГС = 3 104 Н/Кл. |
|
|
3.1.6. Силовые линии. Поток вектора |
напряженности. |
Для наглядного описания электрического поля используют силовые линии (линии напряженности). Силовой линией называют линию, направление касательной в каждой точке которой совпадает с направлением Е (рис. 3.1.3). Условились так проводить силовые линии, чтобы их густота –
+ |
+ |
|
Рис. 3.1.4 |
Рис. 3.1.3
+
число линий, пронизывающих единицу поверхности площадки, перпендикулярной линиям, была численно равна значению Е в данной области пространства. Силовые линии начинаются и заканчиваются на электрических зарядах либо уходят в бесконечность (рис. 3.1.4).
Естественно предположить, что напряженность электрического поля пропорциональна заряду, который его создает. Чтобы установить эту закономер-
ность, вводят понятие потока вектора напряженности ФЕ. Потоком вектора
напряженности Ф через площадь S |
называют полное число силовых линий, |
||
пронизывающих данную площадь перпендикулярно ей. |
|
|
|
Если поле однородно, а поверхность плоская, то по- |
n |
|
|
ток равен (рис. 3.1.5) |
|
|
|
|
|
|
|
Ф = EScos α = EnS, |
|
α |
(11.11) |
где En – проекция Е на нормаль |
n к поверхности. |
E |
|
|
|
||
В общем случае |
|
S |
|
Ф= ∫EndS. |
|
(11.12) |
|
|
|
||
S |
|
Рис. 3.1.5 |
|
|
|
|
3.1.7. Теорема Гаусса
Основное соотношение между источником и полем можно выразить с помощью потока вектора напряженности через замкнутую поверхность, охватывающую данный заряд. Этот поток является мерой полного воздействия заряда на пространство, окружающее его. Вычислим для простоты поток вектора Е поля точечного заряда Q через сферическую поверхность, центр которой совпадает с положением заряда.
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
− |
M |
N |
|
По |
|
формуле |
(3.1.12) |
имеем |
S |
||||
ФЕ = ∫EndS . |
Т.к. для шаровой поверхности |
||||||||
|
|||||||||
S |
|
|
|
то ΦE = E 4πr2 . |
|
|
|
||
En = E cos α = E, |
Исполь- |
Рис. 3.1.6 |
|||||||
зуя формулу |
напряженности |
(3.1.7) |
и |
|
|||||
(3.1.30), |
находим |
|
|
|
|
||||
ФЕ |
= |
1 |
|
Q 4πr2 |
= Q . |
|
|
(3.1.13) |
|
|
|
4πε0 |
r2 |
ε0 |
|
|
|
Этот результат обобщается на произвольную замкнутую поверхность, охватывающую заряд Q: поток вектора напряженности электрического поля через любую замкнутую поверхность, охватывающую заряд Q, не зависит от
формы поверхности и равен Q |
ε |
. Для системы зарядов в силу принципа су- |
||||||
перпозиции (3.1.10) |
|
|
0 |
|
||||
|
|
|
|
|||||
Ф= |
Q1 |
+ |
Q2 |
+... = |
1 |
∑Qi . |
|
(3.1.14) |
ε0 |
|
|
|
|||||
|
|
ε0 |
ε0 |
|
|
Итак, полный поток вектора напряженности электрического поля, выходящий из замкнутой поверхности, пропорционален алгебраической сумме зарядов, охватываемых этой поверхностью (теорема Гаусса).
Если внутри поверхности зарядов нет, то из теоремы следует, что поток силовых линий через нее равен нулю.
Теорема Гаусса позволяет вычислять напряженности полей, создаваемые заряженными телами простой формы.
Вычислим для примера напряженность поля бесконечно заряженной плос-
кости с поверхностной плотностью заряда |
σ = |
q |
. Из соображений симмет- |
|
|
S |
|
рии ясно, что вектор напряженности поля |
Е должен быть направлен перпен- |
дикулярно плоскости (рис. 3.1.6). Пусть плоскость пересечена поверхностью прямого параллелепипеда с площадью основания S. Напряженность поля будет перпендикулярна к основаниям и параллельна остальным граням. Поток
через основания в силу теоремы равен |
2ES = |
σS , откуда напряженность поля |
|||||||
заряженной плоскости равна |
|
ε0 |
|||||||
|
|
||||||||
E = |
σ |
. |
|
|
|
|
|
|
(3.1.15) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
2ε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Для пространства между двумя разноименно заряженными параллельными |
|||||||||
плоскостями |
|
σ |
|
σ |
|
|
|
||
E = E1 + E 2 = 2 |
|
= |
. |
|
(3.1.16) |
||||
2 |
ε0 |
|
|
||||||
|
|
|
|
ε0 |
|
|